CURSO DISPOSITIVOS ELECTRÓNICOS Profesor : Ing. Juan F. Tisza Contreras
Nov 08, 2014
CURSO DISPOSITIVOS ELECTRÓNICOS
Profesor :Ing. Juan F. Tisza Contreras
DESCUBRIMIENTO DE LOS SEMICONDUCTORES Y PRIMERAS APLICACIONES
Programa de búsqueda para sustituir los conmutadores electromecánicos con otros basados en semiconductores.
1936 Bell T. Laboratories
Propone una teoría de bandas del sólido y el concepto de impurezas donadoras y aceptoras.
1931 A. Wilson
Concepto de hueco como quasi-partícula de carga positiva1931 W. Heisenberg
Postula que la resistividad de los semiconductores depende de T1903 J. Koenigsberg
Descubre que la corriente eléctrica en los metales es debida al movimiento de los electrones
1901 V. E. Riecke
Descubrimiento del electrón1897 J.J. Thomson
Primer diodo de vacío 1874 F. Braun
Descubre que la conductividad de algunos materiales aumenta con T1833 M. Faraday
Introduce la palabra “semiconductor”1782 A. Volta
Primer fotodiodo basado en la unión p/n de silicio 1940
Shockley: dispositivo amplificador basado en semiconductores 1939
Primera radio de transistor1948
Invención del transistor ( Bardeen, Brattain, Shockley )1947
Western Electric: primer transistor comercial (amplificador para auriculares para sordos)
1951
MARZO-2013
2
ING. JUAN F. TISZA C.
1956
1956
1956
1956
1956 Bardeen, Brattain e Shockley reciben el premio Nobel por la descubrimiento del transistor.
MARZO-2013
3
ING. JUAN F. TISZA C.
¡Completar estedesarrollo de la evolución de los circuitos electrónicos e integrados !!!! ( buscar en internet)
…………………………………………………………………………..
MATERIALES SEMICONDUCTORES
Diferencias conductor – semiconductor Semiconductores. Conducción intrínseca y
extrínseca Modelo de bandas de energía Ley de acción de masas Ley de la neutralidad eléctrica Corrientes de desplazamiento Corrientes de difusión
MARZO-2013 Más
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ING. JUAN F. TISZA C.
DIFERENCIAS CONDUCTOR – SEMICONDUCTOR
Influencia de la temperatura en la resistencia
MARZO-2013
108 (m)-1
Cu
s
T
Efecto HallFotoresistencia
T
106 (m)-1
s
Ge
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ING. JUAN F. TISZA C.
ESTRUCTURA DE UN METAL
MARZO-2013
+
+ + + + +
+
+ + + +
+
+
++ +
+ + + + +
+
+ + + +
+
+
++ +
+ + + +
+
+ + + +
+
+
++ +
1029 e- libres/m3
7
ING. JUAN F. TISZA C.
ESTRUCTURA DE UN SEMICONDUCTOR
MARZO-2013
8
ING. JUAN F. TISZA C.
VARIACIÓN DE LA CONDUCTIVIDAD POR ILUMINACIÓN
MARZO-2013
luz
Frecuencia radiaciónEnergía de los fotones
Fot
ocon
duct
ivid
ad d
el G
eA
9
ING. JUAN F. TISZA C.
SEMICONDUCTORES. CONDUCCIÓN INTRÍNSECA
MARZO-2013
T = 0 K
A 300 K: 1e– cada 109 átomos, 1019 e–/m3
T 0 K
rE
GeConcentración de e-: (n)
Concentración de h : (p)
n = p
11
ING. JUAN F. TISZA C.
SEMICONDUCTORES. CONDUCCIÓN EXTRÍNSECA
MARZO-2013
e– poco ligado (0.03 -0.1 eV)
e– ocupa el hueco (0.04 -0.12 eV)
Ga
Átomo donador P,As,Sb: (ND)
As
tipo NrE
Átomo aceptor B,Al,Ga,In: (NA)
tipo P
Portadores mayoritarios: n 1022/m3
Portadores minoritarios: p 1016/m3
Portadores mayoritarios: p 1022/m3
Portadores minoritarios: n 1016/m3
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ING. JUAN F. TISZA C.
DONADORES Y ACEPTORES PARA EL SILICIO
MARZO-2013
1
H1,008
2
He4,003
3
Li6,941
4
Be9,012
5
B10,811
6
C12,011
7
N14,007
8
O15,999
9
F18,998
10
Ne20,183
11
Na22,990
12
Mg24,305
13
Al26,982
14
Si28,086
15
P30,974
16
S32,064
17
Cl35,453
18
Ar39,948
19
K39,10
20
Ca40,08
...
30
Zn65,37
31
Ga69,72
32
Ge72,59
33
As74,92
34
Se78,96
35
Br79,91
36
Kr83,80
37
Rb85,47
38
Sr87,62
...
48
Cd112,40
49
In114,82
50
Sn118,89
51
Sb121,75
52
Te127,60
53
I126,90
54
Xe131,30
55
Cs132,91
56
Ba137,33
...
