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TRANSFERENCIA DE CALOR APUNTES DE OPERACIONES UNITARIAS I
Autor: Ing. MSc. Al E. Daz Cama 36
UNIDAD 03
3. TRANSFERENCIA DE CALOR 4.
4.1. INTRODUCCIN
Transferencia de calor es la energa en trnsito debido a una
diferencia o gradiente de temperatura. En la naturaleza se
presentan 3 mecanismos:
Conduccin: slo dentro de slidos se presenta en forma pura, y
corresponde a la
transferencia de calor debido a la interaccin entre partculas
microscpicas (tomos,
molculas, etc.).
Conveccin: lo componen 2 mecanismos: movimiento molecular
aleatorio (difusin) y
movimiento global o macroscpico. Este mecanismo est asociado a
la transferencia de
calor a travs de fluidos. En este caso, la transferencia ocurre
principalmente debido al
traslado de paquetes de fluido calientes hacia zonas ms fras del
fluido. En ingeniera
es de inters estudiar la transferencia de calor entre un fluido
y una superficie slida
(conveccin-conduccin).
Radiacin: toda superficie que se encuentre sobre 0 Kelvin, emite
radiacin
electromagntica denominada radiacin trmica. El intercambio neto
de radiacin
trmica entre 2 superficies a distintas temperaturas se denomina
transferencia de calor
por radiacin trmica.
4.2. TRANSFERENCIA DE MASA POR CONDUCCIN
4.2.1. Ecuaciones fundamentales en Conduccin de Calor
Con el fin de estudiar la conduccin de calor en un slido, se
lleva a cabo un balance de
energa en un volumen dado, suponiendo que la conveccin y los
mecanismos de
radiacin son insignificantes. Este equilibrio da lugar a una
ecuacin utilizada para
calcular los perfiles de temperatura en el slido, as como para
obtener el flujo de calor
que lo atraviesa. La transferencia de calor por unidad de tiempo
debido a la conduccin
est relacionada con la distribucin de temperaturas por la ley de
Fourier.
xqA xx
qA
Figura 3.1: Volumen de control en coordenadas rectangulares
TRANSFERENCIA DE CALOR
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La ecuacin fundamental se obtiene mediante la realizacin de un
balance de energa en
el volumen de control de acuerdo con la expresin:
Eingresa + Egenerada = Esalida + Eacumulada
Donde:
xentradaqAE
qxAEgenerada
xxsalidaqAE
t
TCpEacumulada
La expresin resultante depende de la geometra considerada, y es
muy til para derivar
expresiones diferentes segn el tipo de coordenadas con el que se
est trabajando. En
nuestro caso por ser en estado estacionario, la Eacumulada sale
de la ecuacin.
4.2.2. Ley de Fourier de la conduccin de calor
Esta ley establece que si existe un gradiente de temperatura a
traves de un material, se
transferir calor en direccin de la temperatura que disminuye a
un ritmo que es
proporcional al gradiente de temperatura dT/dx y el rea A a
travs de la cual el calor se
mueve.
Para la conduccin de calor, la ecuacin o modelo se conoce como
ley de Fourier. Para
la pared plana unidimensional que se muestra en la figura 3.1,
la cual tiene una
distribucin de temperatura T(x), la ecuacin o modelo se expresa
como
dx
dTkq (3.1)
Como:
A
Qq
.
, despejando de esta expresin y considerando la ecuacin (3.1),
se tiene:
dx
dTAk (3.2)
Donde:
q : Es el flux (densidad de flujo) o transferencia de calor por
unidad de rea (W/m
2)
: Es el flujo de calor en Watt (W) A : Es el rea donde se
transfiere el calor
k : Es la constante de proporcionalidad, es una propiedad de
transporte conocida
como conductividad trmica (W/m-K) y es una caracterstica del
material de la
pared.
El signo menos es una consecuencia del hecho de que el calor se
transfiere en la
direccin de la temperatura decreciente.
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4.2.3. Conduccin de calor en una superficie plana
En las condiciones de estado estacionario que se muestran en la
figura 3.2.
