ELEKTROMAGNETNA INDUKCIJA Te oretski uvod Fluks vektora magnetne indukcije definira se kao: Φ = s B ∫ d s (1) gdje je B vektor magnetne indukcije, s je površina zatvorena provodnom konturom, dok je vektor d s vektor normale na površinu!ndukovana elektromot or na si la u za vojn ici odre "u je se na os no vu Fa ra de je vog za kona elektromagnetne indukcije (#ic$ael Farada% , 1&'11*&): dt d (t) e(t) φ − = (+) a -i se odred ila indukovana elektro moto rna sila u zavoj nici, neop$od no je odred iti vremensku promjenu magnetnog fluksa kro z zavojnicu. datom slu/aju, magnetno polje je proizvedeno dugim (primarnim) svitkom0roz primar proti/e naizmjeni/na struja, koja stvara vremenski promjenljiv magnetni fluks0ada se u dugi (primarni) svitak u-aci manji svitak, on se na"e u prostoru djelovanja promjenljivog magnetnog fluksarema relaciji (+) u manjem svitku se usljed toga indukuje elektromotorna sila0ako je izraz za intenzitet vektora magnetne indukcije unutar kru2nog zavojka: 3 ! B +4= µ × , gdje je 5 3 magnetna permea-ilnost vakuuma, !ja/ina struje kroz primarni svitak, a 4polupre/nikprimarnog svitka0ako primarn i svitak ima 6 1 zavojaka, to 7e indukcija u centru iznositi: 1 u 1 3 6 ! B 6 B +4= × =µ × #e"utim, vje2-a se izvodi tako da se kroz primarni svitak propusti naizmjeni/na struja, koja se mijenja po zakonu: m i( t ) ! sin t = ω , tada je indukcija u centru primarnog svitka: 1 1 m u 3 3 6 i( t) 6 ! sin t B ( t ) +4 +4 ω = µ × =µ × . prostor unutar primarnog svitka u-acuje se manji svitak (koji se ne priklju/uje na napon)rema relaciji (1) do-ije se da je iznos magnetnog fluksa kroz namotaje manjeg svitka: 1 + m + u 3 66 8! sin t ( t ) 6 B( t ) 8 +4ω Φ = × × = µ × , gdje je 6 + -roj zavojaka drugog (manjeg) svitka, a 8 predstavlja površinu jednog njegovog zavojka
This document is posted to help you gain knowledge. Please leave a comment to let me know what you think about it! Share it to your friends and learn new things together.