Espectroscopia em Sólidos (Infravermelho, Raman e UV-Vis Espectroscopia em Sólidos Espectroscopia em Sólidos (Infravermelho, Raman e UV (Infravermelho, Raman e UV - - Vis Vis Dra. Andrea Simone Stucchi de Camargo Dra. Andrea Simone Stucchi de Camargo IFSC IFSC - - USP e DF/UFSCar USP e DF/UFSCar VI Encontro Nacional da Sociedade Brasileira de Crescimento de Cristais 4th International School on Crystal Growth and Advanced Materials Ilha Solteira – SP Março de 2005
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Espectroscopia em Sólidos (Infravermelho, Raman e … · Absorção de Estado Excitado. I – INTRODUÇÃOI – INTRODUÇÃO. Algumas aplicações ópticas de sólidosAlgumas aplicações
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Espectroscopia em Sólidos (Infravermelho, Raman e UV-Vis)
Espectroscopia em Sólidos Espectroscopia em Sólidos (Infravermelho, Raman e UV(Infravermelho, Raman e UV--Vis)Vis)Dra. Andrea Simone Stucchi de Camargo Dra. Andrea Simone Stucchi de Camargo
IFSCIFSC--USP e DF/UFSCarUSP e DF/UFSCar
VI Encontro Nacional da Sociedade Brasileira de Crescimento de Cristais4th International School on Crystal Growth and Advanced Materials
Ilha Solteira – SPMarço de 2005
ApresentaçãoApresentaçãoApresentação
III - Interpretação de Espectros e Aplicações
I - IntroduçãoMateriais e aplicações ópticasInteração radiação – matéria
II - Técnicas Espectroscópicas: Infravermelho, Raman, Absorção e Luminescência
Descrição fenomenológica e molecularConfigurações e detalhes experimentais
Exemplos de espectos e análises
Teorias de Judd Ofelt e de Transferência de EnergiaAbsorção de Estado Excitado
I – INTRODUÇÃOI I –– INTRODUÇÃOINTRODUÇÃO
Algumas aplicações ópticas de sólidosAlgumas aplicações ópticas de sólidosAlgumas aplicações ópticas de sólidos
LASER NOVALASER NOVA
3072 placas de vidro fosfato 3072 placas de vidro fosfato dopado com Nddopado com Nd3+3+
192 lasers com 16 placas 192 lasers com 16 placas (44 x 79 x 4,5 cm) cada um (44 x 79 x 4,5 cm) cada um
Lawrence Livermore National LaboratoriesLawrence Livermore National Laboratories10.000.000.000.000 W!10.000.000.000.000 W!
Mistura de deutério e trítioMistura de deutério e trítioa 100.000.000 a 100.000.000 °°CC
Interação da radiação com a matériaInteração da radiação com a matériaInteração da radiação com a matéria
mnnmW ψµψ r∝
Equação de Schrödinger dependente do tempo
titVH
∂Ψ∂
=Ψ+ h))(( 0 λ νhEE mn =− 00nψ
mψ
hν
)(0 tVHH λ+=
Hamiltoniano de interação
mnnmR ψµψ rr= 0=nmR
r→ transição proibida
0≠nmRr
→ transição permitidarrrr .εµ =
Para que a probabilidade W não seja nula, a transição Para que a probabilidade W não seja nula, a transição deve ocorrer entre estados de paridades opostas! deve ocorrer entre estados de paridades opostas!
II – TÉCNICAS ESPECTROSCÓPICAS
II II –– TÉCNICAS TÉCNICAS ESPECTROSCÓPICASESPECTROSCÓPICAS
Regras de seleção para transições no IV podem ser Regras de seleção para transições no IV podem ser derivadas com base nas simetrias de derivadas com base nas simetrias de ψψ((νν’’) e de ) e de µµ!!
