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FORMAS DE COMPENSAR LA VARIACIN DE FASE DEL TENSOR ENERGA
IMPULSO.
Lo ms importante de todo desde mi punto de vista es que a travs
de la circunferencia normalizada, se puede obtener la ecuacin de
variacin de la velocidad de fase del estado transitorio, una vez
deducida esta ecuacin fundamental no tendremos ms que compensar la
velocidad de variacin de fase con la velocidad de variacin de la
amplitud, y as se mantendr la velocidad constante en todos los
puntos de la geodsica por el principio fundamental el campo
unificado o del potencial vectorial.
La velocidad de fase se puede y debe de entender como la
frecuencia de variacin de fase, y por tanto existe una frecuencia
de variacin de amplitud. Muchos fsicos distinguen entre la
frecuencia de fase y la frecuencia de amplitud de fase, debido
fundamentalmente al problema de la incertidumbre de HEISSENBERG, y
al no saber o poder posicionar en el mismo instante del reloj la
posicin o el impulso con la energa, y eso es lo que hemos
solucionado.
Ya que bien entendido solo existe la frecuencia de fase, que
posiciona la velocidad en un instante y desfasa la energa a otra
posicin en la fase de la propia velocidad esto es el desfase del
tensor energa-impulso. Trabajar con dos frecuencias es incluso ms
interesante por que posibilita la multiplicacin de parmetros y as
de variaciones relativas, aumentando considerablemente la
codificacin para la misma seal.
Entonces la primera posibilidad de compensar la velocidad de
fase, si trabajamos en el plano 2d+1 e imposibilitamos el giro de
la cuarta dimensin, es slo con la velocidad de variacin de amplitud
de fase, tambin como estudiaremos puede compensar la variacin de
fase en el plano 2d+1, si trabajamos con el espacio-tiempo de 4d se
introduce la posibilidad cierta y verdadera de compensarlo todo con
un giro de SPIN completo. La inclinacin del polo si trabajamos en
el espacio tiempo de 4D, define la altura del campo que compensa
todo el avance cintico en el plano ecuatorial, se define as de fcil
la energa total del campo de energa.
La direccin del polo magntico que compensa el avance principal,
indica la direccin y sentido del giro de SPIN incluso su forma
geomtrica. De lo cual se discuti sobradamente y aqu est otra vez su
explicacin del todo cuantificada. Ya volveremos para explicar como
se compensa la variacin de fase con la 4 dimensin y sus distintas
posibilidades.
El problema para que lo entiendan es el mismo que el que padecen
trastornos visuales, estos en general si no usan unos determinados
cristales, posicionan los objetos en distinto lugar que su posicin
verdadera, o sencillamente no los pueden posicionar. El efecto es
el mismo que el estudiado para el movimiento general, en la persona
que es incapaz de posicionar los objetos de una manera correcta
lleva desfasado el rayo que codifica la informacin visual en su ojo
con la velocidad de la luz que lo posiciona instantneamente de
manera correcta. El cristal de la gafa lo nico que produce es una
variacin de la fase de la luz natural con la velocidad de la luz
que es capaz de codificar el ojo en su cerebro, en general los
suelen llevar adelantados, y por eso el cristal de la gafa lo nico
que hace es en funcin del espesor y del material compensar esa
variacin de fase, y el grosor del cristal lo que hace es disminuir
la velocidad de la luz del visor, por que para ellos la velocidad
de procesamiento es demasiado elevado. Se demuestra as que en
general las personas con gafas no suelen razonar de manera
demasiado lgica, ya que su lgica es muy lenta.
Igualmente los trastornos mentales estn relacionados con el
mismo problema en este caso ocurre al contrario, la velocidad de
procesamiento es demasiado rpida y la lgica
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demasiado rpida, as pensamos que s a la gente con enfermedades
mentales se les dispusiera unas gafas con determinados cristales
compensara esas variaciones de fase. Eliminado los medicamentos
para estas enfermedades que son del todo perjudiciales. Incluso el
color de la lente, mejorar los trastornos mentales de una manera
completamente novedosa y sorprendente.
En las enfermedades mentales el espacio tiende a adelantarse al
tiempo, entrando en realidades paralelas, del todo ciertas.
Mientras que en las enfermedades visuales es el espacio el que se
va adelantando cada vez ms al tiempo, realentizando la percepcin de
la realidad.
Por eso hay que estar muy bien compensado para ser del todo
lgico con nuestra velocidad de fase polar terrestre, que se puede
medir por el valor corriente de la velocidad de la luz.
Hecho este inciso, seguimos con el tema de compensar la variacin
de la velocidad de la frecuencia de fase fundamental del equilibrio
del potencial vectorial en el plano 2d+1, al olvidarnos de la 4d,
las compensaciones posibles slo son posibles en el propio plano
cintico del movimiento, una medida del aumento de amplitud es lo
mismo que una medida de la gravedad total de la onda haciendo su
correspondiente analoga en la 4d, lo cual explicaremos.
Nos olvidamos tambin del desfase del impulso principal y
pensamos que es del todo lineal, o instantneo, esto significa en
nuestro plano de velocidades que responde a una circunferencia
perfecta, o que la accin y la reaccin llevan el desfase en carga
mnimo y su variacin de potenciales es constante, como se explic en
la cuadratura del crculo, ahora estamos cuadrando la elipse desde
su centro y no desde sus focos.
Como el mvil en el momento inicial est describiendo una
circunferencia perfectamente normalizada a su velocidad, y por
estar en movimiento se presupone que existe un motor de alimentacin
al mvil de tal manera que la accin es en el sentido contrario a su
reaccin y que la velocidad que adquiere el mvil define la posicin y
el plano del centro que define el arco de la circunferencia
equivalente por el principio del potencial vectorial, si
normalizamos el radio en la unidad la velocidad se normaliza en raz
de dos. Que define en s la forma ideal del impulso que hay que
darle en magnitud y en paso de fraccin de arco esto es de tiempo, o
lo que tiene que durar el impulso, si el motor est correctamente
diseado para la escala del movimiento, para que se note una
variacin de velocidad acusada por curvatura este impulso debe de
durar ms tiempo que lo que recorre la nave en su velocidad mnima
para el avance perfectamente compensada, como definimos
anteriormente.
110
10222
22222
ktevvvvv
vvvvvsenRv
Y entonces el avance ser del todo controlable, por que no se
producirn efectos de segundo orden, ni de tercero. La nave estar
controlada como si de rectas se tratase, es ms importante la
fraccin del arco que mantenemos los propulsores activados que la
propia velocidad de escape. Cuando la velocidad es mayor por la
orbita curiosamente le intervalo para notar el efecto de la
curvatura en longitud es mucho mayor que cuando se va a velocidades
lentas por la misma orbita.
En est situacin en la direccin del movimiento los impulsos se
controlan del todo lineales, ya que son demasiado pequeos como para
provocar efectos de segundo y tercer
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orden en la orbita. Y la reaccin a la accin en magnitud es
muchsimo menor que el impulso principal de la orbita.
Con lo que si slo pensamos en un plano de 2d+1, en esas
situaciones, esas variaciones de impulso no provocarn variaciones
de fase lo suficientemente importante para provocar aumentos de
amplitud o radio orbital, siempre que la velocidad por el orbital
este en el intervalo de velocidades permitidas por el orbital, en
el caso en el que estemos en el lmite superior de velocidad un
impulso muy pequeo provocara una variacin de amplitud considerable.
Y si estamos en el lmite inferior de la orbita una disminucin muy
pequea provocar una acusada disminucin orbital. Esto se explic por
que en ese caso analizamos un espacio de 4d+2, en un plano
ortonormado genrico euclediano.
De momento pensamos en un punto, en este caso podremos ir
aumentando el avance con impulsos pequeos desde el equilibrio
perfecto hasta que lleguemos al lmite del avance o la fase, a
partir de este punto un diferencial muy pequeo de impulso, empezar
a provocar avances cuadrticos, el diferencial del impulso es el
paso de fase, que podemos aproximarlo por diferencias sucesivas.
Con lo que para evitar llegar al lmite que marca los aumentos
acusados de fase relativa, slo tendr que ir aumentando la amplitud
en su proporcin y en este caso ser simplemente de manera lineal. As
se puede aumentar de radio orbital pero es demasiado lento.
Para entender como se compensa el desfase en amplitud volvemos
al ejemplo entre el observador y el mvil en un movimiento recto
ideal del mvil. En ese caso hemos estudiado como se define la
ecuacin del desfase caracterstico en los casos en los que se aleja,
como se decelera, como vara el desfase relativo que mide la posicin
de la velocidad relativa y as la curvatura de la visual relativa,
respecto a una posicin ideal de equilibrio para normalizar el
sistema desde una posicin genrica. Entonces cuando se aleja,
aumenta la fase de atraso relativa entre la posicin real del mvil y
la que mide el observador, y sabemos la medida de la variacin de la
fase relativa a ella misma entre posiciones de la propia fase. Esto
es la velocidad de variacin de fase, cuando la velocidad del mvil
define la variacin de la amplitud de su propia fase, la fase se
entiende como amplitud o la amplitud como fase.
Como se para este caso lo que se atrasa en cada posicin, lo que
tendr que hacer para la posicin relativa elegida del observador,
variar la recta que define el mvil a otra que compense la variacin
de amplitud de fase, sin variar la velocidad del mvil, esto se
consigue definiendo desde la recta inicial del mvil otra recta
paralela a ella a una distancia justo el desfase en posicin para la
posicin inicial relativa elegida. Uniendo la recta con est
paralela, hallaremos justo el punto en posicin para la cual sin
cambio de velocidad del mvil, el observador mide la velocidad
relativa en su observacin sin ningn desfase en ninguna direccin
sentido relativo, es decir en ese punto y con esa direccin
relativa, las velocidades de medicin del observador del mvil y la
del propio mvil no se diferencian en nada, esta condicin es la de
la referencia absoluta del movimiento.
En el caso en el que se acerque a la posicin de equilibrio y
para una posicin simtrica ocurre al contrario en vez de atrasarse
se adelanta, todo ese adelanto se compensar aumentando la amplitud
de fase, en una recta paralela a la inicial a una distancia la
amplitud que debemos de compensar, que ser justo de dos veces la
del atraso, y as en el punto de corte se definir la velocidad
relativa al mvil sin ningn desfase en ninguna direccin ni sentido
relativo y se medir exactamente por la velocidad del mvil.
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Se completa el cuadro entre la asimetra y la simetra del
movimiento relativo, hay que notar que mientras en el caso de
atraso el mvil se aleja, en el caso de adelanto el mvil se acerca,
este efecto explica como el mismo ngulo no mide lo mismo en un
sentido relativo que en el otro, es decir explica la no
conmutatividad de nuestro espacio de velocidades.
