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INDICE
1. RESUMEN
2. ANTECEDENTES EXPERIMENTALES
3. FUNDAMENTO TERICO
4. PARTE EXPERIMENTAL
4.1. MATERIALES Y EQUIPOS
4.2. PROCEDIMIENTO
5. RESULTADOS
6. DISCUSION DE RESULTADOS
7. CONCLUSIONES
8. SUGERENCIAS
9. AGRADECIMIENTO
10. REFERENCIAS BIBLIOGRAFICAS
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1. RESUMEN
El presente experimento tiene como principales objetivos determinar el momento
de inercia de la rueda de Maxwell terico y experimentalmente, despus
compararlos.
Fijamos una mediana inclinacin de los rieles de manera que la rueda de Maxwell
no resbale, se usa el nivel de burbuja para nivelar el plano que sirve de soporte a
los rieles, en las rieles se marcan los puntos A0, A1, A2, A3y A4y desde el punto A0
soltar la rueda con el cronometro medir los tiempos entre A0y A1,A0y A2, A0y A3 y
tambin entre A0y A4 ,con estos datos hallamos el momento de inercia.
Medimos las dimensiones de la rueda y calculamos tericamente el momento de
inercia.
Al culminar con este experimento comparamos los dos momentos de inercia y
hallamos un porcentaje de error del 12.74% y 6.43% para el primero y el segundo
ngulo respectivamente.
RUEDA DE MAXWELL MOMENTO DE INERCIA CONSERVACION DE LA ENERGIA
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2. ANTECEDENTES EXPERIMENTALES
DESCRIPCION DEL MATERIAL Y/O EQUIPOS
Un cilindro de madera macizo.Un cilindro metlico hueco.Un plato de asiento de metal para los cilindros macizos y huecos.Un eje de torsinUn trpode (base para eje de torsin)Un disco de metalUn vernier o pie de rey
(imagen1.1.1)
Una balanza
(imagen1.1.2)Un cronometro.
(imagen1.1.3)
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DESCRIPCION EXPERIMENTAL DEL TRABAJODETERMINACION EXPERIMENTAL DEL MOMENTO DE INERCIA DEUNCILINDRO MACIZO:
Coloque el cilindro macizo en soporte de oscilacin giratoria y mida con el cronmetroel tiempo que tarda en realizar 4 oscilaciones en torno a su eje de simetra. Para ello,gire el cuerpo una vuelta (360), en el sentido de comprensin del resorte y sultelo.2.
DETERMINACIN EXPERIMENTAL DEL MOMENTO DE INERCIA DEUNCILINDRO HUECO:
Coloque ahora el cilindro hueco en la plataforma de oscilacin giratoria y, siguiendo elmismo procedimiento que en el apartado anterior, mida el tiempo que tarda en realizar5 oscilaciones.
COMPROBACIN EXPERIMENTAL DEL TEOREMA DE STEINER:
Coloque en el soporte de oscilacin giratoria, el disco taladro, de forma que este oscileen torno al eje que pasa por su centro de masas y determine el tiempo que tardenrealizar 4 oscilaciones. Para ello, siga el mismo procedimiento que en los apartadosanteriores.5.
Coloque ahora el disco de forma que oscile en torno a otro eje de rotacin paralelo alanterior, para ello, site el eje en otro orificio de los que dispone el disco (preferibleuno de los prximos a la periferia) y siguiendo el procedimiento ya descrito, determine
el tiempo que tarda en realizar 4 oscilaciones.
imagen1.1.4)
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2. ACTIVIDAD
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Eje que pasa por el orificio central:
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b) Calculo del momento de inercia experimental:
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2. FUNDAMENTO TERICO
Momento de inercia
El momento de inercia (smbolo I) es una medida de lainercia rotacional de un cuerpo.Cuando un cuerpo gira en torno a uno de losejes principales de inercia, la inerciarotacional puede ser representada como unamagnitud escalar llamada momento deinercia. Sin embargo, en el caso ms general posible la inercia rotacional deberepresentarse por medio de un conjunto de momentos de inercia y componentes queforman el llamado tensor de inercia. La descripcin tensorial es necesaria para elanlisis de sistemas complejos, como por ejemplo en movimientosgiroscpicos.
El momento de inercia refleja la distribucin de masa de un cuerpo o de un sistema departculas en rotacin, respecto a un eje de giro. El momento de inercia slo dependede la geometra del cuerpo y de la posicin del eje de giro; pero no depende de lasfuerzas que intervienen en el movimiento.