)0()0()1()0()0()0( 321321 ψψψψψψ →
para uma transição de v = 0 para v=1para uma transição de v = 0 para v=1
* Amostras: transparentes ou opacas, não luminescentes
ExperimentalExperimentalExperimental
microscópiomicroscópio
laser de Arlaser de Ar++
monocromadmonocromadororduplo ou triploduplo ou triplo computadorcomputador
CCD/fotomultiplicadoraCCD/fotomultiplicadora
espelhoespelho
lentelente
Exemplo:Exemplo: CClCCl44
RayleighRayleighνν’’ = = νν
antianti--StokesStokesνν’’ >> νν
StokesStokesνν’’ << νν
NAEFασ =
( )xII α−= exp0
ESPECTROSCOPIA DE ABSORÇÃOESPECTROSCOPIA DE ABSORÇÃOESPECTROSCOPIA DE ABSORÇÃO* Região espectral: 300 – 2000 nm (~33.000 a 5000 cm-1)
xII
4343.01log 0=α
* Fenômeno: Absorção de freqüências correspondentes a intervalos de energia entre níveis eletrônicos.
I0x
I
n = 1n = 1
n = 5n = 5
n = 4n = 4
n = 3n = 3n = 2n = 2
αα = = coeficiente de absorção (cmcoeficiente de absorção (cm--11))x x = espessura da amostra (cm)= espessura da amostra (cm)σσAEFAEF = se= seçção de choque (cmão de choque (cm22))NN = densidade de íons (cm= densidade de íons (cm--33))
Transições intraconfiguracionais em íons TR3+Transições intraconfiguracionais em íons TRTransições intraconfiguracionais em íons TR3+3+
Exemplo: Íon NdExemplo: Íon Nd3+ 3+
Configuração 4fConfiguração 4f33
Sob excitação em Sob excitação em 800 nm 800 nm →→ eemissões missões em 1,06 e 1,34 em 1,06 e 1,34 µµmm
Violam a regra Violam a regra de seleção por de seleção por
Teoria de Judd Ofelt - 1962Teoria de Judd Ofelt Teoria de Judd Ofelt -- 19621962
““Estados da configuração 4f não são puros mas sim oEstados da configuração 4f não são puros mas sim oresultado da mistura de funções de onda 4f e 4fresultado da mistura de funções de onda 4f e 4fnn--115d”5d”
∑Ω=λ
λλ ψψ
222'' JfUJfeAPB NN
∑∫=
Ω+
+=
6,4,2
2222
2 '1227
)2(8)(λ
λλ
νπνναπ
bJUaJJnh
nmdNe
mc
ΩΩλλ = = parâmetros fenomenológicos de intensidadeparâmetros fenomenológicos de intensidade
m = massa do elétron; c = velocidade da luz; e = carga do elétron; h = constante de Planck; N = densidadeIônica (cm-3); n = índice de refração; ν = frequencia da transição; J = número quântico do estado
fundamental; = área da banda de absorção;area; = elementos de matrizreduzidos do operador tensorial Uλ; Ωλ = parâmetros de intensidade fenomenológicos;
∫ ννα d)( 'bJUaJ λ
Para o íon NdPara o íon Nd3+ 3+ →→ ΩΩ22, , ΩΩ44, , ΩΩ66,,
Exemplo:Exemplo: Upconversion em cristal de GdVOUpconversion em cristal de GdVO44:Nd:Nd3+3+
360 380 400 420 440 460
2P3/2 4I9/2
2P3/2 4I11/2
2P3/2 4I13/2
2P3/2 4I15/2
T = 300 K
Inte
nsid
ade
(uni
d. a
rb.)
Comprimento de onda (nm)
Nd3+4I9/2
4I11/2
4I13/2
4I15/2
4F3/2
4G5/2,4G7/2
590
nm4D3/2,4D5/22P3/2
Perdas - Decaimentos não radiativosPerdas Perdas -- Decaimentos não radiativosDecaimentos não radiativos
)exp( ECWmp ∆−= α.