Aplicando un balance de energa en estado estacionario a un
segmento elemento de
fluido de volumen A x:
0x Lx
A
k
xx
qA xx
qA
Figura 3.2: Transferencia unidimensional de calor por conduccin
en una superficie plana
0)()( xxx
qAqA (1)
Donde:
energa de entrada de velocidad)( x
qA
energa de salida de velocidad)( xx
qA
Cambiando el signo e igualando a cero:
0)()( xxx
qAqA (2)
Dividiendo entre xA , ordenando y tomado lmites cuando 0x se
tiene:
0
0
x
qqlm
xxx
x
, operando:
0dx
dq (3)
Introducimos la ley de Fourier:
dx
dTkq (4)
Reemplazando (4) en (3), se tiene:
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0
dx
dT
dx
d (5)
La ecuacin diferencial (5) se resuelve con las siguientes
condiciones lmite:
CL 1: Para 0x ; 1TT (6)
CL 2: Para Lx ; 2TT (7)
Integrando la ecuacin (5) se obtiene:
1cdx
dT (8)
Integrando esta ecuacin:
21 cxcT (9)
Reemplazando (6) en (9) se obtiene:
211 )0( ccT 12 Tc (10)
Reemplazando (7) y (10) en (9) se obtiene:
112 TLcT )(1
121 TTL
c (11)
Reemplazando (10) y (11) en (9):
L
xTTTT 121 , cambiando signo
L
xTTTT 211 (3.3)
Donde la expresin (3.3) es el perfil de temperatura, cuyo
comportamiento es lineal,
dando valores a x se calcula la temperatura
Clculo del flux o densidad de flujo:
Para calcular el flux se deriva la expresin (3.3), respecto a
x
L
TT
dx
dT 21 (12)
Multiplicando la expresin (11) por (-k) en ambos miembros
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L
TTk
dx
dTk 21
(13)
Pero dx
dTkq , reemplazando en (13)
L
kTTq 21 (3.4)
Clculo del flujo de calor
Para calcular el flujo de calor se multiplica el flux por el
rea, cuando x=0
0
xqAQ (14)
21 TTL
AkQ
(15)
Donde 21 TT =T (16)
Reemplazando (16) en (15):
AkLT
Q
TL
AkQ
(17)
Resistencia Trmica
En este punto notamos que la ecuacin (17) propone un concepto
muy importante. En
particular, existe una analoga entre la difusin de calor y la
carga elctrica. De la
misma manera que se asocia una resistencia elctrica con la
conduccin de electricidad
se asocia una resistencia trmica con la conduccin de calor. Al
definir la resistencia
como la razn de un potencial de transmisin a la transferencia de
calor
correspondiente, se sigue de la ecuacin (17) que la resistencia
trmica para la
conduccin es:
kA
LR
(18)
Reemplazando (18) en (17):
trmicaaResistenci
impulsora Fuerza
R
TQ (3.5)
Donde la expresin (3.5) es el flujo de calor en una pared
plana.
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Conductividad trmica
La expresin de definicin de la conductividad trmica es la
ecuacin (3.1), y las
mediciones experimentales de las conductividades trmicas de
diversos materiales, se
basan en esta definicin.
En la tabla 3.1 se agrupan algunas conductividades trmicas de
materiales como base de
comparacin.
Obsrvese en la tabla 3.1 que los gases tienen valores de
conductividad trmica bastante
bajos, los lquidos tienen valores intermedios y los metales
slidos tienen valores muy
altos.
TABLA 3.1: Conductividades trmicas de algunos materiales a
101,325 kPa (1 atm) de presin (k se
da en W/m-K)
Sustancia Temp.
(K) k Ref. Sustancias
Temp.
(K) k Ref.