80
Hg200,59
81
Tl204,37
82
Pb207,19
83
Bi208,98
84
Po(210)
85
At(210)
86
Rn(222)
13
ING. JUAN F. TISZA C.
DONADORES Y ACEPTORES PARA EL GERMANIO
MARZO-2013
1
H1,008
2
He4,003
3
Li6,941
4
Be9,012
5
B10,811
6
C12,011
7
N14,007
8
O15,999
9
F18,998
10
Ne20,183
11
Na22,990
12
Mg24,305
13
Al26,982
14
Si28,086
15
P30,974
16
S32,064
17
Cl35,453
18
Ar39,948
19
K39,10
20
Ca40,08
...
30
Zn65,37
31
Ga69,72
32
Ge72,59
33
As74,92
34
Se78,96
35
Br79,91
36
Kr83,80
37
Rb85,47
38
Sr87,62
...
48
Cd112,40
49
In114,82
50
Sn118,89
51
Sb121,75
52
Te127,60
53
I126,90
54
Xe131,30
55
Cs132,91
56
Ba137,33
...
80
Hg200,59
81
Tl204,37
82
Pb207,19
83
Bi208,98
84
Po(210)
85
At(210)
86
Rn(222)
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ING. JUAN F. TISZA C.
ESTRUCTURA ELECTRÓNICA
MARZO-2013
Estados o niveles de energía permitidos
EN
ER
GÍA
DE
L e
-
+p
Hidrógeno
+6
6Carbono: 1s2 2s2 2p2
aislante
14Silicio: 1s2 2s2 2p6 3s2 3p2
32Germanio: 1s2 2s2 2p6 3s2 3p63d10 4s24p2
semiconductores
50Estaño: 1s2 2s2 2p6 3s2 3p63d10 4s24p64d105s25p2
conductor
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ING. JUAN F. TISZA C.
MODELO DE BANDAS DE ENERGÍA
MARZO-2013
X3 X2 X1
G raf i t o Á tomos aisladosD iamante
2s²
2p²
N iveles vacíos
N iveles ocupados
d
E
BAND APRO H IBIDA
BAN DAD E
C O ND U C C IÓ N
BAN D AD E
VALENC IA
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ING. JUAN F. TISZA C.
MODELO DE BANDAS DE ENERGÍA (CONTINUACIÓN)
MARZO-2013
BV
BC
Eg = 10 eV
BV
BC
Eg = 1 eV
BV
BC
Aislante Semiconductor Conductor
Eg(Si) = 1,12 eV
Eg(Ge) = 0,66 eVT = 300 K
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ING. JUAN F. TISZA C.
MODELO DE BANDAS DE ENERGÍA. CONDUCCIÓN INTRÍNSECA
MARZO-2013
Eg (Si) 1,1 eV
Eg (Ge) 0,7 eV
Eg
E
T = 0 K
Banda de valencia
Banda prohibida
Banda de conducción
n = p = ni
T > 0 K
18
ING. JUAN F. TISZA C.
MODELO DE BANDAS DE ENERGÍA. CONDUCCIÓN EXTRÍNSECA (TIPO N)
MARZO-2013
0.01 eV
T > 0 K
Nivel donante
T = 0 K
E
Ión de impureza donante
19
ING. JUAN F. TISZA C.
MODELO DE BANDAS DE ENERGÍA. CONDUCCIÓN EXTRÍNSECA (TIPO P)
MARZO-2013
Nivel aceptor
E
0,01 eV
T = 0 K T > 0 K Ión de impureza aceptora
Huecos en la BV
20
ING. JUAN F. TISZA C.
LEY DE ACCIÓN DE MASAS
ni(Ge, 300 K) = 2,4·1019 port./m3
ni(Si, 300 K) = 1,5·1016 port./m3
MARZO-2013
n·p = ni2n·p = ni
2
kT2
E
2
3
i
g
eAT)t(fn
n: número de electrones por unidad de volumenp: número de huecos por unidad de volumenni: concentración intrínseca
21
ING. JUAN F. TISZA C.
LEY DE LA NEUTRALIDAD ELÉCTRICA
NA + n = ND + p
Intrínseco NA = ND = 0 p = n =
ni
Tipo n NA = 0; n ND
Tipo p ND = 0; p NA
MARZO-2013
D
2i
Nn
p
A
2i
Nn
n
23
ING. JUAN F. TISZA C.
CONCENTRACIONES DE PORTADORES
MARZO-2013
NA + n = p ; p >>>>> n; NA p
P N
Iones de impureza aceptora INMÓVIL
Hueco dejado por electrón MÓVIL
Electrón térmico MÓVIL
Hueco térmico MÓVIL
ND + p = n ; n >>>>> p; ND n
Iones de impureza dadora
INMÓVIL
Electrón liberado por dador MÓVIL
Electrón térmico MÓVIL
Hueco térmico MÓVIL
24
ING. JUAN F. TISZA C.
