FİBER OPTİK SENSÖRLER EDITED BY ERIC UDD Derleyen: Tunahan Tahir ÇAKMAK 2009 ©
FBER OPTK SENSRLER
EDITED BY ERIC UDD
Derleyen: Tunahan Tahir AKMAK
2009
5.1 Fiber Optik Sensrler in Optik Modlatrler... 3
5.2 Elektrooptik Etki.. 4
5.3 Bulk Modlatrler.. 4
5.3.1 Elektrooptik Faz Modlasyonu.. 4
5.3.1 Elektrooptik Younluk Modlasyonu... 6
5.3.3 Bulk-Acustooptik Frekans Kaydrmau... 7
5.4 Entegre Optik Modller... 7
5.4.1 Faz Modlasyonu.... 8
5.4.2 nterferometrik Younluk Modlasyonu.... 9
5.4.2.1 Analog Younluk Modlasyonu..... 10
5.4.2.2 Lumped-Element Frekans Cevab..... 11
6.1 Younluk Sensrleri.. 13
6.2 Band-Edge Scaklk Sensrleri... 16
6.3 Enkoder Tabanl Konum Sensrleri... 16
7.1 ok Modlu A Sensrleri.. 18
7.2 Teorik Altyap... 18
7.2.1 Optik Kodlama Teknikleri.... 22
9.1 Sagnac nterferometre ve Pasif Halka Resonatr Tabanl Fiber Optik Sensrler.23
9.2 Sagnac Etkisi ve Optik Rotasyon lmne Genel Bak..23
9.3 Halka Lazer Gyrolar...27
9.4 Pasif Halka Resonatr Gyrolar...28
10.1 Mach-Zender ve Michelson nterferometre Tabanl Fiber Optik Sensrler... 31
10.2 Operasyon Prensipleri..... 31
10.2.1 ki demetli nterferometre...... 31
13.1 Fiber Optik Sensrlerin Endstriyel Uygulamalar ... 33
13.2 Arka Plan.... 33
13.3 Scaklk lm..... 34
13.4 Basn lm...... 35
13.4 Sv Seviye lm...... 36
FIBER OPTK SENSRLER N OPTK MODLATRLER 5.1 Giri Optik modlatrlerin fiber optik sistemlerde ok nemli bir yeri vardr. Genlik, faz,
frekans ve polarizasyon modlasyonu gibi birok farkl fonksiyonlar bulunmaktadr. Birou,
elektriksel kontrol iareti ile aygt materyalinin optik zelliklerinin deiimiyle n modle
edildii kararl elemanlar olarak kullanlr. Kontrol sinyali malzemenin elektrooptik,
akustooptik veya magnetooptik makinazmasna baldr. Birok optik modlatr halen
laboratuar ortamnda gelitirilmekte olduundan fiber sensr uygulamalar iin yksek
performansl aygtlar hzla gelitirilmektedir.
Kararl optik modlatrlerin temel tipi bulk, entegre optik ve all-fiber
ekipmanlardr (ekil 5.2).
5.2 Elektrooptik Etki
Birok optik modlatr, kristallerin krlma indisinin uygulanan elektrik alana bal
olduu lineer elektrooptik etki temeline dayanr. Bu etki, kristal ierisinde yaylan optik
demet balamnda indis elipsoid formlasyonu eklinde ifade edilebilir:
Burada x,y ve z kristal eksenine gre ynleri gstermektedir. Rastgele yaylma yn s
iin optik demet, kristal boyunca lineer polarizasyonunu korur. Bunun tek art kristal
simetrisinin polarizasyon ynlerine izin verdii durumdur.
5.3 Bulk Modlatrler
Bulk modlatrler fiber optik sensrler dahil olmak zere optik sistemlerde geni
lde kullanlmaktadrlar. Bu aygtlar kolaylkla temin edilebilirler. Bunun yan sra
karakteristikleri iyi ekilde kantlanmtr. Bu blmde elektrooptik ve akustooptik etki
temelinde alan bulk modlatrler incelenmitir.
5.3.1 Elektrooptik Faz Modlasyonu
Bulk elektrooptik faz modlatrnde (ekil 5.4) optik faz modlasyonu kristalin krlma indisi nin deiimiyle elde edilir.
Bu deiim, optik yrnge uzunluunun deiimine neden olmaktadr.