Gases
Aire
H2
n-Butano
Lquidos
Agua
Benceno
Materiales biolgicos
y alimentos
Aceite de Oliva
Carne de rs magra
Leche descremada
Pur de manzana
Salmn
273
373
273
273
273
366
303
333
293
373
263
275
296
277
248
0,0242
0,0316
0,160
0,0135
0,569
0,680
0,159
0,151
0,168
0,164
1,35
0,538
0,692
0,502
1.30
(K2)
(K2)
(P2)
(P1)
(P1)
(P1)
(C1)
(C1)
(C1)
(C1)
Slidos
Hielo
Ladrillo de arcilla
Papel
Caucho duro
Corcho prensado
Asbesto
Lana mineral
Acero
Cobre
Aluminio
273
473
-
273
303
311
266
291
373
273
373
273
2,25
1,00
0,130
0,151
0,043
0,168
0,029
45,3
45
388
377
202
(Cl)
(P1)
(M1)
(M1)
(M1)
(M1)
(K1)
(P1)
(P1)
(P1)
Las conductividades trmicas de los materiales aislantes, como la
lana mineral, son
similares a la del aire, pues contienen grandes cantidades de
aire atrapado en espacios
vacos. Los superaislantes que se destinan a materiales
criognicos como el hidrgeno
lquido, estn formados por capas mltiples de materiales altamente
refractivos,
separados por espacios aislantes al vaco. Los valores de la
conductividad trmica son,
entonces, bastante ms bajos que para el aire.
El hielo tiene una conductividad trmica (Tabla 3.1) mucho mayor
que la del agua. Por
consiguiente, las conductividades trmicas de alimentos
congelados que se incluyen en
la tabla 3.1 son bastante ms elevadas que las de los mismos
alimentos sin congelar.
EJEMPLO 3.1: Conduccin de calor en una pared plana
Considere una pared plana grande de ladrillo de arcilla de
espesor L = 0,2 m,
conductividad trmica k = 1,0 W/m-K y rea superficial A =15 m2.
Los dos lados de la
pared se mantienen a las temperaturas constantes T1 = 393 K y T2
= 323 K,
respectivamente, como se muestra en la figura 3.2. Determine a)
El perfil de
temperatura dentro de la pared y el valor de la temperatura en x
= 0,1 m y b) El flujo de
calor a travs de la pared en condiciones estacionarias.
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TRANSFERENCIA DE CALOR APUNTES DE OPERACIONES UNITARIAS I
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Solucin
La transferencia de calor a travs de la pared es estacionaria,
debido a que las
temperaturas superficiales permanecen constantes en los valores
especificados. 2 La
transferencia de calor es unidimensional. 3 La conductividad
trmica es constante.
Dado que la transferencia de calor a travs de la pared es por
conduccin y el rea de
sta es 15 m2, el perfil de temperatura se puede calcular a
partir de la ecuacin (3.3)
L
xTTTT 211 , dando valor para x se calcula el perfil de
velocidad:
x T
0 393
0.02 386
0.04 379
0.06 372
0.08 365
0.1 358
0.12 351
0.14 344
0.16 337
0.18 330
0.2 323
El valor de la temperatura cuando x = 0,1 es:
3582,0
1,0)323393(393211
L
xTTTT K
El flujo de calor a travs de esa pared se puede determinar con
base en la ecuacin 3.5
R
TQ
Donde:
K/W 0133333,0K- W/m0,1m 15
m 2,02
kA
LR
Al sustituir en la ecuacin 3.5 se obtiene:
W5250K/W 0133333,0
)323393(
KQ
4.2.3.1. Transferencia de calor a traves de paredes planas en
serie En aquellos casos en los que hay una pared de planchas
mltiples constituidas por ms
de un material, como muestra la figura 3.3, es til el siguiente
procedimiento: primero,
se determinan los perfiles de temperaturas en los tres
materiales A, B y C. Puesto que el
310
320
330
340
350
360
370
380
390
400
0 0.02 0.04 0.06 0.08 0.1 0.12 0.14 0.16 0.18 0.2
T
x
Perfil de Temperatura
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flujo de calor debe ser el mismo en cada plancha, es posible
aplicar la ecuacin de Fourier a cada una de ellas:
433221 TTx
AkTT
x
AkTT
x
AkQ
C
C
B
B
A
A
(19)
Ax Bx Cx
1T
2T
3T
4T
A B C
AK BK CK
xQ
Figura 3.3: Transferencia de Calor Unidireccional en paredes
compuestas
Despejando T de estas ecuaciones
Ak
xQTT
Ak
xQTT
Ak
xQTT
C
C
B
B
A
A
433221 (3.6)
Al sumar las ecuaciones para T1 - T2, T2 - T3 y T3 - T4 se
eliminan las temperaturas
internas T2 y T3 y la ecuacin ya reordenada es:
CBA
C
C
B
B
A
A RRR
TT
Ak
x
Ak
x
Ak
x
TTQ
4141 (3.7)
Donde la resistencia RA = xA/(kA A); es similar para las otras
planchas. Por consiguiente, la ecuacin final est en trminos de la
cada total de temperatura T1 - T4 y
de la resistencia total, RA + RB + RC.
