TECHNICKÁ UNIVERZITA V KOŠICIACH TECHNICKÁ UNIVERZITA V KOŠICIACH Fakulta elektrotechniky a informatiky Fakulta elektrotechniky a informatiky Katedra elektroenergetiky Katedra elektroenergetiky lyv elektrického a tepelného poľa na vznik čiastkových výbojov Karol Marton, Juraj Kurimský, Jozef Balogh, Marek Boga Karol Marton, Juraj Kurimský, Jozef Balogh, Marek Boga ELEKTROENERGETIKA 2007 ELEKTROENERGETIKA 2007 4. Medzinárodné vedecké 4. Medzinárodné vedecké sympózium sympózium Vysoké Tatry – Stará Lesná Vysoké Tatry – Stará Lesná
23
Embed
TECHNICKÁ UNIVERZITA V KOŠICIACH Fakulta elektrotechniky a informatiky Katedra elektroenergetiky
TECHNICKÁ UNIVERZITA V KOŠICIACH Fakulta elektrotechniky a informatiky Katedra elektroenergetiky. Vplyv elektrického a tepelného poľa na vznik čiastkových výbojov. Karol Marton, Juraj Kurimský, Jozef Balogh, Marek Boga. ELEKTROENERGETIKA 2007 4. Medzinárodné vedecké sympózium - PowerPoint PPT Presentation
Welcome message from author
This document is posted to help you gain knowledge. Please leave a comment to let me know what you think about it! Share it to your friends and learn new things together.
Transcript
TECHNICKÁ UNIVERZITA V KOŠICIACHTECHNICKÁ UNIVERZITA V KOŠICIACHFakulta elektrotechniky a informatikyFakulta elektrotechniky a informatiky
Katedra elektroenergetikyKatedra elektroenergetiky
Vplyv elektrického a tepelného poľa na vznik čiastkových výbojov
Vplyv elektrického a tepelného poľa na vznik čiastkových výbojov
Karol Marton, Juraj Kurimský, Jozef Balogh, Marek BogaKarol Marton, Juraj Kurimský, Jozef Balogh, Marek Boga
ELEKTROENERGETIKA 2007ELEKTROENERGETIKA 2007 4. Medzinárodné vedecké sympózium4. Medzinárodné vedecké sympózium
Vysoké Tatry – Stará LesnáVysoké Tatry – Stará Lesná
OBSAHOBSAH
1.1. ÚVOD ÚVOD
2.2. SÚČASNÉ PSÚČASNÉ PÔÔSOBENIE SOBENIE ELEKTRICKÉHO A TEPELNÉHO POĽA ELEKTRICKÉHO A TEPELNÉHO POĽA NA DEFEKTNÉ MIESTONA DEFEKTNÉ MIESTO
3.3. EXPERIMENTÁLNE SLEDOVANIE EXPERIMENTÁLNE SLEDOVANIE VÝBOJOVEJ AKTIVITY PRI SÚČASNOM VÝBOJOVEJ AKTIVITY PRI SÚČASNOM PÔSOBENÍ PÔSOBENÍ EE A A TT POĽA POĽA
4.4. ZÁVERZÁVER
1.1. ÚVODÚVOD
V jednoduchých a zložitých izolačných systémoch je V jednoduchých a zložitých izolačných systémoch je mechanizmus výbojovej činnosti v extrémne malých objemoch mechanizmus výbojovej činnosti v extrémne malých objemoch plynných uzáverov odlišný.plynných uzáverov odlišný.
Modelovanie procesov v defektnom mieste izolácie viedlo k Modelovanie procesov v defektnom mieste izolácie viedlo k separátnemu skúmaniu napäťových, prúdových, tlakových a separátnemu skúmaniu napäťových, prúdových, tlakových a teplotných pomerov v mikropriestore.teplotných pomerov v mikropriestore.
Výskum realizovaný na modifikovanom Boeningovom modeli Výskum realizovaný na modifikovanom Boeningovom modeli napäťovom a prúdovom modeli vyvinutom na oddelení TVN napäťovom a prúdovom modeli vyvinutom na oddelení TVN KEE.KEE.