2
Burada L, aygt boyunu gstermektedir. Dalga boyu , Lden ok kk olduu iin krlma indisindeki kk deiiklikler nemli faz modlasyonuna neden olmaktadr.
2
Burada r, elektrooptik sabiti gstermektedir. d kristal kalnl olmak zere elektrodlara
uygulanan V(t) gerilimi V(t)/d uniform alann oluturmaktadr.
22
Faz modlatrnde -radyan kadarlk bir faz kaymasna sebep olacak ifadesi aadaki gibidir:
Yukardaki devreyi analiz edersek;
2
2
Sonu olarak sistemin bant genilii ifadesi;
12 1
21
5.3.2 Elektrooptik Younluk Modlasyonu
Bulk elektrooptik faz modlatr, faz modlatrnn polarizasyona baml olmas
avantajn alarak kolayca gerekletirilebilir.
Giri polarizayonu kendi eksenine gre 45 derece a yapacak ekilde ynlenir. Sonu
olarak y ynndeki propagasyonun olutuu alan aadaki ekilde ifade edilebilir:
!" #2 %&'()*+",' . &'()*/",01
Optik transmisyon ise;
2345267 ), 8*
9 ),2 8*
9 .:2
Sonu olarak bu tip bir modlatr iin;
;
5.3.3 Bulk-Acustooptik Frekans Kaydrma
Akustooptik aygtlar birok fiber sensr uygulamasnda optik frekans kaydrc olarak
kullanlrlar.
5.4 Entegre Optik Modlatrler
Entegre optik aygtlar uygun alt katman zerine fabrikasyonla ilenen optik dalga
klavuzlarndan olumaktadr. Bunlar optik krlma snrlarndan etkilenmezler ve bu sayede
bulk modlatrlerde doal olarak bulunan eksikliklere sahip deillerdir. ok dk srme
gerilimlerine, geni bant geniliine, kk boyuta ve optik fiber uyumluluuna sahip
modlatrler oluturmak mmkndr. Fiber sensr uygulamalarnda da kullanlan entegre
optik modlatrler faz modlatr, younluk modlatr ve optik frekans kayrdrma
zelliklerine de sahiptirler. Ayrca, yapy sadeletirmek amacyla birok farkl komponent tek
bir ip zerine kombine edilebilir.
Greceli olarak daha karmak olan monolitik kanal dalga klavuzu devresi oluturulabilir ve bylece bulk komponentlerden ok daha eitli cihazlar meydana
getirilebilir. rnek olarak, fiber jiroskoplar iin tasarlanm ok fonksiyonlu entegre optik ip
ematik olarak ekil 5.9da gsterilmitir.
5.4.1 Faz Modlasyonu
Basit bir entegre-optik faz modlatr, bir single-mod dalga klavuzu ve iki adet, d
salmna sahip, L uzunluunda elektrottan oluur (ekil 5.13).
Optik k sinyali Eout (t) aadaki ekilde ifade edilebilir:
Eout (t) = E0 exp {i [w0t + + (t) ]}
Burada E0 ve w0 optik giri sinyalinin genliini ve frekansn ifade etmektedir. Faz
modlasyonu elektrot voltaj ve boyu ile orantldr ve u ekilde formlize edilebilir:
22
Klavuzlu-dalga faz modlatrlerinin en temel avantaj dk elektrot voltajlarnn
nemli faz modlasyonuna yol amasdr. radyan faz kaymas oluturmak iin gerekli olan elektrot voltaj deeri;
Bulk modlatrlerde olduu gibi , L/d ile ters orantldr. Bununla birlikte herhangi bir n diverjans olmadndan L/d deeri 1000 gibi deerler alabilir. Sonu olarak bulk
modlatrlerdeki minimum 50V deerle kyaslandnda sadece birka voltluk gerilimi elde edilir.
5.4.2 Interferometrik Younluk Modlasyonu
Klavuzlu-dalga faz modlatrleri dier komponentlerle birletirilerek basit ve
kullanl bir interferometrik younluk modlatr oluturulabilir. Bu durum ekil 5.15a da
grlmektedir.