11rad
mpWττ
−=
ττrad.rad. = 1/W= 1/Wrad.rad.= tempo de vida radiativo (Judd Ofelt)= tempo de vida radiativo (Judd Ofelt)ττ = 1/(W= 1/(Wrad.rad. + W+ Wmpmp).= tempo de vida de amostra com baixa concentra).= tempo de vida de amostra com baixa concentraççãoão
Exemplo:Exemplo: Vidro GaLaS:NdVidro GaLaS:Nd3+3+
0.0000 0.0001 0.0002 0.0003 0.0004 0.0005
τexp. = 75 µs
ln[In
tens
idad
e]
GaLaS:Nd3+(0,05%) Ajuste linear
Tempo (s)
)/exp(0 τtII −=
sµτ 75.exp =
sOJrad µτ 90..
. =83,0=η
Efônon = 425 cm-1
Perdas - Transferência de Energia entre íonsPerdasPerdas -- Transferência de Energia entre íonsTransferência de Energia entre íons
Nd3+
MEME
Nd3+4I9/2
4I11/2
4I13/2
4I15/2
4F3/2
2H9/2,4F5/2
800
nm
RC1RC1
1,06
µm
1,34
µm
RC2RC23F2,3
Tm3+ Tm3+
3H6
3F4
3H5
3H4
RCRC
650
nm
1,8 µm
ME1ME1
ME2ME2
1,47 µm
800
nm
ME, RC1 e RC2 ME, RC1 e RC2 prejudicam asprejudicam asemissões laseremissões laser
RC é o mecanismo RC é o mecanismo de excitação e ME2 de excitação e ME2 favorece a favorece a emissãoemissão
em 1,8 em 1,8 µµmm
Exemplo:Exemplo: Vidro GaLaS:NdVidro GaLaS:Nd3+3+
0.0000 0.0001 0.0002 0.0003 0.0004 0.0005
ln[In
tens
idad
e]
τ = 50 µs
τ = 75 µs
Tempo (s)
GaLaS:Nd3+ (0,05%) GaLaS:Nd3+ (2,0%)
Nd3+
MEME
Nd3+4I9/2
4I11/2
4I13/2
4I15/2
4F3/2
2H9/2,4F5/2
800
nm
RC1RC1
1,06
µm
RC2RC2
Mecanismo de interação => n = 6,8,10 (dd;dq;qq)Parâmetros microscópicos de transferência de energia
Distância média entre íons interagentes
→)( )()( sdd
sda CC
→= 3/1)4/(3( NR π→s
n
sdas
da RCP
)()( =ProbabilidadeProbabilidade de de transferênciatransferência
de de energiaenergia entreentre íonsíons
860 880 900 920 940 960
Inte
nsia
de n
orm
aliz
ada
4I9/2 4F3/2
4F3/2 4I9/2
Com prim ento de onda (nm )
Absorção norm alizada Em issão norm alizada
Modelo de Dexter para a interação multipolarModelo de Dexter para a interação multipolar
Qa e Qd = área integrada de absorção do íon aceitador e emissão do doadorfa e fd = formas de linha de absorção e emissão (para aceitador e doador)
(a integral corresponde a superposição espectral)
∫= dEE
EfEfRnQQcP addadd
da 2623
2 )()(43πh
Para interações dipolo-dipolo
Perdas – Absorções de Estado Excitado (AEE)PerdasPerdas –– Absorções de Estado Excitado (AEE)Absorções de Estado Excitado (AEE)
NíveisNíveis metaestáveismetaestáveis ⇒⇒ altaalta probabilidadeprobabilidade de AEEde AEE
•• Depopulação do nível emissorDepopulação do nível emissore comprometimento de e comprometimento de ηη
Geração de upconversionGeração de upconversionGeração de calor na rede Geração de calor na rede
***AEFAEF
AEEAEE
AEEAEE
TÉCNICA PUMP-PROBE PARA MEDIR AEETÉCNICA PUMPTÉCNICA PUMP--PROBE PARA MEDIR AEEPROBE PARA MEDIR AEE
computador