Polarizačné a vodivostné pomery v mikropriestore izolácie silne Polarizačné a vodivostné pomery v mikropriestore izolácie silne ovplyvňujú javy v defektnom mieste.ovplyvňujú javy v defektnom mieste.
Skúmanie bolo realizované separátne v mieste výboja Skúmanie bolo realizované separátne v mieste výboja (bleskoistka) ako aj v modeli s bleskoistkou v obvode R a C (bleskoistka) ako aj v modeli s bleskoistkou v obvode R a C uloženom v prostredí o definovanej teplote.uloženom v prostredí o definovanej teplote.
Výsledky boli konfrontované s modelovými dutinami v Výsledky boli konfrontované s modelovými dutinami v homogénnom elektrickom poli (Paschenov zákon) a v homogénnom elektrickom poli (Paschenov zákon) a v nehomogénnom poli (redukovaný Paschenov zákon).nehomogénnom poli (redukovaný Paschenov zákon).
2. SÚČASNÉ PÔSOBENIE 2. SÚČASNÉ PÔSOBENIE EE A A TT POĽA NA POĽA NA DEFEKTNÉ MIESTODEFEKTNÉ MIESTOPrvý model defektného miesta bol popísaný autormi ARMAN-Prvý model defektného miesta bol popísaný autormi ARMAN-
om a STAR-om v r. 1936:om a STAR-om v r. 1936:
k
cik
t
R
Ui
exp
Pre takýto typ modelu bol odvodený vzťah pre Pre takýto typ modelu bol odvodený vzťah pre prúdový impulzprúdový impulz
Obr. 1: Náhradná schéma modelu poruchy v izoláciiObr. 1: Náhradná schéma modelu poruchy v izolácii
pričom časová konštanta pričom časová konštanta kk zohľadňuje RC prvky obvodu v tejto forme: zohľadňuje RC prvky obvodu v tejto forme:
ba
cbcabak CC
CCCCCCR
Ca
Cb
Cc
R
Vývoj modelov: Gemant – Philipoff, Vývoj modelov: Gemant – Philipoff, dvojrozmerný, dvojrozmerný, Boeningov, Boeningov, viacčlánkový,viacčlánkový,priestorový, priestorový, prúdový.prúdový.
alebo v zjednodušenom tvare:alebo v zjednodušenom tvare:
Pôvodne Arman a Star analyzovali Pôvodne Arman a Star analyzovali prechodné javy, vznikajúce na prechodné javy, vznikajúce na modeli. modeli. Týmto odpovedá priebeh:Týmto odpovedá priebeh:
Obr.2 Prúdové impulzy ako Obr.2 Prúdové impulzy ako odozva odozva na napäťové zmeny počas výboja na napäťové zmeny počas výboja (Arman a Star)(Arman a Star)
11
TEORETICKÁ INTERPRETÁCIA NAPÄŤOVÉHO A PRÚDOVÉHO MODELU
TEORETICKÁ INTERPRETÁCIA NAPÄŤOVÉHO A PRÚDOVÉHO MODELU
C 3 C 1
C 2
U
U 2
U 1
C 3
C 2
C 1
R
GI
i
i2
i1
a) element kapacity s defektom
a) element kapacity s defektom
b) náhradný modelb) náhradný model
Základná schéma (Gemant, Philipoff)Základná schéma (Gemant, Philipoff)
Napäťový model (modifikovaný Böningom)Napäťový model (modifikovaný Böningom)Napäťový model (modifikovaný Böningom)Napäťový model (modifikovaný Böningom)
uu
u u
u u
A BC
C
C C
C
ii
T S 1
T S 2
R
R
R
R
G I
t= 0
33
55
44
4
4 1
1
11
2
2
2
3 D IG .O S C .
xx
C
C
C12
R
R
G I
n 3
D IG .O S C .