PR
OPIE
DA
DES
DEL
GER
MA
NIO
Y
EL
SIL
ICIO
( C
AM
BIA
R D
E SIS
TEM
A M
KS A
SIS
TEM
A C
GS) MARZO-2013
Ge SiNúmero atómico 32 14Masa atómica (g/mol) 72,6 28,08Radio atómico (nm) 0,137 0,132Estructura electrónica [Ar]4s23d104p2 [Ne]3s23p2
Densidad kg/m3 5323 2330Temperatura de fusión 937,4 ºC 1410 ºCCalor específico J/kg·ºC 309 677Concentración atómica at/m3 4,42·1028 4,96·1028
Concentración intrínseca (300 K) 2,36·1019 m-3 1,5·1016 m-3
Constante A m-3·K-3/2 1,91·1021 4,92·1021
Anchura banda prohibida (300 K) 0,67 eV 1,1 eVMovilidad electrones (300 K) 0,39 m2/Vs 0,135 m2/VsMovilidad huecos (300 K) 0,182 m2/Vs 0,05 m2/VsResistividad intrínseca (300 K) 0,47 m 2300 mDifusividad electrones 10,1·10-3 m2/s 3,5·10-3 m2/sDifusividad huecos 4,9·10-3 m2/s 1,3·10-3 m2/sPermitividad eléctrica 15,7 12Masa efectiva electrones 0,5 m0 1,1 m0
Masa efectiva huecos 0,37 m0 0,59 m025
CONDUCTIVIDAD DE SEMICONDUCTORES
MARZO-2013
0
5
10
15
20
25
30
250 270 290 310 330 350 370T (K)
Co
nduc
tivid
ad (
S/m
)
Ge
Semiconductor extrínseco
0
1
2
0 100 200 300 400 500T (K)
Co
nduc
tivid
ad
(S/m
)
Si puro
ND=5∙1019 m-3
ND=1020 m-3
A poca temperatura, las impurezas se ionizan
rápidamente.Los portadores procedentes de las
impurezas, ya ionizadas, no aumentan sensiblemente.
A temperaturas altas, la conducción intrínseca se
hace significativa.
26
ING. JUAN F. TISZA C.
CORRIENTES DE DESPLAZAMIENTO
J = Jp + Jn = qe(nn + pp)E = E
= qe(nn + pp)MARZO-2013
Enq)E)(q(nvnqJ nenenn
EpqvpqJ pepp
vn = -nEr r
Jn
rJp
r
vp = pErr
r Eext
27
ING. JUAN F. TISZA C.
CORRIENTES DE DESPLAZAMIENTO EN SC
Intrínsecos
MARZO-2013
p = n = ni
= qe(nn + pp)
= qeni(n + p)
pp >> n qpp
n >> p qnn
n
Extrínsecos
28
ING. JUAN F. TISZA C.
CO
RR
IEN
TES D
E D
IFU
SIÓ
N
Ley de Fick
Dn Difusividad de electrones (Dn Si = 3,5·10-3 m2/s)
Dp Difusividad de huecos (Dp Si = 1,31·10-3 m2/s)
MARZO-2013
n = 0
rJdif = -qDn
Relación de Einstein: Tp
p
n
n Vq
kTDD
k (Constante de Boltzmann) = 1,38·10-23 JK-1 VT(300 K) = 25,85 mV
dx
ndn
Ley de Ohm
rJ = -sV
29
ING. JUAN F. TISZA C.
CORRIENTES DE DIFUSIÓN (CONTINUACIÓN)
MARZO-2013
Jn
N
nr
rJn = qeDnn
P
Jp
p
rJp = -qeDpp
r
30
ING. JUAN F. TISZA C.
VARIACIÓN DE POTENCIAL EN UN SEMICONDUCTOR CON DOPADO NO UNIFORME Y CON LA PRESENCIA DE UN CAMPO ELECTRICO EXTERNO
MARZO-2013
p = p(x)
x2x1
0 x en circuito abierto Jdif + Jdesp = 0
p(x2)p(x1)
0Eqpdxpd
qD pp
Relación de Einstein: pTpp Vq
kTD
sigue
rE
31
ING. JUAN F. TISZA C.
VARIACIÓN DE POTENCIAL EN UN SEMICONDUCTOR CON DOPADO NO UNIFORME (CONTINUACIÓN)
MARZO-2013
dVEdxpdp
VT VT(300 K) = 25.85 mV
p 2
1T12 p
plnV V- V T
12
V
VV
21 epp
n 2
1T12 n
nlnV V- V T
12
V
VV
21 enn
Ejemplo: p1 = 1016 huecos/m3; p2 = 1022 huecos/m3
Tema siguiente32
ING. JUAN F. TISZA C.
CONTINUARÁ…………..
MARZO-2013ING. JUAN F. TISZA C.
33
EFECTO HALL EN LOS SEMICONDUCTORES
MARZO-2013
VH
Jva
F
B
-VH
Jva
F
B
En semiconductores: silicio dopado con galio
En conductores
34
ING. JUAN F. TISZA C.