En los dos casos la direccin relativa entre el observador y el
mvil es la misma pero invertida, explicando as como al cambiar el
sentido de la fase de cualquier seal, la amplitud aumenta en
constantes del doble en la amplitud siempre. Si el cambio de fase
es el correcto, es exactamente lo mismo que ocurre cuando dos
cuerpos se mueven por lneas paralelas infinitamente prximas en el
mismo sentido a la misma velocidad o en sentidos contrarios,
mientras que en caso no generan energa relativa, en el contrario
generan el doble.
Hay que entender por tanto como dos cuerpos en la misma direccin
y sentido relativo si su velocidad relativa no es la misma, siempre
generarn un sistema de generacin de energa.
Tambin hay que entender que en el estudio de cualquier
movimiento relativo, el cuerpo que se mueva a menor velocidad har
las veces del observador. Esto es el que vaya ms lento de los dos,
se supondr quieto o se tomar como referencia incluso aunque se
encuentre en movimiento. Se normaliza esa velocidad a un valor de
referencia nulo y el estudio se realizar como aqu se explica, una
vez ajustado, se renormaliza por el factor de escala a su velocidad
y tema resuelto. Para eso es importante el elemento nulo en el
lgebra y en la aritmtica en general por que no s permite establecer
una escala nueva y normalizar medidas a cualquier escala. Les
recuerdo que explicamos como en una circunferencia nadie sabe
posicionar el punto inicial ni por tanto el final y lo mismo ocurre
en una recta cualquiera.
Deben entender por tanto que una recta es lo mismo que una
circunferencia en contnuo giro.
Igual que compensamos las variaciones de fase con variaciones de
posicin, se compensar las medidas relativas por curvatura, y se
entiende como cualquier movimiento de velocidad constante para
cualquier observador si no es el propio mvil o no se mueve
paralelos a l variando su distancia para ajustar las variaciones de
fase, para el observador el mvil ser como si se acelerase y
decelerase cuando en realidad est en reposo.
Por tanto la aceleracin no la general la masa ni la energa
gravitacional tal y como la entienden ustedes, la aceleracin
relativa se genera simplemente cambiando la posicin relativa entre
dos cuerpos. Esta es la razn primera de la imposibilidad de
acelerar nada hasta la velocidad de la luz. Ya que no existe
referencia absoluta conocida para medir las medidas de manera
absoluta. Slo un cambio de la forma completa como se explic es el
que posibilita viajar a la velocidad de la luz, lo cual es del todo
factible con nuestros estudios, y sin casi consumo de energa, se
puede cualquier masa convertir en luz.
Entonces as es como se acorta el radio vector de posicin en
funcin de la velocidad relativa, con lo que se cuantifica el efecto
relativista einsteniano de una manera terriblemente sencilla. La
posicin que compensa toda las variaciones de fases del mvil con
respecto al observador es justo lo que mide el radio vector que
posiciona la posicin desfasada entre la posicin real del mvil y el
que mide y ve el observador, con lo que se la excentricidad del
rayo la ecuacin de su variacin relativa, sus puntos mximos y mnimos
y su desarrollo como una recta perfecta. Es de est manera como se
cuantifica y se relaciona el alargamiento del tiempo reloj o su
acortamiento con el alargamiento o acortamiento de la posicin de la
medida.
-
La variacin de fase es funcin de la velocidad, la fase se
relaciona con un determinado pulso que define la escala del propio
movimiento, la posicin de la fase define la variacin de la
velocidad relativa, y as la variacin de su propia medida, lo que se
curva la medida mientras se realiza la propia medida, su
compensacin define lo que se debe alargar o acortar el espacio
relativo para medir correctamente la posicin del mvil relativa al
sistema de medida o a otro mvil. Estas variaciones relativas del
tiempo reloj, velocidad relativa y posicin relativa no son lineales
ni si quiera simtricas y tampoco conmutan.
Con este modelo tan sencillo se establecen las ecuaciones
no-lineales y su normalizacin a ecuaciones lineales en cuanto a las
medidas de cualquier sistema en movimiento relativo.
La recta debe entenderse como aquel sistema de medida perfecto o
ideal en el cual no existe desfase entre lo que se mide y el
sistema de medida o desfase en espacio y tiempo, que es lo mismo
que decir que una recta sincroniza medidas que disten millones de
persa, o hace que su medida sea del todo exacta an en el infinito.
Es por esto que una recta mide infinito y por eso no tiene ni
principio ni final. La recta es un elemento geomtrico que permite
definir la infinitud del UNIVERSO si se usa en un espacio de
velocidades como el nuestro. Por esto la recta conceptualmente
hablando es mucha ms abstracto que una circunferencia, es la
circunferencia la que define la recta y no al revs, que es lo mismo
que decir que una curva nunca la define su centro sino que la curva
define la recta entre sus dos puntos maestros por excelencia o sus
apogeos o perigeos, y estos en su punto medio definen un punto
singular que se conoce como centro.
Para entender as la recta deben entender el movimiento y sobre
todo que el espacio est en contnuo movimiento un espacio siempre es
de velocidades. Por esto cualquier curva una vez definida su
curvatura principal es muy complicado que la cambie, hasta que no
llegue a su punto simtrico y lo mismo le pasa al contrario con el
anterior, se define as cualquier curva por la mitad de su arco o
por pi radianes, si no se modifica el sistema por algn elemento
exterior a l, el resto de la curva seguir la curvatura que defina
la velocidad o el factor de curvatura en esos puntos. Es por esto
por lo que los mejores puntos para producir cambios de curvatura o
de geodsica son siempre los maestros, en una circunferencia ideal o
perfectamente compensada cualquier punto es maestro, y por eso
cualquiera se puede usar como punto de cambio de curvatura relativa
a la anterior.
Los factores trigonomtricos de seno y coseno se cambiarn en la
formulacin segn convenga para que la lgica no se nos vaya a un
infinito, deberemos o girar la grfica o cambiar el operador, o
hacer la inversa como se explic.
-
DEMOSTRACION DEL FACTOR DE LORENTZ. CORRECTAMENTE DESDE LA
GEMOMETRA EN NUESTRO ESPACIO DE VELOCIDADES.
Cuando entre dos cuerpos o partculas o lo que sea, no tienen ms
que llevarse la ecuacin de variacin de fase a la teora de seal, con
sus operadores correspondientes y todo solucionado. Se corresponde
perfectamente con la frmula bsica de la teora especial de la
relatividad einsteniana:
( )( )
212/1
022 00
v
vvvvv
mm
Se normaliza por el factor de Lorentz, nuestra explicacin es
mucho ms precisa ya que explica como vara el factor de Lorentz
mientras el mvil se va alejando o acercando. Es decir el factor de
Lorentz es asimtrico y es del todo variable, el trmino cuadrtico
simplemente debemos normalizarlo por el valor de la excentricidad
euclediana y a cada factor segn corresponda para que adquiera
significado fsico por los valores correlativas de las velocidades,
se normaliza entonces la velocidad mnima que se ajusta al valor
nulo, por el valor unidad y se normaliza todo a ese nuevo valor
unitario, automticamente toda la teora especial de la relatividad
se explica y entiende correctamente. No slo esto sino que se ajusta
como se explica aqu.
El reloj del observador mide un pulso cualquiera, la variacin
del ngulo del observador conforme el mvil se aleja, lo definimos
como la medida del tiempo reloj:
+ relojtt 1
Ahora definimos la posicin de un observador general en el plano
2d+1, que es en realidad de 3d+1, donde la 4d suponemos inamovible
o invariante absoluta para aclarar estas ideas para una velocidad
general de un mvil cualquiera, eso s en esa posicin ideal perfecta,
la medida del observador de la velocidad del mvil relativa a l es
justo la del mvil en verdadera magnitud, no existe en ese punto y
slo en ese desfase entre la medida en posicin relativa, medida de
velocidad relativa y as en esa posicin relativa y slo en esa, la
transmisin de los datos de la medida se hacen a la mxima velocidad
permitida en el espacio tiempo general esto es a una velocidad
infinita comparada con la de la luz einsteniana, que es la que
caracteriza nuestra realidad.
Se define entonces la velocidad justa del mvil y as su tiempo
reloj justo para su velocidad que se sincroniza con el del
observador sin demoras, en cualquier otra posicin si no se cumple
este requisito siempre existe tiempo relativo en cuanto a los
relojes de los cuerpos en el estudio de su movimiento relativo, y
para que esto ocurra no hace falta ir a la velocidad de la luz pues
ocurre a cualquiera.
Esta condicin se define por el principio del potencial
vectorial:
( ) mm
mmm vRt
lvvvvv
2
11/212/121/212/12
100
( ) 21
01210
20 +sen
Rv m
Estamos relacionando la direccin del observador relativa al
mvil, en el caso particular perfecto newtoniano, el mvil se mueve
por una recta ideal perfecta y el observador se
-
encuentra en una direccin cuasi perfecta ortogonal a la
directriz del movimiento del mvil y a la distancia perfecta del
equilibrio, entonces relacionamos as todos los conceptos
elementales, en esa posicin relativa y slo en esa todo se mide en
verdadera magnitud.
022
xmmoymoxmxoy
mx
xm vvRvvR
t
lv
xyxyxy // 2
pi
Los sentidos indican los sentidos que elijamos para realizar el
estudio bsico, el de fuera hace referencia a la velocidad del mvil
por la recta a derechas positivo y a izquierdas negativo o al revs
as aparecen dos sentidos o dimensiones en una, y el de dentro de la
raz hace referencia a s el observador se pone por debajo o por
encima de la recta si se pone por debajo por conveniencia le
llamamos positivo y por encima negativo, para empezar a jugar con
el smbolo positivo o negativo que es de entre todos el ms
importante de analizar en cuanto a su lgica geomtrica se
refiere.
Se definen as dos direcciones principales o maestras para
explicar el asunto, el observador se supone fijo en posicin o que
la velocidad del mvil relativa a l es infinitamente mayor.
021/21
2
m
o
o
m
mo
o
m
v
v
v
vttv
v
v
v
v
El concepto de infinito o cero es lo mismo pero inverso, y en el
movimiento se sabe as en funcin del punto de referencia si se
referencia con respecto al cero o con respecto al infinito.