u K S
xx
Prúdový model defektného miestaPrúdový model defektného miesta
Oba modely umožňujú použiť toroidnú sondu na snímanie napäťových, prip. prúdových impulzov
Mnohočlánkový model podľa Kučinského
Napäťovému prechodnému javu po zapálení výboja v dutine Napäťovému prechodnému javu po zapálení výboja v dutine odpovedá prúdový impulz odpovedá prúdový impulz ii22, ktorému predchádza pri zmene , ktorému predchádza pri zmene napätia v oblasti prechodu nulou prechodný jav prúdový napätia v oblasti prechodu nulou prechodný jav prúdový ii11 o o nízkej amplitúde s dlhšou dobou trvania nízkej amplitúde s dlhšou dobou trvania 11. Obe zložky prúdov . Obe zložky prúdov je možné analyzovať Fourierovým rozvojom, ktorého je možné analyzovať Fourierovým rozvojom, ktorého výsledkom je: výsledkom je:
40
1
2
1 i
i40
1
2
1 i
i
Podstatný je prúd i2, ktorý považujeme za výpovedeschopnú veličinu, majúcu tvar
i
i (t)1
i(t)
1= 42
1
2
u (t)c
t 0
IN F L . B O D
-U 0
i (t)2
t
S ca le6 5 m V /d iv
T im e sc a le2 n s /d iv
2
1
21
21 ln
mt
2
1
21
21 ln
mt
z podmienky di/dt = 0, pričom Iz podmienky di/dt = 0, pričom I00 ≠≠ 0 bude: 0 bude:
Priebehu odpovedá matematické Priebehu odpovedá matematické vyjadrenie:vyjadrenie:
210 expexp
tt
ii
210 expexp
tt
ii
Čo znamená, že v nanosekundovej oblasti dokážeme z Čo znamená, že v nanosekundovej oblasti dokážeme z tvaru krivky usudzovať o zmenách, odohrávajúcich sa tvaru krivky usudzovať o zmenách, odohrávajúcich sa počas zmien pomerov (E a T) na procesy v plynnom počas zmien pomerov (E a T) na procesy v plynnom uzávere, odpovedajúcom mikroobjemu v izolačnom uzávere, odpovedajúcom mikroobjemu v izolačnom systéme.systéme.
Je preto opodstatnená požiadavka skúmať diferenciálne Je preto opodstatnená požiadavka skúmať diferenciálne zmeny výpovedeschopných veličín pri akejkoľvek zmene zmeny výpovedeschopných veličín pri akejkoľvek zmene fyzikálnych veličín prostredia.fyzikálnych veličín prostredia.
V defektných miestach (plynom vyplnené uzávery) vznikajú tieto zmeny V defektných miestach (plynom vyplnené uzávery) vznikajú tieto zmeny (dochádza k týmto zmenám): (dochádza k týmto zmenám):
pohyblivosť častíc klesá, pohyblivosť častíc klesá,
zvyšuje sa koncentrácia (početnosť) častíc, zvyšuje sa koncentrácia (početnosť) častíc,
merná vodivosť stúpa a teplotný koeficient merná vodivosť stúpa a teplotný koeficient narastá. narastá.
Pričom stačíPričom stačí
V menšom teplotnom intervaleV menšom teplotnom intervale
Kde A, B, C sú konštanty.Kde A, B, C sú konštanty.
01
T
01
T
T
BAexp
T
BAexp
00 exp C 00 exp C
a elementárna zmena dipólového momentu za čas bude:a elementárna zmena dipólového momentu za čas bude:
Z toho vyplýva: zmena časovej konštanty, zmena tlaku, zmena Z toho vyplýva: zmena časovej konštanty, zmena tlaku, zmena zápalného napätia.zápalného napätia.
Orientujeme sa na výpovedeschopnú veličinu definovanú Orientujeme sa na výpovedeschopnú veličinu definovanú prúdovými impulzami, zostavíme rovnicu, ktorá zohľadní prúdovými impulzami, zostavíme rovnicu, ktorá zohľadní diferenciálnu zmenu diferenciálnu zmenu icic pri diferenciálnej zmene pri diferenciálnej zmene //T v tejto forme:T v tejto forme:
0exp11
ii
iic tt
T
m
T
m
TT
i
0exp1
1
ii
iic tt
T
m
T
m
TT
i
ii
tmtm
exp1
ii
tmtm
exp1
Rovnica vyjadruje vzájomnú súvislosť medzi elementárnymi Rovnica vyjadruje vzájomnú súvislosť medzi elementárnymi zmenami dipólového momentu zmenami dipólového momentu mmii, časovej konštanty , časovej konštanty i i pri pri malých zmenách T malých zmenách T v pozorovanom objeme. v pozorovanom objeme. Dipólový moment sa stabilizujeDipólový moment sa stabilizuje
i
ic
tmi
dt
dm
exp
i
ic
tmi
dt
dm
exp
Ďalšie pozorované veličiny pri zmene tlaku p v dutine:Ďalšie pozorované veličiny pri zmene tlaku p v dutine:
Relatívna permitivita: Relatívna permitivita:
r - je polomer elektród, deformujúcich pole; d - je vzdialenosť elektród.r - je polomer elektród, deformujúcich pole; d - je vzdialenosť elektród.