El momento de inercia desempea un papel anlogo al de la masa inercial en el casodel movimiento rectilneo y uniforme. Es el valor escalar delmomentoangular longitudinal de un slido rgido.
Ecuaciones del momento de inercia
Cul de estos giros resulta ms difcil?El momento de inercia de un cuerpo indica su resistencia a adquirir una aceleracin
angular.
Dado un sistema de partculas y un eje arbitrario, el momento de inercia del mismo sedefine como la suma de los productos de las masas de las partculas por el cuadradode la distanciarde cada partcula a dicho eje. Matemticamente se expresa como:
Para un cuerpo de masa continua (Medio continuo), se generaliza como:
http://es.wikipedia.org/wiki/Inerciahttp://es.wikipedia.org/wiki/Ejes_principaleshttp://es.wikipedia.org/wiki/Magnitud_escalarhttp://es.wikipedia.org/wiki/Tensor_de_inerciahttp://es.wikipedia.org/wiki/Gir%C3%B3scopohttp://es.wikipedia.org/wiki/Masa_inercialhttp://es.wikipedia.org/wiki/Momento_angularhttp://es.wikipedia.org/wiki/Momento_angularhttp://es.wikipedia.org/wiki/Medios_continuoshttp://es.wikipedia.org/wiki/Archivo:Inertie_balai.jpghttp://commons.wikimedia.org/wiki/File:Inertie_balai.jpghttp://es.wikipedia.org/wiki/Archivo:Inertie_balai.jpghttp://commons.wikimedia.org/wiki/File:Inertie_balai.jpghttp://es.wikipedia.org/wiki/Archivo:Inertie_balai.jpghttp://commons.wikimedia.org/wiki/File:Inertie_balai.jpghttp://es.wikipedia.org/wiki/Archivo:Inertie_balai.jpghttp://commons.wikimedia.org/wiki/File:Inertie_balai.jpghttp://es.wikipedia.org/wiki/Medios_continuoshttp://es.wikipedia.org/wiki/Momento_angularhttp://es.wikipedia.org/wiki/Momento_angularhttp://es.wikipedia.org/wiki/Masa_inercialhttp://es.wikipedia.org/wiki/Gir%C3%B3scopohttp://es.wikipedia.org/wiki/Tensor_de_inerciahttp://es.wikipedia.org/wiki/Magnitud_escalarhttp://es.wikipedia.org/wiki/Ejes_principaleshttp://es.wikipedia.org/wiki/Inercia5/20/2018 Lab Inercia Fin
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El subndice V de la integral indica que se integra sobre todo el volumen del cuerpo.Se resuelve a travs de unaintegral triple.
Este concepto desempea en el movimiento de rotacin un papel anlogo al de masainercial en el caso del movimiento rectilneo y uniforme. La masa es la resistencia quepresenta un cuerpo a ser acelerado en traslacin y el Momento de Inercia es la
resistencia que presenta un cuerpo a ser acelerado en rotacin. As, por ejemplo,lasegunda ley de Newton: tiene como equivalente para la rotacin:
donde:
es elmomento aplicado al cuerpo.
es el momento de inercia del cuerpo con respecto al eje de rotacin y
es laaceleracin angular.
Siempre y cuando la distancia con respecto al sistema de referencia permanezcaconstante.
Laenerga cintica de un cuerpo en movimiento con velocidad ves , mientras
que la energa cintica de un cuerpo en rotacin con velocidad angular es ,donde es el momento de inercia con respecto al eje de rotacin.
La conservacin de lacantidad de movimiento o momento lineal tiene porequivalente la conservacin delmomento angular :
Elvector momento angular, en general, no tiene la misma direccin que el
vectorvelocidad angular . Ambos vectores tienen la misma direccin si el ejede giro es uneje principal de inercia.Cuando un eje es de simetra entonceses eje principal de inercia y entonces un giro alrededor de ese eje conduce aun momento angular dirigido tambin a lo largo de ese eje.
Teorema de Steiner o teorema de los ejes paralelos
El teorema de Steiner (denominado en honor deJakob Steiner)establece que elmomento de inercia con respecto a cualquier eje paralelo a un eje que pasa por elcentro de masa, es igual al momento de inercia con respecto al eje que pasa porel centro de masa ms el producto de la masa por el cuadrado de la distanciaentre los dos ejes:
donde: Iejees el momento de inercia respecto al eje que no pasa por el centrode masa; I(CM)ejees el momento de inercia para un eje paralelo al anterior quepasa por el centro de masa; M(Masa Total) y h(Distancia entre los dos ejesparalelos considerados).