En la cuantificacin cuanto mayor sea esa diferencia, las
curvaturas son distintas. Por tanto si se moviesen por rectas del
todo paralelas a la distancia para esa distancia del equilibrio
perfecto esa condicin se refleja por:
( ) kteRrfv
v
v
vttvv
v
v
v
vo
m
o
o
m
mo
o
m++
2/112/121/21
2 11
Que es completamente distinto a decir que el equilibrio en ese
punto fuese en sentido contrario, en ese caso slo se cumplira para
el punto del equilibrio perfecto, en cambio en el caso del
paralelismo se cumplira para todos mientras se mueven los dos
cuerpos por esas direcciones relativas:
( )2/112/121/21
2 121 rfv
v
v
vttvv
v
v
v
v
m
o
o
m
mo
o
m
En la posicin del equilibrio perfecto la curvatura relativa es
la de la recta perfecta o la mnima posible.
Ahora lo nico que tengo es pensar en una posicin pasada un lapso
de tiempo reloj del mvil, y del observador, ocurre que como la
direccin y sentido relativos se han modificado, pues es la nica
variable que ha cambiado de las elementales, todo el sistema de
medida relativo para esa posicin se tiene que ajustar.
-
Para m desde el comienzo de mis estudios supuse y entend que la
direccin y sentido de un espacio es el tiempo verdadero y as su
variacin definen la variacin del tiempo reloj, posibilitando el
movimiento de cualquier partcula en nuestro espacio de
velocidades.
Defino en la direccin del movimiento y el sentido del mvil, la
posicin del mvil, por su radio vector de posicin relativa al
observador, que es donde tengo el sistema de medidas:
( ) ( )1/21/21/22/12/12/1121/2212/1 ,;, vfrvfrrrrrrr En general
las medidas relativas no tienen por que ser simtricas, y en general
las
medidas relativas cruzadas se deben y pueden entender como
inversas:
1
2121/2
2
1212/1
r
rrrr
r
rrrr
Una medida es la inversa, o complementaria de la otra, para
entender esto hay que entender que es hace un cambio de referencia
mientras que una medida esta realizada en el sistema de referencia
del observador el otro esta realizado en el sistema de referencia
del mvil. Ocurre por tanto que las medidas no son simtricas y que
se generan dos nuevas medidas que son las relativas cruzadas esto
es las que miden cada sistema relativas entre ellos y ahora se
vuelven a relativizar con respecto al sistema contrario, aparecen
as cuatro medidas relativas fundamentales dos en cada sistema de
referencia en movimiento relativo, que son las relativas directas y
sus inversas. Vamos a estudiar su significado conceptual en nuestro
espacio de velocidades geomtricamente hablando y su cuantificacin
en verdadera magnitud.
LAS MEDIDAS RELATIVAS BASICAS Y SUS INVERSAS.
21
2112/1
2
12112/1
1rr
rrr
r
rrrr
12
1221/2
1
21221/2
1rr
rrr
r
rrrr
Estas son las medidas del radio vector de posicin que mide la
variacin de su distancia relativa y as la variacin de su velocidad
relativa relativa a cada sistema, pero adems se definen otras dos
medidas fundamentales que son sus inversas, estas ltimas medidas
son las que nos permiten entender la asimetra completa de las
medidas relativas y su cuantificacin complementaria, esto es
cambiamos as las escalas en las medidas de la magnitud de cada
cuerpo, por ejemplo lo que para un cuerpo vale 5 en su escala de
medidas para otro puede valer20, y para cada uno de ellos en
magnitud son del todo equivalentes. Es como si un gramo en un
sistema en el otro se convirtiese en cuatro gramos y viceversa, se
soluciona el problema de la cuantificacin de las inversas en todos
sus aspectos.
22/112/1
1
rr
11/221/2
1
rr
-
Se genera as un polimorfismo o un lgebra hipercomplejo de
anlisis cuntico que da solucin o intenta darla a todo el problema
de la cuantificacin de la medida.
Es decir en el momento para empezar a contar el tiempo reloj
sncrono utilizo la posicin ideal y as el espacio normalizado para
esa velocidad que es el que normaliza el tiempo de la medida en los
dos sistemas. En ese momento y para este caso en concreto sucede
que las direcciones de normalizacin son perfectamente
ortonormadas.
Estudio la ecuacin de variacin del radio vector de posicin
respecto del observador:
0coscos
11/212/100/12/1
012/1
tttt
Rr m
yxy
Define el elemento neutro el valor inicial en la escala de la
magnitud, pero ese punto para nada es el punto inicial de nada,
sino que es entre todos los posibles para empezar una escala uno ms
de entre infinitos.
Deben entender que las direcciones de normalizacin definen para
el observador un eje de referencia de las medidas del movimiento
relativo que normaliza todas las medidas en esa direccin en
verdadera magnitud, una vez normalizado todas las dems variables
del sistema de medida. Esto quiere decir que el observador define
su tiempo reloj de medida exacto en esa direccin ideal que es en
este caso la y.
Y lo mismo le pasa al mvil, este define la recta de su
movimiento como la direccin y sentido de medida de su reloj y as en
esa direccin y sentido las medidas relativas una vez normalizado el
sistema se medirn en verdadera magnitud, en este caso para explicar
todo el asunto est direccin es la y. Como en general las medidas de
los ngulos de la recta maestra no van a ser los mismos respecto de
cada direccin del tiempo maestras, se produce la asimetra completa
del movimiento, aunque estos son complementarios.
Se demuestra que slo en la circunferencia o para un punto muy
concreto ocurre la simetra completa de las cuatro medida, dos a
dos, ya que entre ellas siguen siendo inversas:
22 //pipi ++
xyxyxy
221/212/1pi +
yo tttt 12/112/112/112/1
xm tttt 21/221/221/221/2 Cada uno de estos factores genera dos
medidas, haciendo cuatro bsicos en su
generalizacin deben de ser todos diferentes.
Ahora para una posicin genrica la velocidad que debera tener el
mvil relativa al observador medida en el sistema del observador,
adems de cambiar de valor relativo en verdadera magnitud para la
posicin inicial de referencia de las medidas, deber cambiar de
direccin y sentido relativa segn una circunferencia de radio el
nuevo vector de posicin entre el observador y el mvil trascurrido
en teora el mismo tiempo reloj para los dos sistemas, medido como
una recta perfecta.
( ) 12/112/1 rvv Idealm
-
Ocurre por este hecho geomtrico, como sigue la misma direccin
recta que al inicio, est condicin la imponemos nosotros para
explicar el efecto relativista convenientemente, y como se est
alejando, para el observador el mvil es como si se atrase de su
posicin real, la medida de esta variacin relativa se realiza
proyectando con una circunferencia de tamao el radio vector de
posicin en ese instante sin demora, sobre la vertical del
observador inicial. Si nosotros por esa posicin paramos un mvil con
una velocidad que justo normalice el sistema igual que para la
inicial se volvern a sincronizar los relojes, entonces lo que
tenemos que hacer es compensar ese desfase relativo, esto es los
relojes relativos, para ellos definimos una circunferencia que
tenga como radio la diferencia de radios entre la posicin inicial y
la normalizacin para la posicin del mvil. No estamos ms que
proyectando sobre la direccin y sentido relativos al observador la
posicin real del mvil, para ver cuanto desfase mide el observador
de la posicin del mvil relativa a l por cambio de posicin relativa
entre el momento de la medida y la posicin real del mvil, por no ir
en esa posicin y a esa velocidad por la direccin que marca el
principio del potencial vectorial sin demoras.
12/1/cos vv yxym
012/112/1 Rrr Este espacio es el que posiciona para el
observador el mvil a esa velocidad relativa en su
sistema de medida como si estuviese para l en ese punto, cuando
est adelantado justo la diferencia en la normalizacin para ese
aumento de la posicin esperada. Se proyecta la medida ideal para el
observador en la posicin del mvil, sobre la direccin que normaliza
todas las medidas para el observador en verdadera magnitud esto es
sobre su vertical. La distancia que define ese punto y el punto
inicial o de referencia definen una circunferencia que es la
circunferencia de renormalizacin de la posicin relativa entre los
dos cuerpos en movimiento relativo que se define por:
012/1
12/1cos
RRr O
Como nosotros sabemos la posicin real del mvil, nos llevamos esa
circunferencia de radio la diferencia de espacio relativo de
normalizacin y la trazamos justo desde la posicin perfecta del
mvil. En este caso ideal, sabemos esa posicin por que sabemos la
direccin y sentido del movimiento, el valor de la velocidad del
mvil, y el pulso del reloj, por que esos datos los definimos
nosotros. Luego se generalizan para cualquier otro caso.
Esta circunferencia define dos puntos de corte en la recta, uno
por delante del mvil y otro por detrs, que miden justo el desfase
de adelanto o de atraso sobre la direccin del mvil relativa al
observador que es el nico dato que el observador tiene justo con la
velocidad del mvil cuando la midi en verdadera magnitud.
Como se aleja se elige el punto trasero a el sentido de
movimiento del mvil. Por conveniencia ya que esa es la percepcin
por nuestros sentidos de la realidad y adems se entiende mejor para
la lgica general por estar el mvil que es la causa adelantada al
efecto, se comprende el como por nuestra lgica geomtrica la
posibilidad de que se adelante el efecto a la causa es del todo
posible, ya se explicar de momento seguimos estudiando como si
fuese atraso.
Con lo que ahora tenemos un nuevo radio vector de posicin del
mvil relativo al observador que es la unin de este ltimo punto con
el observador, en este caso se produce
-
un atraso sobre la posicin de adelanto ideal del mvil, este
atraso medido en ngulo es la prdida de tiempo relativo entre el
observador y el mvil.
'220
1'2/10
12/1coscos
R
rR
r
Esta es la idea matemtica la cuantificacin deber de ser
obligatoriamente geomtrica, o por aproximaciones infinitas o mtodos
numricos.
Entonces ocurre que la velocidad relativa para el observador
conforme se va alejando va disminuyendo, esto el observador
entiende que el mvil recorre menos distancia que la que realmente
recorre. En principio esa lgica debe responder a la ecuacin de la
hiprbola genrica, pero si se mide desde el sistema de referencia
del observador, la variacin de posicin sobre la recta del mvil que
mide el observador es simplemente lo que se curva el radio vector
de posicin inicial de la posicin real a la posicin relativa
Veamos como es la ecuacin que mide sobre la recta la variacin de
esa posicin proyectada en la direccin de movimiento de la propia
recta, tendremos que restar a la posicin del mvil, la longitud del
radio de la circunferencia que compensa el desfase que provoca que
el mvil respecto del observador no lleve la direccin adecuada ni la
velocidad para esa distancia, as la circunferencia compensa las dos
cosas a la vez, el tiempo reloj relativo a travs de la direccin y
sentido del movimiento relativo, y la velocidad relativa.