trmicaaResistenci
impulsora Fuerza
R
TQ (3.8)
EJEMPLO 3.2: Flujo de calor a travs de la pared aislada de un
cuarto frio
Un cuarto de almacenamiento refrigerado se construye con una
plancha interna de 12,7
mm de pino, una plancha intermedia de 101,6 mm de corcho
prensado y una plancha
externa de 76,2 mm de concreto. La temperatura superficial de la
pared interna es de
255,4 K y la exterior del concreto es de 297,1 K.
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Empleando las conductividades del apndice en unidades SI: 0,151
para el pino; 0,0433
para el corcho prensado; y 0,762 para el concreto, todas en
W/m-K. Calclese la prdida
de calor en W para 1 m2, as como la temperatura en la interfaz
de la madera y el corcho
prensado.
Solucin: Si T1 = 255,4 K; T4 = 297,1 K; A al pino, B al corcho y
C al concreto, se
obtiene la siguiente tabulacin de propiedades y dimensiones:
kA = 0,151 kB = 0,0433 kC = 0,762
= 0,0127 m = 0,1016 m = 0,0762 m
Las resistencias de los materiales calculadas con la ecuacin
(3.7) para un rea A de 1
m2 son:
1000,0)1762,0(
0762,0
346,2)10433,0(
1016,0
K/W 0841,0)1151,0(
0127,0
Ak
xR
Ak
xR
Ak
xR
C
CC
B
BB
A
AA
Al sustituir en la ecuacin (3.7),
W48,16)1,0346,20841,0(
)1,2974,255(41
CBA RRR
TTQ
Puesto que la respuesta es negativa, el calor fluye del el
exterior al interior.
Para calcular la temperatura T2 en la interfaz entre el pino y
el corcho,
AR
TTQ 21
Al sustituir los valores conocidos y resolver,
KT
T
79,256
0841,0
4,25548,16
2
2
4.2.4. Conduccin a travs de un cilindro hueco
En muchos casos en las industrias de proceso, el calor se
transfiere a travs de las
paredes de un cilindro de paredes gruesas, esto es, una tubera
que puede estar aislada.
Considrese el cilindro hueco de la figura 3.4, con radio
interior , donde la temperatura es ; un radio externo a temperatura
y de longitud L m. Supngase que hay un flujo radial de calor desde
la superficie interior hasta la exterior.
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Volviendo a escribir la ley de Fourier, ecuacin (3.1), con la
distancia dr en lugar de dx,
rqA
rrqA
r
1T 2T1r
2r
Figura 3.3: Conduccin de calor en un cilindro
dr
dTkq (3.9)
Aplicando un balance de energa en estado estacionario a un
segmento elemento de
fluido de volumen dV = A r, donde:
LrA 2
00)2()2( rrr
qLrqLr
(1)
Factorizando e igualando a cero
022 rrr
LqrLqr
Dividiendo entre el volumen: ( rLr 2 ) y llevando al lmite
cuando 0r
0
)(
0
rr
rqrqlm
rrr
r
0)(1
rqdr
d
r (2)
Introducimos la ley de Fourier:
dr
dTkq (3)
Donde:
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calorficadadconductivik
Reemplazando (3) en (2), se tiene:
01
dr
dTr
dr
d
r
0
dr
dTr
dr
d (4)
La ecuacin diferencial (4) se resuelve con las siguientes
condiciones lmite:
CL 1: Para 1rr ; 1TT (5)
CL 2: Para 2rr ; 2TT (6)
Integrando la ecuacin (4) se obtiene:
1cdr
dTr
r
c
dr
dT 1 , integrando esta ecuacin nuevamente:
21 )ln( crcT (7)
Reemplazando las ecuaciones (5) y (6) en (7) se obtienen:
2111 )ln( crcT (8)
2212 )ln( crcT (9)
Donde resolviendo ambas ecuaciones se tiene:
)ln(
)(
21
211
rr
TTc
)ln()ln(
)(1
21
2112 r
rr
TTTc
Reemplazando estas expresiones en (7)
)ln()ln(
)()ln(
)ln(
)(1
21
211
21
21 rrr
TTTr
rr
TTT
Ordenando y simplificando:
)ln(
)/ln()(
12
1211
rr
rrTTTT (3.10)
Esta ecuacin representa el perfil de temperatura para un
cilindro hueco.