lâmpada
chopper700 Hz
Laser
chopper14 Hz
amostra
bloqueadorde feixe
mon
ocro
mad
or
filtros
bloqueadorde feixe
sinal Isinal Iuu sinal sinal IIpp
11o o locklock--inin
22o o locklock--inin
]exp[0 NLII AEFu σ−=
)]()([)/()(exp0 LNiiNNLNNII eAEEEEi
eieAEFp σσσ −+−−= ∑
)]()([)/(/ iiNNLANII AEEEEi
eiAEFeu σσσ −+=∆ ∑
900 1000 1100 1200 1300 1400 1500
-1,0x10-20
-5,0x10-21
0,0
5,0x10-21
1,0x10-20
1,5x10-20
2,0x10-20
2,5x10-20
3,0x10-20
4I9/2 4F3/2
4F3/2 4I9/2
4F3/2 4I11/2
4F3/2 4I13/2
4F3/2 4G7/2+
2K13/24F3/2
4G9/2
4F3/2 2G9/2+
2K15/2+4G11/2+
2D3/2
σESA+σGSA+σSE
σGSA σSE
Cro
ss s
ectio
n (c
m2 )
Wavelength (nm)
)]()([)/(/ iiNNLANII AEEEEi
eiAEFeu σσσ −+=∆ ∑
Exemplo:Exemplo: Vidro Fluoreto dopado com NdVidro Fluoreto dopado com Nd3+3+
ConclusõesConclusõesConclusões
EmissãoLASER
Espelho de saídaR = 90%
lente
Laser de bombeio
Espelho de entradaR = 100%
Meio ativo
Ex.: Cavidade laser linear tipo “endEx.: Cavidade laser linear tipo “end--pumped”pumped”
ESPECTROSCOPIA ESPECTROSCOPIA
Caracterizar e aprimorar o desenvolvimento de materiais com Caracterizar e aprimorar o desenvolvimento de materiais com potencial tecnológico, especialmente meios ópticos.potencial tecnológico, especialmente meios ópticos.
BuscaBusca--se valores apropriados de energia de fônons, seções de se valores apropriados de energia de fônons, seções de choque de absorção (choque de absorção (σσAEFAEF σσAEEAEE) ) , e de emissão estimulada (, e de emissão estimulada (σσEEEE) ) , e , e níveis aceitáveis de transferência de energia (RC e ME) entre íoníveis aceitáveis de transferência de energia (RC e ME) entre íonsns
III – INTERPRETAÇÃO DE RESULTADOS: (Cristais, vidrose cerâmicas dopados com TR3+)
III III –– INTERPRETAÇÃO DE INTERPRETAÇÃO DE RESULTADOS: (Cristais, vidrosRESULTADOS: (Cristais, vidrose cerâmicas dopados com TRe cerâmicas dopados com TR3+3+))
540 e 660 nm540 e 660 nm ⇒⇒ comunicacomunicaççõesõessubmarinas, displays, sensores,submarinas, displays, sensores,armazenamento de dadosarmazenamento de dados
1000 2000 3000 40000
0
0
Agua Pura
2,8 2,8 µµmm
Vidros SódioVidros Sódio--aluminofosfatoaluminofosfatonão dopados e dopados com Ndnão dopados e dopados com Nd3+3+
600 700 800 900 1000 1100 1200 1300 1400
% T
rans
mis
são
νas[POP]
νas[OPO]νs[OPO]
νs[POP]
0Al
20Al30Al
50Al80Al
Energia (cm-1)600 700 800 900 1000 1100 1200 1300 1400
80Al
50Al
30Al
20Al
0Al
νs [POP] νs [OPO]
Inte
nsid
ade
(u.a
.)
Energia (cm-1)
Infravermelho e RamanInfravermelho e Raman
Forças de ligação:Forças de ligação:Na Na –– O O →→ 20 kcal20 kcal
Al Al –– O O →→ 6767--52 kcal52 kcal
Luminescência e propriedades radiativas (J.O.)Luminescência e propriedades radiativas (J.O.)