Bu ekilden anlalaca gibi giri dalga klavuzu iki single-mod kola ayrlmaktadr. Optik
transmisyon 2345 267> , yeniden bir araya gelen iki sinyal arasndaki faz fark ile sinusoidal
olarak deimektedir. Bu iliki aadaki ekilde ifa edilmektedir:
2345267
121 . ?8
Faz kaymas , her iki kolda da ayn fakat ters faz modlasyonuna sebep olan push-pull elektrot dzeneiyle kontrol edilir. Uygulanan gerilim cinsinden optik transmisyon
aadaki ekilde yazlabilir:
2345267
12@1 . cosD
.EFG
Burada , tam on-off modlasyonu iin gereken voltaj deiimi olmak zere;
2
5.4.2.1 Analog Younluk Modlasyonu
Analog modlatrlerlerin lineerliini karakterize etmenin standart yolu, giri srme
voltaj V(t)nin, eit genlikli, w1 ve w2 frekansnda iki sinsoidal sinyalin sperpozisyonu
eklinde olduu varsaylr:
HsinK
Burada birinci ve ikinci terimler srasyla dc bias seviyesini ve hedeflenen temel- frekans
kn ifade etmektedir. Bununla birlikte nc terim ise harmonik, toplam-frekans
intermodlasyon (IM), ve fark-frekans IM distorsiyonu. Yukardaki denklemlerin birleimi ile;
2
modlatrlerler ekil 5.19da grlmektedir. Maksimum DC ve aadaki ekilde ifade edilen
3-dB bant geniliinde elde edilir:
12 > Y1
Burada Y kaynak direncidir. Bylelikle bant geniliinin elektrot boyu ile ters orantl olduu grlmektedir.
Temel bant rezistif ve bant geiren transformatrl modlatrn frekans cevab
aadaki grafikte grlmektedir:
YOUNLUK TABANLI VE FABRY-PEROT INTERFEROMETRE SENSRLER
6.1. Younluk Sensrleri
lk fiber optik sensrler, dk kaypl fiberler 1970lerde kullanlmaya balanmadan bile nce
gelitirilmilerdir. Bir cisim yanstlan veya iletilen lmek iin deste halinde ya da tek fiberler
kullanrlard. Bugnn standartlarnn ilkleri olan bu teknoloji, aa yukar snrl sayda uygulamada
fiber optiklerin avantajn salamtr.
Eer k kayna kt seviyesi deiirse ve ya zamanla azalrsa hatal mesafe lm
gerekleir. ekil 6,4te gsterildii gibi bu, bir dereceye kadar daha ok kaynak kullanlarak
dengelenebilir. Burada yer deitirmi bir fiberden paylaan iki alglayc fiberler salayarak yer
deiimi transferinden fiber eksenine kadar llr. Uygun olarak alglayc fiberlerden fotoakmlar
kombine edilerek yer deiimi ve kt arasnda ksmi lineer iliki elde edilebilir. Bu kt, kaynak genlii
deiimine ekil 6.4te gsterilen sensre gre daha az hassastr. Bir baka kayp anlatan ema ekil
6.3te gsterilmitir. G, k genlii yaratan kutuplama deiimlerine sebep olur. Bu sensr
referans problemlerinden ve elastooptik malzeme ile ilgili lineer olmayan histerisis olan herhangi
cevaptan ok eker.
6.2. Band-Edge Scaklk Sensrleri
Emilim edgein scaklk bamll scaklk lmek iin kullanlabilir. Christensen ve Ivesten bir
rnei, ekil 6.6da gsterilmitir. Bir fiberden k GaAs prismas boyunca dier fibere geer. Foton
enerjisi iin band gapten az olarak, k fark edilir ekilde GaAs iinde snmlenmez.Daha ksa olan
dalga boylar emilir. GaAs iin bad edgeler 0.5 nm C-1 civarnda hareket eder. Bu doruluk GaAsdeki
alam homojenlii ile snrldr. Benzer scaklk sensrleri, scaklk hassasiyetli filtrelerle
yaplandrlmlardr.
6.3. Enkoder Tabanl Konum Sensrleri
Younluk sensrlerinin bir tipi, enkoder plaka(veya disk) kullanarak lineer veya rotary yer
deiimi lm salarlar. Enkoder plaka her konumda tek bir desen salamak iin binary kodlama
emas reten foto grafiksel ile transparandr. Kodlar, her biri zelletirilmi fiberler tarafndan
okunan izlerle dzenlenmitir. Yanstc ve ya iletken emalarn ikisi de optikal enkoderin
operasyonunda kullanlabilir. Bu sensrler iin en yaygn uygulamalar hava tatlar sistemlerindedir.