Clculo del flux o densidad de flujo:
Para calcular el flux se deriva la expresin (3.10), respecto a
r
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1
1
12
21 1
)ln(
)(0
rr
r
rr
TT
dr
dT
, simplificando
rrr
TT
dr
dT 1
)ln(
)(
12
21
(9)
Multiplicando la expresin (9) por (-k) en ambos miembros
rrr
TTk
dr
dTk
1
)ln(
)(
12
21
(10)
Pero dr
dTkq , reemplazando en (10)
rrr
TTkq
1
)ln(
)(
12
21
(3.11)
Clculo del flujo de calor
Flujo de calor se obtiene de la ecuacin de Fourier. Si el
cilindro tiene una longitud L, el
rea de seccin transversal del flujo de calor ser A = 2rL, por lo
que tal flujo ser:
1rrqAQ
(11)
1
2rrr
qLrQ
(12)
Reemplazando (3.11) en la ecuacin (12) se tendr:
112
211
1
)ln(
)(2
rrr
TTkLrQ (13)
Simplificando y ordenando se tendr el flujo de calor:
)ln(
)(2
12
21
rr
TTkLQ
(3.12)
kLrrTT
Q
2)ln(
)(
12
21 , simplificando queda:
R
TQ
(3.13)
Donde:
)( 21 TTT
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kL
rrR
2
)ln( 12 (3.14)
EJEMPLO 3.3: Longitud de tubo para un serpentn de
enfriamiento
Un tubo cilndrico de caucho duro y paredes gruesas, cuyo radio
interior mide 5 mm y
el exterior 20 mm, se usa como serpentn de enfriamiento
provisional en un bao. Por su
interior fluye una corriente rpida de agua fra y la temperatura
de la pared interna
alcanza 274,9 K, y la temperatura de la superficie exterior es
297,1 K. El serpentn debe
extraer del bao un total de 14,65 W. Cuntos metros de tubo se
necesitan?
Solucin: De acuerdo con el apndice A.3, la conductividad trmica
a 0 C (273 K) es
k = 0,151 W/(m-K) Puesto que no se dispone de datos a otras
temperaturas, se usar este
valor para el intervalo de 274,9 a 297,1 K.
005,01000
51 r 02,0
1000
202 r
El clculo se iniciar para una longitud de tubo de 1,0 m.
Al sustituir en la ecuacin (3.12) y resolver,
)005,002,0ln(
)1,2979,274(151,0) 0,1(2
mQ
WQ 1934,15
El signo negativo indica que el flujo de calor va de r2 en el
exterior a r1 en el interior.
Puesto que una longitud de 1,0 m elimina 15,1934 W, la longitud
necesaria es:
Longitud = 96,0/ 1934,15
65,14
mW
W m
4.2.4.1. Cilindros de capas mltiples
Figura 3.4: Flujo de calor a travs de cilindros mltiples en
serie
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La transferencia de calor en las industrias de proceso suele
ocurrir a travs de cilindros
de capas mltiples, como sucede cuando se transfiere calor a
travs de las paredes de
una tubera aislada. La figura 3.4 muestra una tubera con dos
capas de aislamiento a su
alrededor; es decir, un total de tres cilindros concntricos. La
disminucin de
temperatura es T1 -T2 a travs del material A, T2 -T3, a travs de
B y T3 - T4 a travs de
C.
