DAFTAR ISI
LISTRIKMEDAN
ELEKTROSTATIKA
GAUSHUKUM
ENERGI POTENSIAL LISTRIK
listrikMultipole
KHUSUHMETODE
ARUS LISTRIK
MAGNETOSTATIKA
INDUKSI ELEKTRO
MAGNET
Exit
BAHAN DIELEKTRIK
BAB I
Elektrostatika
Hukum Coulomb:
Gaya interaksi antaradua muatan adalahberbanding langsungdengan hasil kali keduamuatan dan berbandingterbalik dengankuadrat jarak keduamuatan
Gaya interaksi dua muatan
r
-q +q
F F
r
-q -q
FF
Gaya coulomb untuk muatan lebih dari dua
gaya coulomb yang
dirasakan salah satu
muatan dalam sistem
tersebut merupakan
jumlahan vektor gaya-
gaya yang bekerja pada
muatan tersebut
r12
r32
q1
q3q2
F
X
y
z
R1
R3R2
RR
qqF
N
i i
i ˆ41
2
0
Gaya coulomb untuk muatan
continue
1. Plat bermuatan
pada plat bermuatan dibuat elemen muatannya (dq) untuk menghitung gaya coulomb
Elemen muatan dari distribusi
kontinue
dq
X
Y
Z
rR
R
2
1
0
ˆ
4 R
RdqqFq
dAdq
2. Muatan volume 3. Muatan garis
dq
dq
2
1
0
ˆ
4 R
RdqqFq
2
1
0
ˆ
4 R
RdqqFq
dldq dVdq
Soal
Tentukan gaya coulomb pada muatan 50µC di (0,0,5)m oleh
muatan sebesar 500πµC yang tersebar serba sama pada
suatu lempeng bulat r ≤5m, z = 0m
(0,0,5)
x
y
z
Go Back
BAB II
Medan ListrikMedan listrik adalah suaturuangan yang memiliki sifatdapat memberikan gaya listrik Arah
medan listrik-q +q
N
i pi
pii
r
rqE
12
04
ˆ
EqF
1. Medan listrik oleh muatan titik
y
r3
r2
r1
x
rp
rp1
rp3
rp2
q1
q3
q2
P 2
01 4
ˆ
i
iN
i R
RqE
2. Medan listrik oleh muatan kontinue
rp
rq
R = rp - rq
P
X
Y
dq RR
dqE ˆ
4
12
0
SOALTentukan medan listrik di titik P akibat adanya
distribusi muatan garis tak berhingga dengan
rapat muatan panjang λ seperti gambar berikut ini:
dqdz
R = rp - rz
z
P0rp
rz
Go Back
BAB III
HUKUM GAUSSJumlah fluk yang
melewati permukaan
tertutup sama dengan
muatan yang terlingkupi
oleh permukaan
tertutup tersebut
0
1
0
.
qadE
HUKUM GAUSS1. qi di dalam dan diluar
permukaan gaus
2. Rumus hukum gaus
bentuk integral dapat
diubah dalam bentuk
deferensialdengan
teorema gauss010
1.
dalam
N
i
is
qqadE
0
.
E
Penerapan Hukum Gauss
1.Muatan garis2. muatan luas
0321
.
qadEadEadEadE
sss
03
3
2
2
1
1 .̂.̂.̂.
qdanrEdanrEdanrEadE
sss s
L
s3
s1 s2
r
rr
E ˆ2 0
Y
z
X
s1
s2
s3E
kE ˆ2 0
arah E kesumbu z
Go Back
BAB IV
ENERGI POTENSIAL LISTRIK
2
01 4
ˆ
i
iN
i r
rqE
)1
(ˆ2
ii rr
r
)1
(4 0
1i
iN
i r
qE
y
r3
r2r1
x
rp
rp
1
rp3
rp2
q1
q3
q2
P
1. Potensial listrik oleh muatan titik
VE
N
i i
i
r
qV
1 04
Hubungan antara v dan E dalam bentuk yang lain
2
1
12
2
1
2
1
.
..
dlEVVV
VdlVdlE
2. Potensial listrik oleh muatan kontinue
Pada muatan kontinue untuk menghitung
petensial lirtrik dari muatan dibuat elemen
muatan (dq)
r
dqV
04
1
dVdq
dadq
dldq
, muatan panjang
, muatan luas
, muatan volume
3. Potensial Listrik dan Energi
Pada saat muatan diam
diasumsikan ada
keseimbangan gaya
yaitu gaya elektrostatika
dan gaya mekanik
Usaha untuk memindah
muatan dari a ke b:
0 mmelFqEFF
EqFm
b
a
m dlFW .
b
a
ba dlEqW .
)( abba VVqW
Kerja yang dikerjakan dapat
disamakan dengan perubahan
energi potensial listrik ∆Ue pada
muatan
VqUe
)()( rre qVU
Energi potensial untuk q pada tempat sejauh r
Usaha untuk membentuk konfigurasi muatan
)4
1(
2
1
,1 01 ji
jN
ijj
N
i
ir
qqW
N
i
pi iVqW
1
)(2
1
Energi yang tersimpan dalam medan listrik
dvEW 20
2
