Usaha dan Energi
Usaha dan Energi
Analisa dinamika gerak benda: konsep gaya dan energi
� Analisa dinamika gerak benda selain dapatdilakukan dengan konsep gaya juga dapatdilakukan menggunakan konsep tetapangerak (besaran gerak yang kekal) yaituenergi dan momentum
� Gaya � vektor; energi � skalar
� Banyak kasus yang lebih mudah dianalisamenggunakan pendekatan usaha – energi
� Sebuah gaya yang dinyatakan dengan F = 2x i, bekerja pada benda bermassa m. Jikabenda mula-mula diam, tentukan kecepatanbenda pada x = 3
� Pendekatan gaya:
� a = F/m = 2xi/m;
�
a(x), tidak konstan
∫= dtavv(x,t), tidak konstan
??????
� Sulit diselesaikan dengan menggunakancara yang sebelumnya telah dipelajari(kinematika + dinamika)
� Konsep Usaha dan Energi
Usaha (kerja) oleh gayakonstan
� Usaha yang dilakukan oleh suatu gayakonstan (besar dan arah) pada bendaadalah hasil kali titik (dot product) antaragaya dan perpindahan titik tangkap gayatersebut
rF ∆= .W
Usaha (kerja) oleh gaya yang tidak konstan
� Jika gaya F tidak konstan (berubah) baikbesar maupun arahnya dan merupakanfungsi dari perpindahan yang terjadi, maka
∫=
=
2
1
.
.r
r
dW
ddW
rF
rF
Usaha oleh gaya pegas
F= − kx
22
22
pegas
2
1
2
1
)(2
1f
i
fi
if
x
x
kxkx
xxkkxdxW
−=
−−=−= ∫
Usaha oleh gaya pegas
Interpretasi grafis
� Usaha (kerja) merupakan luas daerah dibawah kurva F(r)
r
Usaha (kerja) merupakanbesaran SKALAR
Usaha oleh gaya-gaya yang bekerja pada benda
r
•Usaha oleh gaya F:WF = (Fcosθ) r
•Usaha oleh gaya gesekWf = –fr
•Usaha oleh gaya beratWW = 0
•Usaha oleh gaya normalWN = 0
Analisa 3 dimensi
� Gaya memindahkanbenda dari A (xA,yA,zA) ke B (xB,yB,zB)
kjiF zyx FFF ++=
( )
∫∫∫∫ ++==
++=
++++==
B
A
B
A
B
A
z
z
z
y
y
y
x
x
x
B
A
zyx
zyx
dzFdyFdxFdWW
dzFdyFdxF
dzdydxFFFddW
) ( kji.kjirF.
� Usaha merupakan bentuk transfer (perpindahan) energi
� W > 0 � usaha dilakukan pada sistem, energi dipindahkan ke sistem (darilingkungan)
� W < 0 � usaha dilakukan oleh sistem, energi dipindahkan ke lingkungan (darisistem)
Energi
� Energi dapat diartikan sebagai“kemampuan untuk melakukan usaha”
� Dari persoalan kinematika:
� Dapat dinyatakan
xm
Fvvaxvv 22
2
o
2
t
2
o
2
t =−→+=
( )2o2
t2
vvm
Fx −=
Energi
� Untuk sembarang gaya total yang bekerjapada benda, maka usaha total pada benda
)(2
1
22
total
if
f
i
f
i
f
i
f
i
f
i
vvmmvdv
dxdt
dx
dx
dvmdx
dt
dvm
madxFdxW
−==
==
==
∫
∫∫
∫∫
Teorema Usaha-Energi
� Teorema Usaha-energi (tidak hanya untukgaya-gaya konstan)
� adalah energi kinetik (translasi)
yaitu energi yang dimiliki benda karena
benda bergerak (translasi)
KvvmdW if ∆=−== ∫ )(2
1 22
total rF.