Evidentemente, la velocidad de transferencia de calor , ser
igual en todas las capas, pues se trata de un estado estacionario.
Dada una ecuacin similar a la (3.12) para cada
cilindro concntrico,
)ln(
)(2
12
211
rr
TTkLQ
(3.15)
)ln(
)(2
23
322
rr
TTkLQ
(3.16)
)ln(
)(2
34
433
rr
TTkLQ
(3.17)
Despejando temperaturas de las ecuaciones (3.15), (3.16) y
(3.17)
Lk
rrQTT
1
1221
2
)ln(
Lk
rrQTT
2
2332
2
)ln(
Lk
rrQTT
3
3443
2
)ln(
Sumando estas ecuaciones y eliminando las temperaturas
intermedias 21 TyT se tendr:
Lk
rrQ
Lk
rrQ
Lk
rrQTT
3
34
2
23
1
1241
2
)ln(
2
)ln(
2
)ln(
Sacando factor se obtiene:
3
34
2
23
1
1241
2
)ln(
2
)ln(
2
)ln(
kL
rr
kL
rr
kL
rrQTT
Despejando Q se tiene:
3
34
2
23
1
12
41
2
)ln(
2
)ln(
2
)ln(
)(
kL
rr
kL
rr
kL
rr
TTQ
(3.18)
R
TT
RRR
TTQ
)()( 41
321
41 (3.19)
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EJEMPLO 3.4: Prdida de calor en una tubera aislada:
Un tubo de paredes gruesas de acero inoxidable (A) con k = 21,63
W/(m-K) y
dimensiones de 0,0254 m (DI) y 0,0508 m (DE), se recubre con una
capa de 0,0254 m
de aislante de asbesto (B), k = 0,2423 W/m a K. La temperatura
de la pared interna del
tubo es 811 K y la de la superficie exterior del aislante es
310,8 K. Para una longitud de
0,305 m (1,0 pie) de tubera, calcule la prdida de calor y la
temperatura en la interfaz
entre el metal y el aislante.
Solucin: Si T1 = 811 K, T2 en la interfaz y T3 = 310,8 K, las
dimensiones son:
mr 0127,02
0254,01 mr 0254,0
2
0508,02 mr 0508,03
WKkL
rrRA / 01672,0
63,21305,02
)0127,0/0254,0ln(
2
)ln(
1
12
WKkL
rrRB / 493,1
2423,0305,02
)0254,0/0508,0ln(
2
)ln(
2
23
Por lo que la velocidad de trasferencia de calor es:
W
RR
TTQ
BA
32,331)493,101672,0(
)8,310811()( 31
Para calcular la temperatura T2
01672,0811
32,331)( 221 T
R
TTQ
A
KT 5,8052
Slo hay una cada de temperatura pequea a travs de la pared
metlica, debido a su
alta conductividad trmica.