Yksek znrlk, tipik olarak 1 parada 4096=212de gereklidir. Bunun iin enkoder readoutun basit
tipinde 12 girdi ve 12 kt fiber gereklidir.
OK MODLU A SENSRLER 7.1. Giri
Fiber optik sensrler, iki snfa ayrlrlar. Burada yalanc sensrleri konu alacaz. Daha baarl
olarak kullanlan multi modlu fiber optik sensrler a zelliklerine bal olarak gsterilirler. ekil
7.1de gsterildii gibi,bunlar optik olarak deien net ve emilen blgelerle transparan alt yaplardr.
Alar, birok parametrenin lm iin hem younluk hem de dalga boyu dekodlamasyla
kullanlabilir.
A tabanl modlasyon younluk deiimi, dalga boyu deiimi veya her ikisiyle
birlikte ortaya koyulabilir.Bu tip sensrlerde son zamanlarda nemli lde gelimeler
kaydedilmitir. A sensrleri yer deitirme, basn ve hidrofon sensrleri olarak karmza
kmaktadr. Bu blmde a modlasyon tekniklerinin teorik tanmlamas ve sensr
uygulamalar hakknda bilgiler bulacaksnz.
7.2. Teorik Altyap
Optik alarn zelliklerini analiz etmek iin ncelikle krnm etkisi gz nne
alnmaldr. Krnm etkisinin basit bir rnei, quasi-monokromatik bir k kayna tarafndan
aydnlatlan bozuk para gibi dzgn bir geometrik objenin brakt glge incelenerek
grlebilir (ekil 7.2). Geometrik optik kurallar byle bir durumda bozuk para evresine
uygun olarak mkemmel bir kara glge blgesinin oluacan syler. Ancak glge
incelendiinde eklinin kenarlarda ok keskin olmad grlr. Daha ok, saak olarak
adlandrlan birka aydnlk ve karanlk bantlardan olumaktadr. Daha fazla rnek
incelendiinde glgenin uniform olmad fakat merkeze doru koyuluun artt
anlalmaktadr. Genel olarak krnm, radyasyonun geiine engel olan bir etki olarak ifade
edilebilir.
This image cannot currently be displayed.
ki tip krnm mevcuttur. Bunlar, Fraunhoffer ve Fresnel krnmlardr. Fresnel krnm
yakn-alan krnmn, Fraunhoffer krnm da uzak-alan krnmn aklamaktadr. Bunlardan
ilki paralel klar anlamna gelirken ikincisinde byle bir koul mevcut deildir. Fraunhoffer
krnm bu nedenle Fresnel krnmn zel bir halidir ancak analitik olarak ok daha basit
olduundan ileriki blmlerde baz nemli krnm etkisini aklamak iin bu yntem
kullanlacaktr.
Aklama iin kullanlabilecek en basit durum tek-yark krnmdr (ekil 7.3). Bu
durumda k dar bir yarktan geer ve bir ekran zerine yanstlr. Merkezi maksimum, I0 gzlenir. Ekrandaki dier pozisyonlarda, yarn alt ve st ksmlarnda krlan klar arasnda
giriim oluur.
This image cannot currently be displayed.
Yark blmlerinden darya salan k n iftleri birbirinden /2 mesafesiyle
ayrlr ve ayn propagasyon mesafesine, b, sahiptirler. zel olarak, daha sonra bnin integral
arpan /2ye eit olduu durumda hasarl giriim meydana gelir. Bylelikle, =b / (/2)
olduundan aadaki eitlik elde edilebilir;
Z8*E [
Optik sistemlerin zme gc genellikle salma etkisi tarafndan snrlandrlmtr. Bu
durumu birbirine yakn iki yldzn grntsn ayrtrmaya alan teleskop probleminde
grebiliriz. ki ayr yldzdan gelen n salma yolu st ste binerek ayrtrlmas zor bir hal
alr. Eer merkezi maksima birbirine ok yaknsa, bu ikisi tek gibi gzkr. Eer maksimum,
bir yldz ko-indisi tarafndan oluturulurken minimum da dier tarafndan oluturuluyorsa
bu durumda marjinal znrlk elde edilir. Eer salma yolu biraz daha ayrk ise, yldzlar
ak ekilde zlebilir. Marjinal znrln durumu Rayleigh kriteri olarak adlandrlr.