2
2
1mvK =
Daya
� Laju perubahan kerja (usaha) yang dilakukanoleh gaya F
� Jika suatu gaya F melakukan usaha sebesarW pada benda selama selang waktu ∆t makadaya rata-rata
� Daya sesaat (instantaneous power)
dt
dWP =
t
WP
∆=
Teorema Usaha-Energi
Usaha total pada benda sama denganperubahan energi kinetik benda
Wtotal = ∆∆∆∆K
Energi potensial gravitasi
Gaya berat benda F = −mg j
Gaya yang diperlukan untukmengangkat buku melawan gaya beratFapp= mg j
Usaha oleh gaya Fapp untuk memindahkanbenda dari A ke BWA�B = Fapp.∆r = (mg j).(yb−ya)j
= mgyb−mgya
Energi potensial gravitasi
� Energi potensial� energi yang dimilikibenda karena konfigurasinya
� Energi potensial gravitasi � energi yang dimiliki suatu benda karena posisinya diatas permukaan bumi
�
�
mgyU g =
gUW ∆=
Gaya konservatif
� Sebuah gaya dikatakan gaya konservatif jikausaha total yang dilakukan oleh gayatersebut untuk lintasan tertutup sama dengannol
� Lintasan tertutup � posisi awal = posisi akhir
� Usaha yang dilakukan oleh gaya konservatiftidak bergantung pada lintasan yang dipilih, melainkan hanya pada posisi awal dan akhirsaja
Gaya konservatif
� Jika
dan juga berlaku untuk
sembarang lintasan, maka
F merupakan gaya
konservatif
∫∫∫→→→
==
3 lintasan2 lintasan1 lintasanBABABA
ddd rF.rF.rF.
� Contoh gaya konservatif: gaya gravitasi, gaya coulomb, gaya pegas
� Gaya gesek, gaya tegangan talimerupakan contoh gaya nonkonservatif
Fungsi energi potensial
� Bila gaya-gaya yang bekerja pada benda adalahgaya konservatif, maka usaha oleh gaya-gayatersebut hanya bergantung pada posisi awal danakhir saja (tidak bergantung lintasan yang ditempuh)
� Dapat dinyatakan dalam bentuk fungsi skalar yang hanya bergantung pada keadaan awal dan akhirsaja
�[ ] [ ])A()B(
B
A
BA UUdW −−−== ∫→ rF.
Suatu fungsi skalar yang hanya bergantungpada keadaan awal dan akhir saja
Fungsi energi potensial
� Jika dipilih U(A) = 0 yang menggambarkansuatu keadaan yang menjadi acuan, makadapat didefinisikan fungsi energi potensial
∫−=
B
(acuan)A
)( rF.dBU
Energi potensial di suatu titik B adalah usaha yang diperlukan untukmelawan medan gaya konservatifuntuk memindahkan benda dari titikacuan ke titik B
Nilai absolut energi potensial tidaklah penting, yang mempunyaimakna fisis adalah perubahan energi potensial
� Medan gravitasi bumi F = −mg j, maka
� Jika diambil hacuan = 0, maka dr =dy j
∫ −−=−
h
h
dmghUhUacuan
)()( acuan rj.
)()(
)()(
acuan
0
acuan
hUmghhU
mghdymghUhUh
+=
==− ∫
Biasanya diambil sama dengan 0
� Gaya pegas dinyatakan dengan maka
� Jika diambil xacuan = 0, maka dr =dx j
iF kx−=
∫ −−=−
x
x
dkxxUxUacuan
)()( acuan ri.
)(2
1)(
2
1'')()(
acuan2
2
0
acuan
xUkxxU
kxdxxkxUxUx
+=
==− ∫
Biasanya diambil sama dengan 0
Kekekalan energi (mekanik)
� Jika gaya-gaya pada benda hanya gaya konservatif
� Diperoleh hukum kekekalan energi mekanik (total)
AB
B
A
AB UUdW +−== ∫ rF.Sedangkan dariteorema usaha-energiWAB = KB − KA
BBAA KUKU +=+Jika pada benda hanya bekerjagaya-gaya konservatif, makaenergi mekanik kekal
� Jika pada benda ada gaya konservatif dan jugagaya nonkonservatif
nkAB
B
A
nk
B
A
k
B
A
nkk
B
A
AB
)(
WUU
dd
ddW
++−=
+=
+==
∫∫
∫∫
r.Fr.F
r.FFrF.
KB − KA + UB − UA = ∆E = Wnk
Usaha olehgaya-gaya
nonkonservatifsama denganperubahanenergimekanik