Поиск эта-мезонных ядер на Нуклотроне ЛФВЭ ОИЯИ [email protected][email protected]Дубна Дубна 06 06. 02 02 .201 .2012 Дряблов Дмитрий XVI XVI научная конференция молодых ученых и специалистов ОИЯИ научная конференция молодых ученых и специалистов ОИЯИ
This document is posted to help you gain knowledge. Please leave a comment to let me know what you think about it! Share it to your friends and learn new things together.
Effective mass formation in dA reaction at the energy 1.5 GeV/nuc
Preliminary
The distributions of the N pair yields are shown in Fig.(a,b) versus Meff of the pair nucleons. The histogram Fig.(b) shows the contamination obtained at the arm angle 170o.The Fig.(a) corresponds to a back-to-back correlation coming from the two-body decay. The histogram Fig.(c) is the result of subtraction the back-to-back (180o) and the contamination measurements.
The ratio of the nucleon pair numbers was N{170}/N{180}=0.42 + 0.08(stat)in the mass region of 1450 < Meff< 1550 MeV/c2.
New data are collected.They are include 105 pairs coming from target in d+Cu and d+C reactions at the energy of primary beam 1.5GeV/nuc and 1.9Gev/nuc.
(a)
(b)
(c)
Counts/10MeV/c2
(a)
(b)
(c)
Effective mass formation in dC reaction at the energy 1.9 GeV/nuc
The value of the total cross-section of the process can be assessed based on the number of inelastic interactions dC, measured on the accounts of monitor telescopes, and the simulation results using the software package GEANT and RQMD.
9in
in
Inelastic interaction : N = 1.5-2.2 * 10 ;
Solid angle: ;
Cross-section of dC inelastic interactio ns at the
energy 2.1 GeV / n: = 426 ± 22 mb
Total cross-section:
-3 9A in eff fon in = ( *(N -N ))/( *N ) = 426*32.5*4 /8*10 *1.85*10 =11.6 ± 7.5 b
Effective mass formation in dC reaction at the energy 2.0 GeV/nuc
New data 2010
uu
Y(,p)2.0 GeV/c2
Best fit is Gaussian + constant Mean 1465.1 MeV Sigma 27.2 MeVConstant 1310
Distribution after rejection
of the constant level
Δ
S11
In medium
Total events under picks ≈2000
N(1535)S11 I(JP)=1/2 ( 1/2- )
L(,) =0Mass m=1520 to
1550 (1535) MeVFull width =100 to
250 (150) MeV
S11
ΔM≈70 MeV
1800
Зависимость энергетического разрешения (МэВ) МС для π-мезонов и нейтронов разных энергий от его относительного импульсного разрешения (%).
Энергетическое разрешение TOF-системы в зависимости от длины базы (вакуум) для дискретного набора заданных (--- 0.1, --- 0.2, --- 0.3, --- 0.4, --- 0.5 нс) величин её времени разрешения и без учета дополнительных алгоритмов восстановления данных.
Распределение х-координат частиц в объеме дрейфовой камеры RDCh2 в зависимости от величины напряженности магнитного поля в условиях наличия воздуха на пути распространения (воздух+вещество детекторов). Начальное направление движения частиц совпадало с осевой линией межполюсного объема магнита
Для протона (mc2 = 939 МэВ) с кинетической энергией 94 МэВ (β = 0.42, γ = 1.10) необходимая точность в δβ = 5.7*10-3 достигается при δX = 0.7 мм. Для протона с кинетической энергией 273 МэВ (β = 0.63, γ = 1.29) точности δβ = 2.3*10-3 отвечает δX = 0.15 мм. Указанные величины δX диктуют минимальные требования к постранственному разрешеню двух дрейфовых камер (не хуже δX/2), используемых для определения места входа и места выхода частиц, пролетающих магнитное поле.
Для заряженного пиона (mc2 = 140 МэВ) с кинетической энергией 313 МэВ (β = 0.95, γ = 3.24) требуемая точность определения скорости δβ = 6.6*10-4 достигается при точности измерения поперечного отклонения δX=0.3мм
New proposal for η–nuclear study on nuclotron.
d+A1 A2(S11) -+p+...
d+A1 A2(S11) ++n+...
d+A1 A2(η+d*) p +n+...
η+d p +n
δE = δ(Eπ + EN) < 10 МэВ.
Neutron counters (Stage-1 )
Two walls of scintillation counters. 8 counters – 12x12x100cm8 counters – 2x12x100cm
Multi layers neutron counterFor first run test.
Magnet
SP-46
Magnetic volume - 100x300x420mmMagnetic field - 7kGs
Project objectives
The main aims of the proposed experiment are:
• search for -mesic nuclei in d+A reaction
• a determination of the total cross section of -nucleus production and A-dependence
• a determination of bounding energy of -mesic in nucleus
• a measurement of the yield ratio for ( p) and (N p) pairs
L - luminosity; - the solid angle; - the probability to have the p pairf(p/) - a geometric fraction;Br(N) - the branching ratio of S11(1535) decay;nc - accelerator cycles per hour;
Production of -mesons in nucleon-nucleon collisionsV. Baru,
The y-coordinate (it’s coordinate along scintillators P3/K3 )
1.75x см
The time of flight of a single particle on the basis of P3-P1/K3-K1
01133
2
1tttttt P
botP
topP
botP
top 0.15 0.2t нс
kinematic of recoil-free transfer reaction
12 11( , )C p d C12 11( , )C d t C
p dP Pd tP P
The properties of hadrons in nuclear medium are one of the interesting topics of the modern hadron and nuclear physics. All nuclei have essentially smaller mass than sum of masses all neutrons and the protons formed nuclei. The difference of masses is a result of strong interaction between hadrons which formed composite system. It is possible to assume, that particles, distinct from nucleons such as an - meson, in nuclear medium will have smaller mass than in a free state.