Verilen herhangi bir lens iin Rayleigh kriteri minimum znrlk asn hesaplamaya
olanak tanr. Eer lens ap D ve tamam dalga boyuna sahip k tarafndan aydnlatlyorsa,
zmlenebilen minimum a;
EH67 1.22 ]
Pratik olarak bakldnda, salm tabanl olan en kullanl aygt salm adr (ekil
7.4). Bu durumda a aralna sahip yarklardan s periyodu ile geirir. Basite bir
irdeleme ile aadaki a eitlii elde edilir:
88*E [
This image cannot currently be displayed.
Burada yer alan m tam says, salma derecesine ifade etmektedir. Daha detayl
olarak ele alndnda yark says ^ ve yark geniliini sebep olduu asal salmn optik gc XEda hesap ierisinde dahil edilebilir. Bu durumda, normalize optik g dalm aadaki gibi olur:
XE 8*9_
7.2 .1 Optik Kodlama Teknikleri
Salm ana ilikin en nemli parametreler ekil 7.4te gsterilmitir. Bunlar a periyodu
s ve her bir transmisyonun periyodu adr. Adan geen toplam enerji miktar, a/s ile
orantldr. Eer bu oran baz ilikili parametrelere, P, bal olacak ekilde gerekletirilirse
periyot sabit iken iletilen n younluk modlasyonu aadaki gibi olur:
X2 X# `28
Bu tip bir modlasyon birbirine ok yakn iki salm ann bal hareketi ile elde
edilebilir. Salm alar ayrca dalga boyu kodlama aygtlar olarak da kullanlabilir. Eer a/s
oran sabit kalr, fakat a periyodu s baz ilgili parametreler, P, ile modle edilirse a
tarafndan oluturulan asal spektral dalm Denklem 7.4 ve 7.5te olduu gibi modle
edilebilir.
rnek olarak, sabit alglama as iin sabit geli as ve giri sinyali dalga boyundaki
uniform enerji dalm, renk alglamas direkt olarak P parametresine baldr. Buna rnek
olabilecek bir zc ekil 7.6da grlmektedir.
Yukardaki ekilde dalga boyu zcl scakl sensr gsterilmitir. O halde a
periyodu aadaki ekilde yazlabilir:
8 8#)1 . Za ;a#,
This image cannot currently be displayed.
Burada alt tabakalarn termal yaylm katsays ve 8# ise a# scaklndaki a periyodunu ifade etmektedir.
8sinE# . 8*E
Rotasyon sensrnn kalitesi Tablo 9.2de gsterilen birka parametre tarafndan
llebilir.
Gdmleme ve kontrol uygulamalar iin hali hazrda gelitirilmi olan tm optik
rotasyon sensrleri rotasyon orann lmek iin Sagnac etkisini kullanrlar. ekil 9.1de, optik
ortamn krnm indeksinin saat ynnde (CW) ve saatin tersi ynde (CCW), R yarapl halka
civarnda farkl ynlere dalan k demetinin olduu durumda Sagnac etkisinin basit tretimi
grlmektedir.
alma rezonans artlarna sahip temel prensibe gre alan optik resonatrn optik
devresi yaknlarnda ekil 9.2de gsterildii gibi birok dalga bulunmak durumundadr. Saat
ynnde;
cde 2 .
Saatin ters ynde;
cdde 2 ;
Burada , k demetinin dalga boyunu ifade etmektedir. Yukardaki iki denklemi
birletirecek olursak halka lazer gyrolarn ve pasif optik halka resonatlerinin karakteristiini
veren aadaki eitlii elde edebiliriz:
c cde ;cdde 2
Fiber optik interferometrik rotasyon sensrleri ekil 9.3te gsterilen faz boaltma
yaklam kullanlarak oransal entegre gyrolara benzer performans karakteristiklerine sahip
olarak elde edilebilirler. Bu durumda rotasyonel olarak uyarlm faz kaymas yapay olarak e
uyartml dengeleme faz kaymas ile boaltlr. Bunu baarl bir ekilde elde etmenin en iyi
yolu frekans uyartml faz kaymas kullanmaktr. Sonu olarak F frekans farkna bal olarak
meydana gelen kenar kaymas;
gh c
Burada n, fiberin krlma indisini ifade etmektedir. Rotasyonel uyartml faz kaymasn
frekans uyartml faz kaymasna eitlediimiz durumda aygtn k;
c 2
Bu k, resonatr k denkelemine benzerdir ve lineer, dijital bir k verir. Sonraki
blmlerde bunun rotasyon lmndeki nemi ok daha detayl ekilde incelenecek ve
aklanacaktr.