4.2.5. Conduccin a travs de una esfera hueca
1T
2T
1r
2r
Figura 3.5: Flujo de calor a travs de una esfera hueca
-
TRANSFERENCIA DE CALOR APUNTES DE OPERACIONES UNITARIAS I
Autor: Ing. MSc. Al E. Daz Cama 51
La conduccin de calor a travs de una esfera hueca es otro caso
de conduccin
unidimensional. Si utilizamos la ley de Fourier para la
conductividad trmica constante
con la distancia dr donde r es el radio de la esfera,
dr
dTk
A
Qq
(3.20)
Despejando flujo de calor
dr
dTAkQ (3.21)
El rea de corte transversal normal al flujo de calor es
24 rA (3.22)
Se sustituye la ecuacin (3.22) en la (3.21), se reordena y se
integra para obtener
2
1
2
1
24
T
T
r
r
dTkr
drQ
1212
11
4TTk
rr
Q
2121
114
rr
TTkQ
(3.23)
krrTT
Q411 21
21
(3.24)
3.1.1 Resumen de resultados de conduccin de calor
unidireccional
TABLA 3.2: Soluciones unidimensionales de estado estacionario
para la ecuacin
de calor sin generacin interna
Pared plana Pared cilndrica Pared esfrica
Ecuacin de calor 0
dx
dT
dx
d 0
1
dr
dTr
dr
d
r 0
1 22
dr
dTr
dr
d
r
Perfil de velocidad,
T
L
xTTTT 211
)ln(
)/ln()(
12
1211
rr
rrTTTT
)/(1
)/(1)(
21
1211
rr
rrTTTT
Flux o densidad de
flujo, q
L
kTTq 21
rrr
TTkq
1
)ln(
)(
12
21
221
21 1
/1/1
)(
rrr
TTkq
Flujo de calor, Q 21 TT
L
AkQ
)ln(
)(2
12
21
rr
TTkLQ
21
21
114
rr
TTkQ
Resistencia
trmica, R kA
LR
kL
rrR
2
)ln( 12
k
rrR
4
/1/1 21
-
TRANSFERENCIA DE CALOR APUNTES DE OPERACIONES UNITARIAS I
Autor: Ing. MSc. Al E. Daz Cama 52
PRCTICA 04: TRANSFERENCIA DE CALOR POR CONDUCCIN
1) Aislamiento en un cuarto fro. Calcule la prdida de calor por
m2 de rea superficial en la pared aislante temporal de un cuarto de
almacenamiento en fro, si la
temperatura exterior es de 299,9 K y la interior de 276,5 K. La
pared est formada
por 25,4 mm de corcho prensado con un valor de k de 0,0433 W/m -
K. Respuesta:
39,9 W/m2
2) Determinacin de la conductividad trmica. En la determinacin
de la conductividad trmica de un material aislante, la temperatura
en ambos lados de una
placa plana de 25 mm del material es 318,4 y 303,2 K. El flujo
especfico de calor es
35,1 W/m2. Calcule la conductividad trmica en W/m - K.
3) Prdidas de calor en una tubera aislada: Una tubera de acero
norma 40, de dos pulgadas de dimetro (dimetro interno 5,250 cm y
espesor de pared 0,391 cm), que
conduce vapor de agua, est aislada con una capa de magnesia (85
%) de 5 cm de
espesor y sobre ella un revestimiento de corcho tambin de 5 cm.
Calcular las
prdidas de calor, en kcal por hora y metro de tubera, sabiendo
que la temperatura
de la superficie interna de la tubera es de 120 C y la de la
externa del corcho, 30 C.
Las conductividades calorficas de las substancias que
intervienen son:
Kcal/(h)(m)(C)
Acero
Magnesia (85%)
corcho
39
0,060
0,045
4) El diagrama muestra una seccin cnica fabricada de
pirocermica. Es de seccin transversal circular con dimetro D = ax,
donde a = 0,25. El extremo pequeo est en
x1 = 50 mm y el grande en x2 = 250 mm. Las temperaturas extremas
son T1= 400 K y
T2 = 600 K, mientras la superficie lateral est bien aislada.
1. Derive una expresin para la distribucin de temperaturas T(x)
de forma simblica
suponiendo condiciones unidimensionales. Dibuje la distribucin
de temperaturas.
2. Calcule la transferencia de calor qx, a travs del cono.
5) Distribucin de temperatura en una esfera hueca. Deduzca la
ecuacin (3.24) para conduccin de calor en estado estable en una
esfera hueca.
6) Aislamiento necesario para un almacn de alimento refrigerado.
Se desea construir un almacn refrigerado con una capa interna de
19,1 mm de madera de pino, una
capa intermedia de corcho prensado y una capa externa de 50,8 mm
de concreto. La
temperatura de la pared interior es de -17,8 C y la de la
superficie exterior de 29,4
C en el concreto. Las conductividades medias son, para el pino,
0,151; para el
corcho; 0,0433; y para el concreto 0,762 W/m - K. El rea
superficial total interna
que se debe usar en los clculos es aproximadamente 39 m2
(omitiendo los efectos de
las esquinas y los extremos). Qu espesor de corcho prensado se
necesita para
mantener la prdida de calor en 586 W? Respuesta: 0,128 m de
espesor