La demostracin de este teorema resulta inmediata si se considera ladescomposicin de coordenadas relativa al centro de
masas C inmediata:
http://es.wikipedia.org/wiki/Integral_triplehttp://es.wikipedia.org/wiki/Leyes_de_Newton#Segunda_Ley_de_Newton_o_Ley_de_la_Fuerzahttp://es.wikipedia.org/wiki/Momento_de_fuerzahttp://es.wikipedia.org/wiki/Aceleraci%C3%B3n_angularhttp://es.wikipedia.org/wiki/Energ%C3%ADa_cin%C3%A9ticahttp://es.wikipedia.org/wiki/Cantidad_de_movimientohttp://es.wikipedia.org/wiki/Momento_angularhttp://es.wikipedia.org/wiki/Vector_(f%C3%ADsica)http://es.wikipedia.org/wiki/Velocidad_angularhttp://es.wikipedia.org/wiki/Eje_principal_de_inerciahttp://es.wikipedia.org/wiki/Jakob_Steinerhttp://es.wikipedia.org/wiki/Jakob_Steinerhttp://es.wikipedia.org/wiki/Eje_principal_de_inerciahttp://es.wikipedia.org/wiki/Velocidad_angularhttp://es.wikipedia.org/wiki/Vector_(f%C3%ADsica)http://es.wikipedia.org/wiki/Momento_angularhttp://es.wikipedia.org/wiki/Cantidad_de_movimientohttp://es.wikipedia.org/wiki/Energ%C3%ADa_cin%C3%A9ticahttp://es.wikipedia.org/wiki/Aceleraci%C3%B3n_angularhttp://es.wikipedia.org/wiki/Momento_de_fuerzahttp://es.wikipedia.org/wiki/Leyes_de_Newton#Segunda_Ley_de_Newton_o_Ley_de_la_Fuerzahttp://es.wikipedia.org/wiki/Integral_triple5/20/2018 Lab Inercia Fin
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donde el segundo trmino es nulo puesto que la distancia vectorial promedio de masa en
torno al centro de masa es nula, por la propia definicin de centro de masa.El centro de gravedad y el centro de masa pueden no ser coincidentes, dado que el centrode masa slo depende de la geometra del cuerpo, en cambio, el centro de gravedaddepende del campo gravitacional en el que est inmerso dicho cuerpo.
Pasos para calcular el momento de inercia de reas compuestas[editar]
1. Dividir el rea compuesta en varias partes que sean simples
2. Determinar las reas de las partes, designarlas
por .
3. Determinar las coordenadas del centro de masas de estas
partes con respecto a los ejes X e Y. Y calcular el
cdm de toda la figura formada por todas las reas
parciales anteriores.
4. Calcular las distancias de los cdm de cada rea respecto al
cdm total de la figura.
5. Calcular los momentos de inercia de las partes respecto a sus
ejes de centro de masas (que sern paralelos axe y).
Designar como: e , para el rea i-sima.
6. Calcular el momento de inercia de cada parte respecto a los
ejes x e y aplicando el teorema del eje paralelo, es decir, el
teorema de
Steiner: y
7. Calcular los momentos de inercia del rea compuesta a partir
de los momentos
anteriores: e
Tensor de inercia de un slido rgido
El tensor de inercia de un slido rgido, es untensor simtrico de segundo orden,que expresado en una base ortonormal viene dado por una matriz simtrica, cuyascomponentes tensoriales son:
http://es.wikipedia.org/w/index.php?title=Momento_de_inercia&action=edit§ion=3http://es.wikipedia.org/wiki/Tensorhttp://es.wikipedia.org/wiki/Tensorhttp://es.wikipedia.org/w/index.php?title=Momento_de_inercia&action=edit§ion=35/20/2018 Lab Inercia Fin
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Donde son las coordenadas cartesianasrectangulares.
, es el smbolo de Kronecker odelta de Kronecker definida
como:
Los elementos reciben el nombre demomento de inercia respecto al eje , y son lascomponentes diagonales del tensor. Las componentes deltensor de inercia en un sistema de coordenadas cartesianasrectangulares son:
Y los tres productos de inercia segn los mismosejes:
Todas las formas anteriores puedenderivarse de la definicin del tensorde momento de inercia haciendo :
.