9.3. Halka Lazer Gyrolar Rotasyona bal olarak optik yol uzunluundaki azalma veya artn aadaki ekilde
ifade edilebildii gsterilebilir;
2 i2_
Burada A kaplanan alan, rotasyon orann, n optik yolun krlma indisini ve c ise
vakum artlarndaki n ilerleme hzn gstermektedir. Denklemdeki iaret k demetinin
bal ynne ve rotasyon eilimine bal olarak deimektedir. Halka lazer gyrolar iin
lmler, optik kavitenin lazer avantajlar ile birlikte gerekletirilir.
9.4. Pasif Halka Rezonatr Gyrolar Ring lazer gyrolarn lock-in probleminin stesinden gelmek iin kullanlabilecek
yntemlerden biri de lazer ortamn rezonans kavitesinden uzaklatrmaktr. Bu prosedr
rotasyon lm iin kullanlan pasif halka resonatr konfigrasyonu ile neticelenir. Bu
alann prensibi etalon temellidir. ekil 9.8de, lazer demetinin birbirinden L kadar
uzaklkta bulunan yksek yanstmal iki aynaya arpt basit iki aynal taslak grlmektedir.
Ayna ifti veya etalondan geen iletim miktar alglayc tarafndan kaydedilir. Sonu
olarak meydana gelen iletim, birbirinden c / 2L frekans ile ayrlan seri iletim piklerinden
olumaktadr. ekil 9.9da rotasyon alglamas iin kullanlabilen halka kavite konfigrasyonu
grlmektedir. Bu durumda halka ierisine drt ayna yerletirilmelidir.
Bunu etkili bir rotasyon sensr haline getirebilmek iin, iletimi optimize edecek
ekilde enjekte edilen n frekans kontrol edilmelidir. Bu, tek frekansl k kaynann
nne yerletirilen akusto-optik modlatr gibi bir frekans kaydrc ile salanabilir. Akusto-
optik modlatrn balang frekansnn iletimi optimize edecek ekilde set edildiini
varsayalm. Kavite, resonansn iletim karakteristiklerini dndrdnde kavite deiecek ve
alglaycya den k seviyesi azalacaktr.
ekil 9.10da pasif kavite lazer gyronun rotasyonu alglayacak ekilde nasl ayarland
daha detayl bir ekilde gsterilmektedir. Yksek tutarlla sahip k kayna kullanldndan
k demeti resonans halkasndan birok geite ayn uyumlulukta davranmaldr. Ik demeti
iki farkl demete ayrlr. Bunlardan biri, resonans halkasna enjekte dilmeden nce frekans
Bu teknikleri kullanarak bir fiber optik sensr meydana getirebilmek iin ekil 9.11de
gsterildii gibi ok dk cross-coupling oranna sahip fiber dalga ayrc tarafndan
ekillendirilmi fiber dngs barndran fiber etalon aynal kavite ile deitirilir. Gelen k
demeti, fiber halkann resonans frekansnda olduu durumda k fiber kavite ierisine nufuz
eder ve resonans halkasndaki k demetinin zayflamasna bal olarak k demetinin
parlaklk seviyesi der.
MACH-ZEHNDER VE MICHELSON INTERFEROMETRE TABANLI FBER OPTK SENSRLER 10.1. Giri Birok fiber optik sensrde fiber, kolayca fiberin sonundaki uzaktan kontroll optik sensre tar. Ik, bundan sonra bir ekilde modiflenir ve analiz edildii yer olan kaynak
modle geri dndrlr. Bu tip sensrler parlak tip fiber sensr olarak bilinir ve daha nce
bahsedildii gibi fiber, alglama mekanizmasnda hibir rol oynamaz.
10.2 Operasyonun Prensipleri 10.2.1 ki Demetli nterferometre ki-demetli interferometre lmlerle elde edilen son derece kk diferansiyel faz kaymalarnn ifade edilmesini salar. Fiber boyunca ilerleyen n optik faz gecikmeleri
(radyanlarda) aadaki ekilde ifade edilir:
j Q Burada n, fiber ekirdein yanstma katsays, k, vakumdaki optik dalga says, L fiberin fiziksel uzunluudur. Sonu olarak fiberden grnen k genelde eliptik olarak polarize
olmutur. deerinin seilen kt n polarizasyonuna bal olduu grlebilir. Faz
gecikmelerindeki kk deiimler aadaki denklemin diferansiyasyonu ile bulunabilir.
jj
.