RsenRR l
cos0
Estas expresiones es para que se entiendan las operaciones
geomtricas pero se demuestra que mediante ellas se llega a puntos
aproximados, pero nunca a los exactos, este es el problema que
generan los operadores trigonomtricos convencionales que no miden
de forma exacta las proyecciones en espacios de velocidades, por
ello, trabajaremos con las expresiones generalistas conforme a la
aritmtica convencional, pero las medidas se harn siempre de forma
geomtrica, sobre un plano.
tttR
RsenRarctg
'220
0'22
1cos
( )mvfr 12/1 De tal manera que tengo perfectamente definido la
posicin del mvil relativa al
observador o la que el observador mide si su sistema de medida
est perfectamente calibrado para la velocidad de este
movimiento.
Se debe y puede entender cada uno de estos factores que definen
la posicin que mide el observador del mvil relativa a l como la
curvatura escalar uno y el otro la curvatura vectorial.
Con lo que la medida inicial se curva, y la curvatura para la
misma posicin depender de la velocidad del mvil relativa a la
normalizacin para esa posicin. Cuanto es la curvatura del radio
vector de posicin pues la expresin de la excentricidad euclediana
general:
01 022
bvcteRaa
be m
-
Eso es en el caso inicial, as es como se mide la curvatura
respecto del punto de referencia que definen el mvil y el
observador en el sistema de referencia del mvil, por atrasarse el
mvil por la recta para el observador el radio vector se mide desde
su posicin, pero como forman un sistema relativo, la curvatura que
adquiere el radio vector es positiva si se mide desde el punto
simtrico al observador en la direccin principal de movimiento del
mvil. De momento entendemos por tanto el atraso con la curvatura
positiva, y su medida con la excentricidad de Euclides desde ese
punto.
Esta excentricidad evidentemente es dinmica o variable en todos
los puntos de la recta, y en el punto del equilibrio para el
sistema de referencia que mide todo en verdadera magnitud es justo
en nuestro plano de velocidades y para este caso de 1, es decir en
este caso especial, la recta maestra se confunde con la
excentricidad de la parbola cartesiana, demostrando que la medida
de la excentricidad de Euclides slo es vlida para la circunferencia
y para las elipses, y que las parbolas e hiprbolas cartesianas son
errneas desde la geometra de un espacio de velocidades. Y se tienen
que entender como se explic.
Para cualquier otro caso si es vlida la expresin euclediana.
x
m
t
svbvRa
a
be
01 12/1022
Y la velocidad relativa del mvil al observador definir el otro
parmetro de la curvatura, se entiende los puntos extremos de
posicionado de los sistemas de referencia como que cada punto de la
excntrica son los apogeos y los perigeos en cada caso la curva es
tangente a los dos puntos que se definan.
Entonces b es del todo variable haciendo y midiendo la curvatura
para cada posicin del mvil conforme se aleja:
ll RbrsenRR
12/10
cos
En el punto de sincronizacin exacta, la excentricidad para ese
caso vale justo 1, est excentricidad es la que se mide desde el
observador, la cual define curvas de naturaleza parablica en el
plano de Euclides, nuestro plano usa el concepto de excentricidad
euclediana por tanto ese caso es justo el que define una recta
perfecta entre los sistemas de medida relativa. Conforme el mvil se
va alejando la medida euclediana adquiere el mismo significado, con
lo cual somos nosotros los que corregimos a Euclides en este punto,
entendiendo que por ser un gran maestro nuestro estar de acuerdo en
est correccin. As normalizamos el plano de Euclides en nuestro
plano.
Entonces
cos
1
12/1'22
'22
01'2/1
012/1
coscos
erRrRr
Relacionamos as las expresiones complejas del lgebra compleja
actual con nuestra lgica es decir con nuestro espacio de
velocidades hipercomplejas y todo el volumen de proyecciones
hipercomplejas. Es as como se debe de entender a la exponencial
neperiana desde la geometra y desde el movimiento.
En cuanto a conceptos en cuanto a cuantificacin se seguirn
nuestras indicaciones.
-
Eso en cuanto a la forma pero podemos igualmente medir el arco
de la nueva medida curva, como es un arco de una elipse definida en
un cuarto de su permetro de manera exacta, se pone la elipse
equivalente y se realiza la medida. Se explic como se hace esto de
una manera ultrarrpida. La recta que posiciona del observador el
mvil con el desfase por cambio de posicin relativa es la recta
maestra de la elipse que definen los nuevos puntos. Con lo que la
medida del arco es justo la misma que la de la recta que define el
mvil en su posicin exacta. Eso s al curvarse se cambia el pulso del
reloj relativo en la medida del cambio de fase relativa, en este
caso se atrasa el reloj del mvil relativo al observador, o se
atrasa el del observador relativo al mvil.
12/1'22/1
1
r
21/2'11/2
1
r
La nueva velocidad que medir el observador ser la velocidad
cuando pasa por el punto de normalizacin del potencial vectorial,
multiplicado por el factor que ajusta su atraso relativo, que no es
ms que la excentricidad por tanto queda:
mm
v
a
bve
v
v
2
212/1
12/1 1
1
Que es el famoso factor de Lorentz correctamente normalizado y
explicado. Demostrando que el efecto relativista se produce a
cualquier velocidad en cuanto dos cuerpos estn en movimiento
relativo.
-
EL FACTOR DE LORENZT SU SIGNIFICADO SU VARIACIN Y SU
ASIMETRA.
En cuanto a la forma y a entender el factor de Lorentz, en
realidad Lorentz mezcla conceptos insalvables en cuanto a el
sistema de referencia elegido para realizar la medida correcta del
efecto relativista en verdadera magnitud, ya que por introducir la
curvatura, lo intenta medir respecto del punto de referencia
inicial o corte entre el mvil y el observador, que es el que
sincroniza los relojes relativos de manera exacta y eso est mal,
hay que medirlo en cada caso respecto del observador en su sistema
de referencia y respecto del mvil en el suyo en cada posicin del
mvil mientras este se mueve, teniendo en cuenta adems como mide
cada sistema a su relativo en lo que al reloj se refiere.
Esto es la velocidad relativa del mvil al observador medida en
el sistema de medida del observador responde a esa ecuacin y es de
naturaleza implcita, adems el factor de Lorentz no se mide para una
velocidad de una partcula sino para cualquiera y es del todo
variable, en toda la trayectoria, por tanto el factor de Lorentz,
el efecto Cherenkov, y el efecto Doppler son exactamente lo mismo
para el que entienda la fsica relativista con total exactitud,
unificando esos conceptos. En el caso en el que una partcula siga
una recta ideal perfecta en un plano en 2d+1 o 3d+1 con la cuarta
dimensin impedida de su giro polar, se podr medir la velocidad del
mvil a travs del aparato de medida por su retardo relativo entre
dos de sus posiciones relativas. Pero no se sabr su trayectoria
real sino la velocidad en ese momento preciso. Si se sigue una
secuencia lgica o se estudia como se incida en est teora se puede
seguir a la partcula en todas sus posiciones en cualquier
plano.
La medida que ve el mvil del observador para este caso es justo
su inversa que como se explic es la misma si se cambia a su sistema
de referencia, pero si quiere medir el mvil la velocidad relativa
del mvil al observador que mide el observador deberemos hacer
simplemente la inversa de la velocidad anterior, y as queda:
2
2
22/122/1
11
m
mm
v
bvv
ev
v
Con las explicaciones hechas en cuanto a la cuantificacin, as se
trasportan lo sentidos del movimiento entre referencias en
movimiento relativo. Hay que entender que ese caso es cuando se
atrasa, o cuando uno se aleja del otro, que pasa cuando se acerca,
caso la excentricidad positiva se vuelve negativa y se hace el
espejo del todo sistema respecto del eje vertical.
Se entiende por tanto y se demuestra como el factor de Lorentz
no es simtrico ni conmuta, que es lo que la intuicin y la lgica nos
decan en el volumen inicial, adems se demuestra as el como la
velocidad de la luz ni es constante ni es una referencia vlida para
el estudio del movimiento absoluto de tiempos, sino que es otra
entre muchas.
Lo que se curva el radio de posicin de la medida relativo, es lo
que se curva el espacio-tiempo relativo a los dos cuerpos en
movimiento relativo. Y as se sabe como vara la medida en todos los
puntos del radio vector de posicin respecto de cualquier otro de la
misma trayectoria. Debemos entender que el punto o el sistema de
referencia desde el cual el observador hace las medidas del
movimiento del mvil, se miden desde su posicin y a su velocidad y
no desde el punto de referencia inicial.
Pero gracias a Euclides podemos referenciar todo respecto de ese
punto y posteriormente mediante un cambio de variables llegar a
cualquier otro punto del radio vector de posicin relativa. Y ojo
con las cuantificaciones, pues en general respondern a la lgica
geomtrica y
-
no a la lgica de las funciones corrientes, se generan as
nuestros funcionales al nivel de los funcionales de Lagrange,
Hamilton, Clfford, Lie, o el que quieran es ms los nuestros son los
realmente exactos.
La longitud del radio vector de posicin con la curvatura
correspondiente es igual que el arco de la elipse para esa posicin,
que es una manera muy sencilla de medir la longitud del arco de la
elipse para la posicin relativa al observador.
LAS MEDIDAS O LAS CUANTIFICACIONES RELATIVAS A CADA SISTEMA
RELATIVO EN MOVIMIENTO RELATIVO.
Entonces tenemos todo correctamente definido, ya que cuando la
excentricidad positiva aumenta el mvil se atrasa y la velocidad
relativa disminuye, en cambio cuando el mvil se acerca la velocidad
relativa al mvil aumenta y la excentricidad aumenta que es el caso
primero para darle coherencia a Lorentz en nuestro plano, con lo
que tenemos todo desde la fsica actual normalizado.
Eso si hay que usar los puntos de referencia correctos para
realizar las medidas exactas entre las referencias y as pasar las
medidas de un sistema a otro, en general se usan los puntos de
referencia que equilibrio perfecto y las direcciones perfectamente
ortonormadas. Una vez hecho esto se pasa al sistema de referencia
en el cual queremos hacer la medida, en este caso el observador y
la medida se realiza desde ese punto para el caso en estudio
coincide justo con el perigeo que define la curvatura por el efecto
relativista, por tanto definimos el radio vector relativo al
inicial y el compensando por cambio de direccin y sentido relativos
a la posicin perfecta. Definimos as la recta maestra del cuarto de
la elipse, para ese punto en concreto, que formar unos determinados
ngulos con las direcciones principales, esos ngulos son los de las
demoras respecto de la posicin real del mvil, con lo que se puede
definir la curvatura del cuarto de la elipse que es el radio vector
relativo de posicin, por la variacin de fase relativa a la real, si
la medimos con respecto a la direccin del radio vector de posicin
respecto del observador, nos dar para cada punto de la elipse la
variacin de la medida de la velocidad relativa en el sistema de
medida del observador.