01
pr
r
01
pr
r
0
1
p
tg
tg
0
1
p
tg
tg
Zmeny preskokového napätia (zápalného) napätia v Zmeny preskokového napätia (zápalného) napätia v homogénnom poli a nehomogénnom poli podľa redukovaného homogénnom poli a nehomogénnom poli podľa redukovaného Paschenovho zákonaPaschenovho zákonabudebude
d
rdpfuz ;
d
rdpfuz ;
kde A a B sú konštanty, d – vzdialenosť elektród, Tkde A a B sú konštanty, d – vzdialenosť elektród, T00 – 293K, – 293K,
T – teplota prostredia, T – teplota prostredia, – súčet sekundárnych činiteľov. – súčet sekundárnych činiteľov.
Spätosť tlaku a teploty v defektnom mieste pri pôsobení Spätosť tlaku a teploty v defektnom mieste pri pôsobení elektrického poľa vyplýva z kombinácie Paschenovho a Boyle-elektrického poľa vyplýva z kombinácie Paschenovho a Boyle-Mariottovho zákona.Mariottovho zákona.
Upravená rovnica, vyjadrujúca závislosť tzv. zápalného Upravená rovnica, vyjadrujúca závislosť tzv. zápalného napätie od tlaku a teploty bude mať tvar:napätie od tlaku a teploty bude mať tvar:
1
1ln
ln
0
0
T
TdpA
T
TdpB
uz
1
1ln
ln
0
0
T
TdpA
T
TdpB
uz
3. EXPERIMENTY A VÝSLEDKY3. EXPERIMENTY A VÝSLEDKYSnímanie výpovedeschopných veličín:Snímanie výpovedeschopných veličín:- galvanicky a induktívnegalvanicky a induktívne
Obvod defektného miesta: Obvod defektného miesta: - modifikovaný Boeningov model modifikovaný Boeningov model - prúdový modelprúdový model
Rozsah teplôt: -5 °C (268 K) – 20 °C (293 K) – 80 °C (353 K)Rozsah teplôt: -5 °C (268 K) – 20 °C (293 K) – 80 °C (353 K)
Obr. 8 Porovnanie citlivosti prúdového modelu (PM) a Boeningovho modelu (BM) defektného miesta v izolácii
4. ZÁVER4. ZÁVER
Vzorky vystavené nízkym teplotám -5 °C vykazujú pri Vzorky vystavené nízkym teplotám -5 °C vykazujú pri nižších nižších
teplotách vyššie hodnoty početnosti a amplitúdy zdanlivého teplotách vyššie hodnoty početnosti a amplitúdy zdanlivého náboja.náboja. Vplyv kondenzácie existujúcich vodných pár v Vplyv kondenzácie existujúcich vodných pár v mikroobjeme.mikroobjeme. Zmena tlakových pomerov v plynných uzáveroch.Zmena tlakových pomerov v plynných uzáveroch.
Požiadavka: Požiadavka: - konfrontácia výsledkov pri zmene teplotykonfrontácia výsledkov pri zmene teploty- v modelovej dutinev modelovej dutine- v obvode dutiny s komplexným modelomv obvode dutiny s komplexným modelom- rozšíriť rozsah meraných teplôtrozšíriť rozsah meraných teplôt
Táto práca vznikla v rámci projektu VEGA č. 1/3142/06 a Táto práca vznikla v rámci projektu VEGA č. 1/3142/06 a projektu APVV-20-006005.projektu APVV-20-006005.