El momento con respecto acualquier otro eje puedeexpresarse como combinacinlineal anterior de las anterioresmagnitudes:
Donde la matriz es el tensorde inercia expresado en la
http://es.wikipedia.org/wiki/Delta_de_Kroneckerhttp://es.wikipedia.org/wiki/Delta_de_Kronecker5/20/2018 Lab Inercia Fin
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base XYZ
y es elvector paralelo al eje segnel cual se pretende encontrarel momento de inercia.
La energa cintica del sistema es la suma escalar de las energascinticas individuales
Descomposicin de la energa cintica
Para la energa cintica podemos efectuar una descomposicin anloga a la delmomento cintico. Escribiendo cada velocidad como suma de la del CM ms la relativa
queda, para la energa cintica individual,
y para la energa cintica total
El segundo trmino se anula por aparecer en l , lo que reduce la energa
cintica a
con
la energa cintica del sistema relativa al centro de masas.
Esta descomposicin se interpreta como que el sistema posee una energa cintica
por el movimiento de traslacin colectivo, ms un trmino debido al movimiento sobre
s mismo. Esta energa cintica intrnseca, K' es parte de la energa interna delsistema. Puede estar asociada a:
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Un movimiento organizado. Por ejemplo, en la rotacin de la Tierra alrededor de
su eje.
Un movimiento desorganizado. Por ejemplo, en un gas que se encuentra a una
cierta temperatura, el centro de masas puede estar estacionario y sin embargo el
gas posee una energa cintica debido al movimiento de las molculas que locomponen. Esta energa cintica es lo que llamamos agitacin trmica.
Una combinacin de ambos. Este es el caso general. La energa cintica del
sistema parte se encuentra en movimientos macroscpicos (rotacin o traslacin
de partes del sistema) y parte en movimientos microscpicos caticos.
Por la presencia de estos trminos microscpicos caticos la energa cintica total del
sistema es normalmente desconocida. En su lugar nos limitamos a la suma del
trmino con la suma de las energas cinticas debidas a los movimientos
macroscpicos.
Conservacin de la energa cintica
Para la energa cintica no existe un teorema tan simple como para lacantidad de
movimiento o elmomento cintico.Operando del mismo modo que para estas dos
cantidades, en sencillo probar que
esto es, la derivada de la energa cintica es la potencia desarrollada por todaslasfuerzas ejercidas en el sistema. Sin embargo, en este caso, no podemos eliminar las
fuerzas internas de la ecuacin. La razn es que las fuerzas internas s pueden variar
la energa cintica total.
Un ejemplo sencillo lo tenemos en las fuerzas de rozamiento entre dos partes de un
sistema mecnico. La friccin (debida a fuerzas puramente internas) produce calor,
que se manifiesta en un aumento de la temperatura del sistema, esto es, en un
incremento de la energa cintica total.
Dos casos particulares en que s se conserva la energa cintica son:
Dinmica del slido rgido
Unslido rgido se caracteriza porque las distancias entre todas las partculas
permanece constante en todo momento. En este caso las fuerzas internas no
realizan trabajo y la variacin de la energa cintica se debe exclusivamente a
las fuerzas externas.
Colisiones elsticas
En lascolisiones de dos partculas no se conserva la energa cintica de
manera general. Sin embargo, en el caso de choques entre cuerpos rgidos
puede aproximarse que la disipacin de energa cintica es nula.