Para ello dividimos en la direccin del mvil el atraso en partes
iguales o como queramos en una ley de variacin del incremento
relativo, esa ley definir el modelo numrico que se quiera para
aproximar la solucin de distintas maneras. Suponemos de momento que
lo dividimos en fracciones iguales, cada fraccin se corresponder
con una fraccin del radio vector deposicin en la variacin de la
propia posicin relativa hasta que llega a la posicin de la medida
relativa. Por tanto dividimos ese vector en partes proporcionales
al atraso relativo, en tanto a cuanto de manera lineal, ahora
llevamos esos puntos del radio vector de posicin real al que define
el atraso relativo que es la recta maestra de la elipse.
De est manera tan sencilla se relaciona la curvatura de la
elipse con su desfase fundamental y se puede definir por la recta
en posicin real o por la recta atrasada.
Lo fundamental que definir uno de los teoremas bsicos de
cualquier espacio tiempo de velocidades, es el siguiente:
Ahora definimos el arco de la elipse desde el centro de
referencia del equilibrio perfecto, por el punto del observador que
puede ser el apogeo o el perigeo de la orbita, en este caso en
concreto el perigeo, con lo que desde el sistema de referencia del
observador el arco de la elipse se trasforma en su sistema de
medida relativo al movimiento del mvil. Y justo los valores de la
curva del arco desde el punto de vista del observador se convierte
en una parbola ideal perfecta, cuya cuantificacin en todos los
puntos de la recta maestra, se
-
corresponden con sus homlogos en la curva, que son los
verdaderos. Se establece para esa posicin del mvil relativo al
observador la escala de las medidas del espacio-tiempo relativo, de
tal manera que la direccin de movimiento del mvil se corresponde
con la proyeccin en la curva del arco de la elipse con la valoracin
de la medida relativa del mvil al observador mientras la medida
relativa llega al observador, para el punto relativo de la
medida.
Cada punto de la curva de la elipse por tanto se puede medir y
se debe de medir siempre desde cualquier punto de ella misma y no
desde el centro euclediano que la define. Se establece as para
todos los puntos de la medida relativa mientras el espacio-tiempo
relativo se curva, la variacin tanto del tiempo relativo de la
medida como de la propia medida cuando la propia medida relativa se
traslada entre los dos sistemas de referencia, que pueden ser en su
generalizacin dos dimensiones espacio-temporales.
Ahora si queremos saber como vara la misma medida relativa
respecto del mvil, para la direccin del movimiento del mvil, ocurre
algo sorprendente que me ha costado aos deducir y entender. Para
estudiar este efecto ahora estamos en el mvil, entonces ocurre que
la fase o el ngulo que posiciona el radio vector por la posicin se
define por el ngulo complementario del anterior:
21/2
0
12/1
021/2
cos
Rsen
Rr
Lo cual hace que ahora el radio vector sea el mismo pero las
medidas se realizan desde el mvil en su posicin verdadera y como se
mueve el observador es el que se atrasa respecto de su posicin
verdadera, en principio la misma fraccin que antes y se clcula de
la misma manera. Ahora el mvil es un punto maestro de la recta
maestra, pero ya no mide las velocidades relativas a l del
observador con el mismo valor que el observador, sino que se miden
los mismos puntos del arco de la elipse desde el apogeo de la
elipse.
Con lo que se hace la misma computacin que al principio se
identifican los puntos del atraso con los puntos de la recta
maestra y as con los de la curva, pero ahora las medidas de la
velocidad del observador del mvil relativas al mvil, se miden por
las proyecciones de la curva sobre la direccin maestra que define
las medidas sin demoras de segundo orden, es decir sobre el eje
ideal vertical inicial. Se establece una escala en las medidas y se
observa como variarn todas las medidas para el mvil de la posicin
del observador relativa a l y como variarn los relojes relativos,
se comprueba como las medidas en el mismo punto de la curva para
uno u otro observador no son simtricas. Ni valen lo mismo, con lo
que el tiempo relativo en llegar la informacin entre esos dos
sistemas relativos no conmuta ni es simtrico, se sabe su
cuantificacin en todos los puntos y cuanto vale para cada punto en
cada sistema sus parmetros elementales, y as se establecen parejas
de velocidades relativas en cada direccin principal o tiempos
relojes, esto es cuando para uno el tiempo que le queda de la
medida es muy pequeo para el otro todava es muy grande, su
valoracin se har de manera geomtrica. Se definen as las funciones
de NASZ.
Es lo mismo que girar todo el sistema pi/2, o -pi/2, segn los
casos y estudiar el arco de la elipse como su parbola afn. Para
posteriormente proceder a la comparacin de sus valores
cuantificados.
En estos dos casos, se entiende la curvatura como positiva
respecto al punto de referencia inicial comn que sincroniza todas
las medidas, y an siendo la excentricidad comn respecto de este
punto, la curvatura no se mide igual respecto del apogeo que
respecto del perigeo, y
-
por tanto un observador puesto en el perigeo de una elipse y
otro el apogeo si un mvil se moviese a velocidad constante
idealmente hablando por esa curva elptica, las medidas respecto de
esos puntos seran completamente distintas. Con lo cual si no
sincronizamos correctamente los relojes para esas velocidades,
ninguno sabr ponerse en la posicin para el tiempo reloj verdadero
del mvil, aunque lo vean. Que es el problema de la medida relativa,
para que esto ocurra no hace falta moverse a la velocidad de la
luz, y se demuestra como no es el campo gravitacional el que curva
el espacio tiempo, sino simplemente dos sistemas en movimiento
relativo curvan su espacio-tiempo relativo.
La medida de un sistema relativo al otro y viceversa, se debe de
entender como el mismo radio vector relativo de posicin y para
diferenciar una cuantificacin de la otra dibujaremos una flecha,
cuando el sentido sea el de la flecha indicar que la medida se hace
desde donde sale hacia donde apunta como de normal, indicando el
propio cambio de sentido relativo a cada sistema como cuando lo que
para uno es positivo para el otro es negativo por el mismo camino,
las medidas no miden lo mismo, ya dems se hace un cambio completo
del sistema de medida relativo, y as de direccin y sentido
relativos.
Por tanto hemos definido dos valores fundamentales en el sistema
de medida relativo con movimiento relativo, que sern los directos,
estos dos sistemas, se pueden entender si se intercambia el
concepto del observador con el reposo con el mvil y al revs,
entonces se gira todo el sistema 180 y todo queda invariante. Pero
la realidad es que la manera de saber cual de los cuerpos est en
movimiento relativo es como hemos explicado o cual se mueve a mayor
velocidad, el radio vector de posicin respecto del mvil se curva de
distinta manera que respecto del observador, y para el mvil la
medida de la velocidad relativa respecto de su reloj, es como si el
observador para la mismas condiciones se moviese a mayor velocidad
relativa al mvil que al contrario, simplemente por que las
direcciones principales o los ejes de la elipse tienen distinta
longitud y as distinta escala.
Eso si los dos sistemas estaran as en equilibrio o formaran un
grupo perfecto o de NASZ. Un grupo algebraico perfecto. Siendo un
sistema el inverso del otro o el complementario. Y formando entre
ellos la unidad. Los conceptos los tengo claros desde el comienzo,
pero las cuantificaciones a travs de los modelos propuestos por
ustedes en la actualidad, hacen inviable cualquier entendimiento de
la lgica racional, con la lgica de anlisis que es la geomtrica.
Se establecen ahora las medidas asimtricas respecto de sus
propias medidas relativas iniciales. Ocurre que ahora queremos
medir las medidas relativas del mvil respecto al observador en el
sistema de medida del observador relativas al mvil, se hace as la
inversin del todo el sistema de medida relativo, el mvil quiere
saber que medidas relativas mide el observador respecto de l, y por
que le interesa este apunte, por una razn muy sencilla por que sern
las medidas que le permitan validar todo sus sistema de medida,
para posicionar al observador correctamente y saber que tendr que
hacer si lanza un pasajero o un cuanto de energa o informacin o lo
que sea, en cuanto a direccin relativa para ir y volver a su
sistema inicial de referencia.
Geomtricamente es muy sencillo de entender debemos usando el
radio vector de posicin relativa generar, para cada caso la
inversin de la ecuacin que definen la velocidad relativa entre los
sistemas de referencia, para ello simplemente se traza la recta
maestra de la curvatura del efecto relativista inicial, y hacemos
una simetra respecto de ella de la curva elptica, aparecen entonces
los espejos de las curvas iniciales, cada una de ellas se convierte
respecto al punto del sistema general de referencia como hiprbolas,
esto es como arcos
-
elpticos de curvatura negativa, en la asimetra total o la
inversin se lleva cada geodsica el sentido y este tambin se
invierten con todo su significado fsico y ahora la inversin de las
velocidades relativas se cuantifica con el eje contrario al inicial
segn la grfica y los ejes, se pueden comparar as todas las medidas
relativas en su verdadera magnitud.
En realidad es la solucin al entendimiento de los ciclos de
histresis de las teoras magnticas y como y por que aparecen lneas
de campo atrasadas o adelantadas de su momento esperado. Es la
solucin a la potencia reactiva de las teoras electromagnticas.
Es importante entender que a la vez que se hace la inversa se
trasponen los ejes de cuantificacin, pero se hacen comparables
todas las medias.
Se define as la condicin de matriz inversa de nuestro grupo
algebraico, la velocidad relativa en la medida relativa cuando se
va y cuando se vuelve hacen en cada punto un todo, y se
complementan pero en tanto por uno en el sistema de medida son muy
divergentes, ocurrir que curiosamente cuando se llega al sistema de
salida en un viaje de ida y vuelta se recuperar todo el tiempo en
un sentido con el contrario, y las velocidades ser completamente
distintas.
En este asunto las ecuaciones las definirn las grficas que les
suministramos y su cuantificacin tambin, se realizar con las
grficas. Se sabe por tanto la velocidad relativa en cada sistema
relativa a su contrario y viceversa. Es la manera correcta de
entender el principio de la relatividad general desde la
geometra.
El factor de Lorentz no entiende estos asuntos ni geomtricamente
ni conceptualmente. Por tanto sus ecuaciones son inadecuadas.