.
Tipik bir btn-fiber interferometre konfigrasyonu ekil 10.1de gsterilmitir.
nterferometre bir Mach-Zehnder interferometresidir ve klasiin analog fiberidir. Uyumlu tek
modlu kaynak tek modlu fiber iine yerletirilir.
nterferometrenin anahtar elementi fiber dalga ayrc veya kuplrdr. Optik enerjinin
tutulduu fiber ekirdekler n bir fiberde dier bir fibere transfer edilebilmesi iin
yeterince yakna getirilirler. Bu, tipik olarak genelde yksek scaklkla inceltme ve fzyon
prosesi ile gerekletirilir. Eer iki g aktarm katsays Q< ve Q9olursa ve kesin optik kayb ZY olarak kabul edersek sinyal ve referans kollarndan merkezlenmi ktlarn interferometreleri aadaki gibi gsterilebilir.
k 3lZkQ
nterferometrenin kt kenar grnrl standart tanmyla aadaki ekilde
karmza kmaktadr:
XHq+ ;XH67XHq+ .XH67
Yukardaki iki denklem birletirildiinde ise aadaki eitlik elde edilmektedir:
2lZYZkQ
Harici / Dahili Fiber Optik Younluk Sensrleri. Bu sensrler, n optik fiberden kp
tekrar girdii yanstcl yer deitirme sensrleri (harici) ve k younluunun optik
fiberden kmadan modle edildii mikrobend sensrlerden (dahili) oluur.
13.3. Scaklk lm
Scaklk lm iin birka fiber optik metodu kullanlabilir. Westinghouse alanlar
nkleer reaktrlerdeki s dalmnn lmn gstermilerdir. Burada scak noktaya
yerletirilmi kor haldeki optik fiberden emilen Plank kara cisim radyasyonunun spektrum
analizi metodu kullanlmtr. Kara cisim spektral radyant emilimi ile scaklk arasndaki
balanty gsteren grafik ekil 13.2de grlmektedir. Burada scaklk artyla birlikte verilen
dalga boyundaki emilimin de arttna zellikle dikkat edilmelidir. Bu metodun ticari bir
versiyonu Accufiber Inc. firmasnn rn grubunda bulunabilmektedir. Bu metod ile 1900
Cdeki jet motoru egzoz gaznn scakl llebilmektedir.
13.4. Basn lm Endstriyel basn lm uygulamalar iin birok fiber optik younluk ler
mevcuttur. Uygulamalar stclarda, kimyasal proses reaktrlerinde, motorlarda ve insan
vcudunda basn gzlenmelerini kapsamaktadr. Heise, alc ve verici fiberlerin arasna
yerletirilmi iletim ana balanm diyaframa sahip yksek doruluklu bir basn transdseri
gelitirmitir.
Basn lm iin fiber optik sensrlerin kullanm byk bir gelitirme srecinden
gemektedir. zellike U.S. Donanma Fiber Optik Sensr Sistemi programndaki akustik
uygulamalarda aratrma gelitirme faaliyetlerinde bulunulmutur.
Bu tip bir basn transdseri 425 C scaklk altndaki basnc tekrarlanabilir olarak
%1den daha yksek bir hassasiyetle lebilecek ekilde yaplandrlmtr. Transmitterin
fotorafn ekil 13.10da grebilirsiniz. Bu kadar yksek bir doruluu ve uzun sreli
tekrarlanabilirlii elde edebilmek iin mikrobend sensrn k sinyali scaklk kaymas
titreim etkilerini elimine edecek ekilde normalize edilmelidir.
13.5. Sv- Seviye lm Fiber sensr kullanlarak sv seviyesini lmeye ynelik baz yaklamlarda daha nce
bahsetmitik. Bunlardan birinde fiberler bir prizmadan geirecek ekilde
konumlandrlmtr. Uygun seilen prizma as ile birlikte prizmann havada olduu
durumda n tamam dahili olarak kar tarafa iletilecektir. Prizma, sv ierisine daldrlm
pozisyonda olduunda ise k, sv ierisinde krlacaktr. Bylelikle aygtmz sv seviyesi k
anahtar olarak alabilmektedir. Ticari birimler EoTec ve Tedeco tarafndan temin
edilebilmektedir.