http://laplace.us.es/wiki/index.php/Cantidad_de_movimiento_de_un_sistema_de_part%C3%ADculas#Conservaci.C3.B3n_de_la_cantidad_de_movimientohttp://laplace.us.es/wiki/index.php/Cantidad_de_movimiento_de_un_sistema_de_part%C3%ADculas#Conservaci.C3.B3n_de_la_cantidad_de_movimientohttp://laplace.us.es/wiki/index.php/Momento_cin%C3%A9tico_de_un_sistema_de_part%C3%ADculas#Conservaci.C3.B3n_del_momento_cin.C3.A9ticohttp://laplace.us.es/wiki/index.php?title=S%C3%B3lido_r%C3%ADgido&action=edit&redlink=1http://laplace.us.es/wiki/index.php/Colisiones_de_dos_part%C3%ADculashttp://laplace.us.es/wiki/index.php/Colisiones_de_dos_part%C3%ADculashttp://laplace.us.es/wiki/index.php?title=S%C3%B3lido_r%C3%ADgido&action=edit&redlink=1http://laplace.us.es/wiki/index.php/Momento_cin%C3%A9tico_de_un_sistema_de_part%C3%ADculas#Conservaci.C3.B3n_del_momento_cin.C3.A9ticohttp://laplace.us.es/wiki/index.php/Cantidad_de_movimiento_de_un_sistema_de_part%C3%ADculas#Conservaci.C3.B3n_de_la_cantidad_de_movimientohttp://laplace.us.es/wiki/index.php/Cantidad_de_movimiento_de_un_sistema_de_part%C3%ADculas#Conservaci.C3.B3n_de_la_cantidad_de_movimiento5/20/2018 Lab Inercia Fin
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4. PARTE EXPERIMENTAL
4.1MATERIALES Y EQUIPOS
1. Rieles paralelos
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(Imagen2.1)
2. cronometro
(Imagen2.2)
3. Nivel
(Imagen2.3)
4. Rueda de Maxwell
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(Imagen2.4)
5. Pie de rey
(Imagen1.5)
6.Regla
(Imagen2.6)
4.2PROCEDIMIENTO
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HALLANDO EL MOMENTO DE INERCIA DE LA RUEDA DE MAXWELL
1. Sarmiento hallo la masa de la rueda
(Imagen3.1)
2. Elias y Joan tomaron las medidas de la rueda
(Imagen3.2.1)
(Imagen3.2.2)
DESARROLLO DEL EXPERIMENTO
1. Elias utiliz el nivel para nivelar el plano
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(Imagen4.1)
2. Joan marc tramos distintos de longitudes similares
(Imagen4.2)
3. Fernando ajusto los rieles
(Imagen4.3)
4.Mientras Joan mantena la rueda arriba Elias tomaba el cronometro luego losuelta y se toman los tiempos
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(Imagen4.4.1)
(Imagen4.4.2)
(Imagen4.4.3)
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5. RESULTADOS
1.
Tabla 1 de distancias recorridas por la rueda de Maxwell y los tiempos medidos
para un1.
Tabla 2 de distancias recorridas por la rueda de Maxwell y los tiempos medidos para un2
Angulo deelevacin10.35
DISTANCIA(cm) TIEMPO 1(s) TIEMPO 2(s) TIEMPO 3(s) PROMEDIO(s)
A0A1 8 4.88 5.95 5.35 5.39333333
A0A2 16.5 7.42 8.36 7.77 7.85
A0A3 24.5 8.87 10.4 9.06 9.44333333
A0A4 33.5 10.7 11.66 11.15 11.17
Angulodeelevacin8.5
DISTANCIA(cm) TIEMPO1(s)
TIEMPO2(s)
TIEMPO3(s)
TIEMPO4(s)
PROMEDIO(s)
A0A1 8 5.28 6.04 4.99 5.27 5.395
A0A2 16.5 7.74 8.81 7.75 7.63 7.9825
A0A3 24.5 9.67 10.7 9.62 9.53 9.88
A0A4 33.5 11.63 12.63 11.55 11.58 11.8475
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3.Figura 1: distancia vs tiempo al cuadrado (para 1)
Figura 1: distancia vs tiempo al cuadrado (para 2)
Es el movimiento de traslacin uniformemente acelerado?
Si puesto que la fuerza resultante durante el trayecto es constante y al ser lamasa constante la aceleracin tambin lo es.
a) La aceleracin del C.M. :
, entonces la pendiente de la recta de
ajuste seria la mitad del mdulo de la aceleracin del C.M.
Para 1
Para 2
y = 0.0024x + 0.0073
0
0.05
0.1
0.15
0.2
0.25
0.3
0.35
0.4
0 20 40 60 80 100 120 140 160
POSICIN(m)
TIEMPO(s)
TIEMPO VS POSICIN
y = 0.0027x + 0.0008
0
0.05
0.1
0.15
0.2
0.25
0.3
0.35
0.4
0 20 40 60 80 100 120 140
POSICIN(m)
TIEMPO(s)
TIEMPO VS POSICIN
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b) La velocidad de traslacin V4, del C.M. en la posicin G4.