La inversa de las velocidades relativas al igual que en el
lgebra convencional genera una trasposicin de los ejes de
referencia de las medidas.
111
1
1
2
2
1
21/211/2
22/112/1
++
v
v
v
v
vv
vv
A
Estos son los conceptos para darles forma algebraica la
cuantificacin es siempre geomtrica.
01
10
00
00
/
/
/
/1
/
/
xyx
yxyyx
yyx
xxyxy
xyx
yxyxy
v
vAv
vAv
vA
De tal manera que deben seguir nuestras indicaciones para su
solucin que es:
11111
xyxy AA
11
1
1
1
1
21/211/2
22/112/1
21/211/2
22/112/1
vv
vv
vv
vv
A
-
Que es la condicin del espacio-tiempo inverso en nuestro espacio
de velocidades del tiempo relativo.
Se establecen todas las medidas relativas entre estas cuatro
medidas relativas, en sus cuantificaciones relativas en cualquier
punto de cualquiera de las cuatro trayectorias, sabiendo
absolutamente todos los parmetros relativos, posicin relativa y
tiempo relativo, en los dos sistemas de referencia en movimiento
relativo y en cualquiera de los puntos de sus lneas que equilibran
todas las medidas.
Esto se generaliza para cualquier caso, es ms cualquier elipse
se proyecta y se cuantifica como aqu se explica en su normalizacin
fundamental, despus si aumentamos la velocidad relativa de viaje
manteniendo la lnea del viaje, simplemente deberemos escalar las
posiciones y los tiempos, por la constante que relacione las
velocidades de manera completamente lineal.
POSIBILIDADES EN CUANTO A LA INTERPRETACION DE LOS SENTIDOS
RELATIVOS.
Uno hace referencia a curvaturas positivas y el otro a
negativas. En uno se acorta el espacio relativo recorrido de la
medida mientras se aleja y en el otro se alarga mientras se acerca,
en uno se atrasa el reloj y en el otro se adelanta y luego se
estudian las asimetras tanto en las medidas directas como en sus
inversas.
Hemos usado un caso concreto en el que el mvil se mueve a
derechas y le llamamos a ese sentido por ejemplo negativo, y se
puede producir por el efecto relativista en funcin de donde se
encuentre el observador un atraso o un adelanto, se puede estudiar
como un atraso para la misma posicin del mvil que es la que hemos
usado y la denominamos por conveniencia negativa, con lo cual
tenemos una configuracin negativa-negativa, y lo asociamos por
conveniencia con curvaturas desde el origen de referencia como
positivas.
Entonces el mismo atraso por la misma recta si se convierte en
adelanto, la configuracin ser negativa-positiva, y esa non genera
curvaturas positivas sino negativas respecto del origen.
Si vamos a la parte contraria respecto del eje de referencia que
diferencia si un cuerpo se acerca o se aleja, como el alejamiento
lo relacionamos con el sentido negativo, el acercamiento lo
relacionaremos con lo positivo, aunque el sentido absoluto del mvil
sea a derechas y as negativo, para la misma posicin que la anterior
se hace un espejo respecto del eje vertical y lo que antes era
atraso y as negativo ahora es adelanto y as positivo, entonces lo
que desde una parte negativo-positivo generaba curvaturas
negativas, en el contrario genera positivas, y pasa lo contrario
para la combinacin negativa-negativa cuando se acerca genera curvas
desde la referencia de curvatura negativa.
As se analizan unas y otras y simplemente girando
convenientemente los sistemas de referencia manteniendo las escalas
en los ejes en las trasposiciones de pueden comparar cargas
elctricas negativa-negativa, con negativa positiva y la diferencia
de su comportamiento para un sentido total del mvil. Esto explica
la polarizacin a partir del sentido relativo, la corriente contnua
y la corriente alterna.
Podemos llamar que el sentido a derechas fuese el positivo,
manteniendo el atraso como negativo y el adelanto como positivo y
el significado de las curvaturas, se intercambian, los sentidos. Lo
interesante es mantener una lgica con los sentidos arbitarios
iniciales, pues la combinacin simplemente de los sentidos en una
partcula subatmica, nos dir como est
-
evolucionando su sistema interno de energa relativo. Esto se
complementa con el volumen que se desarrollo a tal efecto y en
general con toda nuestra teora de campo unificada.
Aparecen por tanto combinatorias lgicas:
Aleja con sentido a derechas negativo:
++ ;0
Se acerca con derechas negativo:
+++ ;0
Aleja con derechas positivo:
++ ;0
Acerca con derechas positivo:
++ ;0
Y sus contrarios para izquierdas positivo y negativo
correlativo. Unos son espejos de los otros.
Si lo vemos respecto de un observador a la misma distancia que
el observador para la posicin de equilibrio perfecta se
intercambian las curvaturas:
Aleja con sentido a derechas negativo:
++ ;0
Y lo mismo para las dems con lo que aparecen ocho posibilidades
de anlisis para la misma curva segn cuadrante, cambiando
completamente sus cuantificaciones relativas.
Estas son las posibilidades de polarizaciones distintas de la
carga, relativa a ellas mismas, es decir simplemente para las
mismas condiciones de carga, cambiando el sistema de polarizacin
relativo a otra situacin relativo, se consigue cambiar todo el
sistema cuntico, todo el sistema de idas y vueltas entre las lneas
del campo magntico y en ltimo caso el cambio completo de forma de
espacio-tiempo. Se suele hacer con una modificacin del desfase
relativo en carga, ponerlo por detrs o por delante, lo cual implica
un cambio completo de curvatura y as del todo sistema de
medida.
COMO SE COMPENSA EL DESFASE RELATIVO LA ECUACION DEL DESFASE
RELATIVO.
Entonces hemos descubierto una manera muy sencilla de definir la
posicin relativa entre dos sistemas de referencia en movimiento
relativo y su cuantificacin relativa tanto en escala como en
magnitud.
Como siempre usamos el sistema solidario con el observador y
definimos su radio vector de posicin exacta para una posicin
genrica despus de trascurrido un lapso de tiempo, la recta es la
geometra que mide los puntos en movimiento relativo de una manera
completamente instantnea en un espacio de velocidades
cualquiera.
La velocidad y la direccin y sentido relativas entre el mvil y
el observador para ese punto genrico ser la que define el
equilibrio del potencial vectorial:
12/1
012/112/112/1
cos
Rrrv
-
Nomalizado en la curvatura mnima de la recta en su seno, o en
1/2. Entonces llevando con una circunferencia de origen el
observador y radio su posicin terica exacta sobre la direccin
inicial o de referencia principal, cortan en un punto, ese punto
tiene un diferencial con el punto inicial de referencia de las
medidas. Se define as una circunferencia de radio o amplitud la
diferencia entre estos dos radios:
oRR
r cos
0
Este valor del espacio relativo es el que mide el observador de
la lnea del movimiento del mvil en su sistema de referencia que es
el radio vector de posicin exacto. Se lleva est circunferencia al
punto terico exacto. Y se traza con el radio que compensa el
defecto entre la posicin real y la relativa al observador se traza
desde el mvil en su posicin real.
Se generan as cuatro puntos de corte, dos sobre la direccin del
mvil y dos sobre la direccin del observador. Como el mvil en este
caso le imponemos la condicin de que no puede cambiar la direccin
principal de su movimiento. El punto de corte en la parte trasera
al sentido principal del movimiento genera en su diferencia con
respecto al exacto, una distancia de atraso, que posiciona
correctamente la posicin que ve el observador del mvil para el
mismo instante del reloj relativo. Y el punto por delante sera en
caso de que se adelantase de su posicin exacta.
Entonces a la medida relativa antes calculada, la debemos de
restar de la velocidad del mvil para saber su valor relativo exacto
y en el caso de adelantarse se la deberemos de sumar.
12/112/12/1 vvv m
+
+ 12/112/12/1 vvv m
Que nos da la medida total relativa al observador, en la escala
de la velocidad del mvil, es decir a los resultados anteriores, se
les debe sumar una constante que es la velocidad del mvil, pero el
parmetro variable es el que mide la velocidad relativa a travs del
radio vector de posicin relativo y este su curvatura.
Por tanto para el que el observador mida para la posicin genrica
que produce el desfase en posicin relativa su posicin verdadera a
la vez que su velocidad lo nico que tendr que hacer es compensar la
diferencia que provoca el cambio de direccin y sentido relativo. Y
que tiene que hacer pues simplemente en el caso de atraso deber de
pasar el mvil con la misma velocidad que la inicial de
normalizacin, por la direccin y sentido relativos elegidos que
provocaba el atraso, en una recta paralela trazada por el punto de
corte que genera la circunferencia de compensacin y el radio vector
de posicin.
En estas nuevas condiciones, el observador medir la posicin y
velocidad del mvil relativas a l como si estuviese en el sistema de
medida del mvil, slo en esa posicin, sin cambiar de direccin y
sentido relativos, disminuyendo la amplitud justo el desfase del
atraso que provocaba la situacin anterior y cuando el mvil pasa por
esa posicin el observador medir su velocidad en verdadera magnitud
de manera exacta.
Se observa como no tiene por que ser tangente e el radio vector
de posicin, que era una de las dudas fundamentales que tenamos. As
se compensa el atraso en fase con variacin de amplitud de fase.
-
Otra manera es que el observador cambio su posicin respecto de
la inicial a la posicin complementaria de la anterior, es decir el
observador se mueve por el radio vector de posicin hasta el punto
de corte que marca la circunferencia de compensacin y el efecto es
exactamente el mismo.
En el caso de que se adelante, lo que se tiene que hacer es
alargar el radio vector de posicin y trazar una paralela por ese
punto a la direccin inicial, en ese caso se compensar todo el
adelanto, y si se mueve el observador se tendr que alejar de su
posicin de equilibrio inicial.
Es as como se compensa la curvatura, o como se estudia una recta
como si fuese curva.
Cuando se compensa as la fase, por variaciones de amplitud, toda
esa compensacin aparece ahora como desfase relativo en los dems
puntos de la trayectoria que sigue el mvil, se define por tanto as
el giro o el cambio entre direcciones principales del movimiento, o
cambios de base efectivos en nuestro lgebra hipercomplejo.
Por ejemplo en el caso del atraso si se traza una recta paralela
en ese punto de corte, y estudiamos ahora como pasa por la direccin
inicial entre el observador y el mvil, ocurre que ahora todo ese
desfase aparece en la vertical, y justo en tamao el radio de la
circunferencia de compensacin.
Si nosotros ahora definimos la variacin de la velocidad relativa
del mvil al observador en el sistema de medida del observador,
respecto del origen inicial de referencia que sincroniza los
relojes relativos iniciales, nos quedar que la ecuacin ser del todo
variable en todos sus parmetros bsicos o no lineal de grado por lo
menos cuatro. Ya que para una posicin determinada podemos saber la
variacin de todos los valores pero como el mvil se mueve en la
posicin siguiente ha cambiado toda la curvatura y as todos los
valores relativos entre los sistemas de referencia. Con lo que no
queda ms remedio que definir un paso de estudio que puede ser el
que se quiera, y generar un modelo numrico recurrente
20
012/112/112/12/1
cosmom vRR
Rvvvv
m
m
t
sv
m
iiiv
s
+ 0
El propio modelo geomtrico genera la escala de la velocidad
apropiada para su espacio-tiempo relativo, esto es cuando se escala
la posicin del observador que normaliza la velocidad del mvil en el
estudio bsico por nosotros propuesto, se define por parte del mvil
una circunferencia que define para su velocidad de movimiento el
espacio-tiempo mnimo que le pertenece. Y siempre guarda la misma
relacin entre la velocidad de normalizacin del mvil su tamao
relativo y la distancia a la posicin del observador en la
normalizacin de los relojes relativos o las direcciones principales
fundamentales. Esa relacin es justo de 1/10.
Est claro que el sistema puede definir cualquier otro par de
direcciones como las principales para sincronizar sus relojes,
cambiando considerablemente est relacin.
-
Nkkv
si
m
iii
+2
10
pi
Si se hace de forma geomtrica que es de entre todas la ms vlida
y exacta, ocurre que conforme el mvil se va alejando, el desfase de
atraso, cada vez va siendo mayor entre la posicin real y la
relativa al observador. Ocurre as que en el caso de atraso cuando
se aleja una onda de luz emitida por un emisor de onda, cada vez la
medida de la velocidad relativa al observador va siendo menor, y si
nosotros vamos uniendo los puntos de la medida para cada posicin,
en unos ejes cartesianos comunes su variacin responder a la
hiprbola comn.
Y ocurre otra cosa sorprendente que nos lo dice la geometra y es
que a partir de un determinado punto que se corresponde con el
infinito de la recta, o cuando este se va aproximando a el infinito
para el observador, esto es cuando el observador se pondra del todo
solidario con la recta del movimiento del mvil, que la velocidad
relativa al observador un puede rebasar un desfase mximo que lo
define justo para su recta maestra por aproximaciones sucesivas en
su desfase mximo que es pi/4. Es decir para el observador existe un
punto geomtrico par el cual el mvil o desaparece de su punto de
visin, o sino desaparece es como si estuviese quieto, y el
observador no lo sabra posicionar en ningn punto del espacio
tiempo-general.
Esa posicin en el caso de atraso se responde con la mxima
curvatura del radio vector de posicin relativa, y justo en esa
posicin la recta maestra hace la conmutatividad perfecta de las
medidas relativas.
Esto es lo que demuestra que una recta siempre acaba curvndose y
soluciona la paradoja del paralelismo en cualquier espacio-tiempo
de velocidades en especial en el de Euclides.
LA SOLUCIN A LA CONJETURA DEL PARALELISMO.
El paralelismo euclediano postula que dos rectas paralelas no se
cortan y si lo hacen lo hacen en el infinito.
Nosotros lo vamos a demostrar en nuestro espacio de velocidades
usando la recta euclediana y el movimiento recto adems del todo
constante, con respecto a un observador que se encuentra en el
inicio de la referencia en la posicin del todo perpendicular a la
recta inicial, sincronizan sus relojes para esa posicin perfecta, y
trazo otra recta desde el observador igual que la que desarrolla el
mvil.
Hemos estudiado la cuantificacin del efecto relativista, pero
para ello al posicionar las nuevas posiciones del mvil respecto del
observador, ocurre que incluso usando las rectas de posicin
corrientes en las proyecciones en las direcciones principales, al
usar los operadores cosenos y senos eucledianos, impiden que
incluso en proyecciones entre rectas a travs de un tringulo
rectngulo perfecto se cumpla la regla de tres o lineal, es decir el
propio espacio tiempo de Euclides ortonormado impide el que todo
sea recto en ese plano y el que antes o despus se acabe curvando.
Euclies relaciona la recta con la curva perfecta, y as es como la
direccin del espacio-tiempo de Euclides antes o despus se tiene que
curvar, adems la circunferencia es la forma geomtrica que permite
posicionar puntos distintos del espacio-tiempo general a la misma
distancia.
Con lo cual el espacio de Euclildes no se entiende sin la
circunferencia incluso antes que sin la recta, y aunque a ustedes
les parezca mentira la recta en ese espacio nace despus que la
recta, esto es no es la recta la que define a la circunferencia
sino que es la
-
circunferencia la que define a la recta, este concepto que es
del todo asimtrico, y su comprensin es el que permite entender el
paralelismo euclediano y su solucin.
Si nosotros analizamos nuestro mecano desde el observador,
veremos como cada vez aumenta el atraso relativo entre la posicin
real y la que ve el observador, y como cuando el radio vector se
aproxima por una distancia muy lejana, el punto que marca la
posicin relativa y as la curvatura mxima del radio vector de
posicin no puede rebasar el radio vector que se posiciona con un
desfase de Pi/4, si se entiende que para el infinito, las dos
rectas la del observador y la del mvil que las suponemos paralelas
se confunden en la misma o convergen esto es la idea es la misma
que como si se cortasen en el infinito.
En nuestro espacio de velocidades por lo tanto existe una
relacin entre la posicin del mvil relativa al observador y la
distancia que define su paralelismo euclediano con su posicin real
para la cual las dos rectas se confunden, como el lmite lo marca el
desfase mximo de la amplitud que es pi/4, a partir de esa posicin
real entre el mvil y el observador, el paralelismo se empezar a
perder en el infinito y empezar a converger cada vez ms.
Otra manera de entenderlo es a partir de la explicacin de la
compensacin del atraso relativo, este para cada posicin del mvil
respecto al observador genera la medida del desfase relativo y este
se va compensando con la disminucin del radio vector de posicin
relativa, de tal manera que se define para cada posicin la
disminucin de amplitud relativa al mvil para que con esa fase la
medida sea en verdadera magnitud, ocurre que si vamos uniendo los
puntos que ajustan el radio vector de posicin para que el mvil
compense todo su atraso con disminucin de amplitud si se mide con
respecto a la de referencia, se define una circunferencia justo que
tiene de radio la distancia inicial que sincroniza los relojes
relativos, es decir cuando esta circunferencia ajusta los
diferentes desfases para que el observador mida la velocidad del
mvil relativa a l en esa posicin relativa en verdadera magnitud, se
llega a la posicin que compensa el infinito de la recta del mvil,
que es cuando corta justo con una recta paralela a la del mvil, en
esa situacin lmite ocurre que la direccin y el sentido relativos
del mvil al observador se hacen colineales, con lo cual en ese
punto justo el observador podr medir la velocidad relativa igual
que en cualquier otro, y en verdadera magnitud, con un a
particularidad y es que en esa posicin en cuanto el mvil rebasa esa
posicin el observador o perder al mvil de visin, y en caso de que
no lo pierda no sabr en posiciones sucesivas ni su velocidad ni su
posicin relativa y por tanto la realmente exacta. Es como si el
mvil incluso movindose se aprecise del todo inmvil y adems no se
sabr colocarlo en ninguna direccin del espacio tiempo general
aunque se vea.
En otros casos cuando se rebasa ese punto que es un plano lmite
lo ms normal es que se pierda de visin y la sensacin es como si
desapareciese de nuestro espacio-tiempo, y entrase en otro ya que
en general sabemos que el mvil no ha dejado de existir.
Este hecho demuestra como el infinito siempre se curva, y como
existe un desfase relativo para el cual el movimiento acaba
curvndose, por tanto para Euclides si se le entiende correctamente
la condicin del paralelismo es igual que para nosotros la condicin
del infinito.
Dicho de otro modo los puntos que estn por dentro de la
circunferencia de compensacin, son los puntos de las teoras
relativistas de Einstein o de su famoso cono de luz. Los puntos
justo de la compensacin son los puntos frontera y los puntos del ms
halla son los puntos exteriores.
-
Por tanto se demuestra que el cono de luz eisnteniano y los
conceptos que el Sr. Einstein asocia a cuerpos que se mueven a la
velocidad de la luz ocurre para cualquier cuerpo y a cualquier
velocidad, en el lmite einsteniano a la velocidad de la luz ocurre
el salto completo de dimensin espacio temporal.
Es decir el concepto de Euclides del paralelismo en cuanto a
fsica se refiere y a movimiento, es exactamente el mismo que el de
Einstein, me atrevo a afirmar que mucho ms complejo. Sin duda
demuestro as que para Euclides la tierra obligatoriamente era curva
y estaba en continuo movimiento. Que no se lo dijese no quiere
decir que Euclides no lo supiese simplemente quiere decir que
ustedes no entienden la manera de Euclides de explicar el
movimiento.
Una persona que es capaz de generar una recta a partir de una
curva, es una persona que entiende que a todas luces el infinito de
la recta es la curva, esto es que las dos fomras geomtricas son la
misma cosa representada de distinta manera.
Se demuestra as que una recta no se entiende sin otra, por lo
mismo que no se entiende el cero sin el infinito. Y que al final
las dos convergen en la misma recta, que es la circunferencia de
compensacin de nuestro ejemplo.
Deben de notar que la circunferencia de compensacin, para el
mvil es una hiprbola perfecta, mientras que para el observador es
una circunferencia perfecta.
Los distintos puntos de corte de la circunferencia de
compensacin del atraso mantienen el radio vector inicial de posicin
relativo constante y por eso sincronizan los relojes
correctamente.
Por lo tanto en general el infinito de una recta por la que se
mueve un mvil en movimiento relativo con respecto a otro sistema de
referencia donde se encuentra un observador, se puede cuantificar y
es en general de dos veces el radio vector de sincronizacin ideal.
Esto es en el infinito de la recta para el desfase no cuantificable
si imaginamos la recta de longitud infinita se corresponde con el
punto contrario a la sincronizacin inicial, o para el desfase
relativo mximo de pi/4, el mvil se encontrar justo en la vertical
del observado a una distancia exacta de:
pipi
012/1 24
Rr
Que sobre la recta de movimiento se corresponde con una posicin
asociada desde el observador a una circunferencia de radio dos
veces el inicial de sincronizacin, que es el abatimiento de el
desfase del infinito de la posicin del mvil relativa al observador,
se corresponde con una inclinacin sobre la recta inicial de
sincronizacin de 60 exactos de nuestro sistema sexagesimal de
medida o lo que es lo mismo:
123432
4 1'22/10012/1
pipipi
pipi
pi
Rr
Est relacin adems es mgica pues define el lmite del infinito o
nos dice a que distancia relativa entre el mvil y el observador el
observador dejar de ver al mvil. Y como incluso al posicionar el
observador al mvil con mxima curvatura en ese punto, la medida de
la velocidad relativa no es constante en su no-linealidad en todos
los puntos de la mitad del arco completo de la circunferencia
relativa a este estudio, que es el mismo para cualquiera.