Tabla 3; posicin y V del C.M. para 1 Tabla 4; posicin y V del C.M.
para 2
c) La velocidad angular de la rueda en el instante t4:
Para 1 w=17.91 rad/s
Para 2 w=19.19rad/s
d) El momento de inercia del volante usando la ecuacin (13.5)
Tabla 4: momento de inercia para 1
(kg*m2)
A0A1 0.04200743 0.000159417 0.00092928
A0A2 0.08664033 0.000309762 0.00098661
A0A3 0.12864777 0.000445817 0.001018
A0A4 0.17590613 0.000568047 0.0010927
Posicin
A1 0.02965709
A2 0.04134043
A3 0.04959514
A4 0.05598262
Posicin
A1 0.02966625
A2 0.04203822
A3 0.05188846
A4 0.05998209
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Tabla 4: momento de inercia para 2
A0A1
0.05107116 0.00015952 0.00112985A0A2 0.10533428 0.00032031 0.00116062
A0A3 0.15640544 0.000488 0.00113105
A0A4 0.2138605 0.00065211 0.00115742
e) Las mediciones que mayor incertidumbre introducen son los tiempos medidos, ello sedebe a la poca precisin de su medida, lo cual altera la velocidad del C.M. calculado.
f) Al momento de calcular el momento de inercia con la frmula: Mgh0= Mgh4+ 0.5 MVG2
+0.5 IG VG2/ r2nos damos cuenta que se comporta as: IA0 A1 < I A0 A2 < I A0 A3
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Tabla 6: inercia de los paraleppedos de la rueda y sus dimensiones
La inercia total del cuerpo calculado sumando por partes es igual a0.0010266 kg*m2
Hallando el error obtenido comparando la inercia obtenida por la ecuacin usandoconservacin de energa y la calculada sumando por partes
Largo(mm) Ancho(mm) Espesor(mm) Volumen(mm) Masa(kg) Inercia(Kg*mm)
33.6 9.4 5.9 1863.456 0.00585356 7.26137706
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6. DISCUSION DE RESULTADOS
Al comparar nuestros resultados con los de otro grupo notamos que su porcentaje de
error difiere mnimamente al nuestro, esto sucede porque este grupo no realizo un
promedio para hallar tiempos t1, t2, t3y t4.
Comparando con otro grupo vimos que su resultado vara un poco ms que el grupo
mencionado anteriormente, esto es debido a diferentes factores como: obviar la fuerza
de friccin por ser mnima, la incertidumbre o error en los instrumentos de medida,
ambas ruedas el nuestro y el de ellos son relativamente distintos, falla humana al
realizar los clculos y mediciones y por ltimo el desgaste de los materiales.
Culminando de comparar nuestros resultados con los de nuestros compaeros
observamos que son similares, esto era de esperarse ya que todos trabajamos con
materiales similares.
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7. CONCLUSIONES
Al culminar con este experimento se llegan a ciertas conclusiones tales como:
La energa cintica en el movimiento de un cuerpo rgido se descompone en energa
de rotacin y energa de traslacin.
Al momento de calcular el momento de inercia con la frmula: Mgh0= Mgh4+ 0.5 MVG2
+0.5 IG VG2/ r2nos damos cuenta que se comporta as: IA0 A1 < I A0 A2 < I A0 A3
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8. SUGERENCIAS
Para obtener un ptimo resultado en este experimento es necesario tomar en cuenta
lo siguiente:
Revisar si los materiales recibidos tienen alguna falla para poder as cambiarlos por
otros.
Utilizar materiales como la rueda de Maxwell, cronometro, Vernier, nivel de burbuja y
plano inclinado que no estn muy deteriorados.
Marcar y medir bien los puntos A0, A1, A2, A3y A4 para que el alumno que tenga que
medir los tiempos t1, t2, t3y t4realice su funcin sin ninguna equivocacin.
Si es posible utilizar un sensor de movimiento para que mida ms exactamente los
tiempos t1, t2, t3y t4.
Al momento de medir las dimensiones de la rueda, la diferencia de las alturas entre A0
y A4 y el ngulo de inclinacin entre el plano inclinado y el piso tratar de ser lo ms
exacto posible.
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9. AGRADECIMIENTO
Agradecemos al profesor Jos Venegas Romero por la paciencia que tiene al
responder todas nuestras dudas acerca de este experimento, tambin por darnos una
entendible explicacin para poder realizar este experimento ,por otra parte
agradecemos a nuestros compaeros por compartir sus resultados ya que con estos
pudimos culminar una parte de este experimento
5/20/2018 Lab Inercia Fin
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10. REFERENCIAS BIBLIOGRAFICAS
Manual de laboratorio de fsica general Pag. 64
Fsica universitaria Sears -Zemansky Young Freedman Pag. 290
Fsica para estudiantes de ingenieraSerway-Jewett Pag. 270
DinamicaR. C. Hibbeler Pag. 313
Enlaces Web:
http://www.lawebdefisica.com