-
Las medidas relativas sufren fuertes distorsiones en toda la
medida relativa segn la curvatura y se definirn sus
cuantificaciones segn las indicaciones geomtricas.
La curvatura de dos rectas paralelas define el punto del
infinito relativo al observador que es justo su punto simtrico o el
que define el dimetro de su circunferencia del infinito, es as como
la recta jams existe en un movimiento relativo o es as como se debe
de entender la recta de Euclides en el espacio-tiempo general.
Por tanto el infinito para el observador a la velocidad del
movimiento por una recta ideal posicionar el mvil relativo a su
posicin como si estuviese en su antpodas, es decir el punto de
desfase relativo de pi/4 relativo cuando el movimiento es de atraso
se corresponde con una posicin ideal perfecta de justo de la
antpoda o pi, y la longitud del infinito de la recta est a pi/3, si
se entiende el radio vector como recto y exacto por la recta. Y si
se entiende como que la recta del observador y la del mvil
convergen o se hacen la misma en el infinito est distancia es de
2pi, para el radio vector de normalizacin.
Est es la demostracin geomtricamente exacta, del como el centro
de una circunferencia si se entiende el observador en el momento
inicial de la normalizacin y el mvil si se entiende como un punto
de tangencia para la normalizacin de la circunferencia para esa
recta por el punto de sincronizacin, como en el infinito relativo a
los dos sistemas de referencia se confunde es lo mismo que decir
como el centro que es el observador y el mvil, se confunden en la
misma curva o son lo mismo, y as la curva jams se define desde su
centro sino desde cualquier punto de ella misma solucionando el
problema genrico de las referencias.
Por lo que se demuestra que el centro real de la medida
relativa, y el mvil que genera por su movimiento la medida, estn en
puntos opuestos de la misma circunferencia, y de que el centro
euclediano actual se define por la unin de estos puntos y luego se
define su punto medio, que es lo que explica de una vez por todas
el principio del potencial vectorial, se demuestra entonces como es
la curva la que define el centro geomtrico que ustedes entienden en
la actualidad y que jams es el centro el que define a la curva.
1212
r
v
Cualquier movimiento se normaliza por esa ecuacin, que es el
principio del potencial vectorial.
El entendimiento del atraso, hace que entendamos mejor la lgica,
pero nuestro entendimiento va mucho ms halla.
EL EFECTO Y LA CAUSA QUE VA PRIMERO LA CAUSA O EL FECTO.
En el estudio bsico de la curvatura y la medida relativa, se
llega a entender el atraso cuando un cuerpo se aleja, el estudio es
el mismo que si en vez de alejarse un cuerpo con masa por un medio
que es el espacio-tiempo general estuviese inmerso en el vaco
espacial, o como si una onda de energa generase las mismas medidas
por el espacio-tiempo vaco, de la actualidad tal y como ustedes
entienden el vaco espacial.
Ocurre lo mismo si en vez de que el medio sea el vaco ideal,
este fuese otro medio fsico, por ejemplo agua, u otro lquido,
incluso un gas, y me atrevo a afirmar que un slido tambin responde
a este estudio, la nica diferencia entre unos y otros es que en
funcin de algn parmetro que caracterice al medio, las medidas
tendrn distintos tiempos de propagacin y
-
se establecer una escala en la medida pero las relaciones
fundamentales son para todos los materiales exactamente
iguales.
Es ms si siguen las grficas, se observa como funciona el efecto
Doopler, o el efecto Cherenkov, no slo esto se observa igualmente
como evoluciona una onda de cualquier tipo.
Se genera as otro anlisis todava ms preciso que los presentados
en volmenes anteriores.
Hemos visto como cuando un cuerpo se aleja, el desfase para
posicionar el mvil relativo al observador en general se atrasa, en
este caso el efecto que es la medida relativa del mvil al
observador se atrasa con respecto a la cauda que es el movimiento
del mvil. Y si me pongo en el sistema de medida relativo al mvil el
concepto de causa efecto es el mismo lo que cambia es la
cuantificacin de las medidas.
Cuando paso a la zona de que el mvil se acerque, entonces la
medida de la posicin del mvil se adelanta respecto de la posicin de
la medida relativa, y son asimtricas en primer grado respecto de
cuando se aleja, en tanto en cuanto tendr que aumentar el radio
vector de posicin para compensar todo ese adelanto, pero en lo que
se refiere al concepto de causa efecto sigue siendo el mismo que el
inicial, esto es el mvil cuando se acerca genera el efecto que es
la medida relativa, y la posicin de la medida se atrasa respecto de
la del mvil, que se entiende como que el mvil se adelanta respecto
de su posicin de la medida, las curvas son completamente distintas
en cuanto a cuantificacin si se adelanta o si se atrasa para la
misma fraccin del arco considerado para hacerlas comparables. Pero
el concepto de causa efecto no vara en tanto en cuanto un hijo nace
despus que un padre, y alguien cumple antes 30 aos que 40 aos, el
efecto se entiende en nuestra lgica como que la causa va antes
siempre que el efecto, un coche se pone en movimiento cuando
alguien le suministra energa, la causa es la energa y el efecto es
el movimiento.
Segn nuestro estudios geomtricos fundamentales y segn nuestra
lgica elemental, puede ocurrir que cuando el mvil se aleje, no se
atrase la posicin de la medida sino que se adelante, esto genera un
fuerte impacto en la lgica normal, ya que implica que el efecto que
es la medida, nos define una situacin futura del mvil sin que ni si
quiera hubiese llegado a ella, es decir se genera el futuro desde
el pasado, y no se genera el pasado desde el presente. O lo que es
lo mismo la causa va detrs de su efecto, antes que sepamos de la
existencia del mvil, sabemos el efecto que genera, se conoce as
antes el futuro que el propio presente.
Es como si los padres nacieran de los hijos. Que es lo mismo que
entender la entropa negativa, ya que el atraso o el efecto despus
de la causa est relacionado a la idea del espacio-tiempo como
evolucin de sistemas de entropa positiva.
Este estudio bsico demuestra como existe la posibilidad cierta
de conocer antes el futuro que el pasado, y adems se genera una
forma de anlisis cuntico en magnitud exacto.
Se relaciona convenientemente como en toda la teora con el
concepto de curvatura negativa, pero adems ahora como hemos
relacionado las velocidades relativas inversas para pasar de un
sistema de referencia a otro, es lo mismo que ir al pasado y luego
al futuro, esto es como se miden las variables fundamentales cuando
vas al pasado y que trayectoria debes elegir para ir al futuro
entre distintos puntos del espacio general, recuperando en trminos
de tiempo relativo todo el tiempo que se consume en una y otra
direccin.
Lo ms importante se consigue saber a que velocidad relativa
tienes que hacer el teletrasporte, esto es como hay que ir
adecuando la velocidad relativa si vas o vuelves para
-
que no se produzcan distorsiones en el sistema fsico, biolgico o
qumico. Es igual que el concepto de descompresin o compresin, pero
ahora con la velocidad del tiempo entre espacios-tiempo de distinta
dimensin o velocidad del tiempo.
Las representaciones de los infinitos y las explicaciones son
iguales que para la circunferencia simplemente deberemos hacer sus
espejos en cuanto a como se convierte en la hiprbola, se vuelve a
observar como no es igual medio arco de la circunferencia que
define el infinito del mvil relativo al observador y as el del
propio observador, que en su forma de curvatura negativas, se
define la circunferencia hiperblica, que tiene puntos de cambio
completo de curvatura, que genera nuevas asimetras, por eso se
entiende mejor desde el plano 3d+1. Las formas de curvatura
negativa.
Esta explicacin nos permite entender el como se trasforma una
curva de curvatura positiva a una de curvatura negativa y que es lo
que tenemos que hacer.
Es ms fcil provocar un cambio de curvatura, mediante cambios de
polaridad total que mediante aumentos de fase relativa, como
existen unos puntos en los cuales en la medida relativa el
observador o cualquiera de los dos sistemas de medida relativo no
saben o no distinguen si la fase responde a un atraso o aun
adelanto, y por tanto no saben si responden a una geometra de
curvatura absoluta positiva o negativa, los usaremos para hacer un
cambio completo de fase relativa y as de polarizas, en ese momento
se trasformar todo el espacio-tiempo relativo, y podremos ir a
nuestro propio futuro, pudiendo volver a nuestro pasado.
Esto es del todo factible, o lo que es lo mismo se genera energa
de la nada.
Un presente se genera por el equilibrio intradimensional, o por
el equilibrio entre la velocidad de ida al futuro y el equilibrio
con la velocidad del tiempo al pasado en la cual el desfase
fundamental va atrasado, esto es el efecto en nuestra realidad va
atrasado respecto de su causa, que es lo mismo que el tiempo va
atrasado del espacio, existen espacio-tiempos en los cuales el
tiempo va adelantado del espacio. Incluso en unos muy especiales el
espacio y el tiempo estn en fase es en estos ltimos en los que se
genera un presente eterno sin pasado ni futuro.
Por tanto se confirma toda la teora de campo unificado.
La explicacin einsteniana del cono de luz, quiere dar solucin a
este problema, el cambio de curvatura explica para la fsica terica,
el cambio de espacio tiempo y el cambio de la forma de espacio
tiempo general, explica igualmente la paradoja de los gemelos, y el
como se salta de dimensin o el como se trasforma la energa entre
distintas dimensiones del espacio-tiempo. Incluido la explicacin de
los espacio-tiempos de entropa negativa y nula, los espacios
tiempos de entropa nula son los de un eterno presente. En ellos el
efecto no tiene causa ni la causa tiene efecto, no se entiende ni
el pasado ni el futuro, slo se entiende la eternidad.
El efecto relativista en general pasa en cualquier posicin
relativa, por tanto incluso en movimientos alrededor de la tierra o
cuando vas y vuelves entre dos planetas o naves espaciales, para
recuperar el tiempo de ida con el del viaje debes cambiar de
trayectoria conforme indica est teora que se solucion, en volmenes
precedentes, est es la explicacin geomtrica bsica.
Viajar al futuro desde un pasado