Transferência de energia: GaLaS:TmTransferência de energia: GaLaS:Tm3+3+
−−−= tWttItI γ
τ 0
exp)0()()/(1 .0 mprad WW +=τ
→γ→W
sem prévia migração (RC)sem prévia migração (RC)
com migração prévia (ME)com migração prévia (ME)
ME1(CME1(Cdddd))
33HH66
33FF44
33HH44
Tm3+ Tm3+
RC (CRC (Cdada))
ME2(CME2(Cdddd))
800
nm80
0 nm
1,45
1,
45 µµ
mm
1,8
µm1,
8 µm
33HH55
33FF2,32,3
→W,γ podem ser escritos em função de Cpodem ser escritos em função de Cdddd e Ce Cdada
nn00
nn11
nn22
Tm3+ Tm3+
3F4
3H5
3H4
3F2,3
RCRC(W(WTETEnn22nn00))
ME1ME1
ME2ME2
nn 22WW
2020
3H6
RnRn 00
nn 22WW
2121
nn 11WW
1010
Para descrever a dinâmica dos níveis ePara descrever a dinâmica dos níveis eobter populações no estado estacionárioobter populações no estado estacionário
1012020200 WnWnnnWRn
dtdn
te ++−−=
101212021 2 WnWnnnW
dtdn
te −+=
2122020202 WnWnnnWRn
dtdn
te −−−=
Modelo de “Salto”Modelo de “Salto”Exemplo: Interações dipoloExemplo: Interações dipolo--dipolodipolo
ddddd
ddda
ddte nCCW 2/12/1 )()(13=
0,0 0,5 1,0 1,5 2,0 2,5 3,0
(a) 2,0% Tm2S3
Tempo (ms)
0,0 0,2 0,4 0,6
subida 3F4
Wtetot=1,53 x 10-16cm3s-1
Inte
nsid
ade
Nor
mal
izad
a
Tempo (ms)0,0 0,1 0,2 0,3
3F4 3H6
Wtetot=1,53 x 10-16cm3s-1
Tempo (ms)
0,0 0,2 0,4 0,6 0,8 1,0
(b) 6,0% Tm2S3
Tempo (ms)
Simulação do ganho em 1,8 Simulação do ganho em 1,8 µµmm: GaLaS:Tm: GaLaS:Tm3+3+
qqte
dqte
ddte
totalte WWWW ++=
Para o TmPara o Tm3+3+ interações interações dd--qq e qe q--q q podempodem também ser também ser relevantesrelevantes!!
1.0 1.1 1.2 1.3 1.4 1.5
-1.5
-1.0
-0.5
0.0
0.5
1.0
1.5
para calibrar o espectro
GaLaS:Tm3+ (2,0%)
3H4 3F4
3H6 3H5
3F4 3F
2,3
3H4 1G
4
3F4 3H
4
σAEE σAEF σE
Σni/n
e(σE
E,i-σ
AE
E,i),σ A
EF,σ
EE (
10-2
0 cm
2 )
Comprimento de onda (µm)
1,6 1,7 1,8 1,9 2,0 2,1
-4
-3
-2
-1
0
1
2
3
4 2,0% peso Tm2S3
I=1,57 KWcm-2
I=7,9 KWcm-2
I=18,8 KWcm-2
I=31,4 KWcm-2
I=157 KWcm-2
Gan
ho ó
ptic
o (c
m-1 )
Comprimento de onda (µm)1 2 3 4 5 6 7
0,0
0,5
1,0
1,5
2,0 I=8 KW.cm-2
I=20 KW.cm-2
G(λ
) (cm
-1)
Densidade de Tm3+(1020cm-3)
Ganho óptico em 1,8 Ganho óptico em 1,8 µµmm
01)( nnG AEFEE σσλ −=
Para o nPara o níível vel 33FF44 (n(n11):):
−
−+
= −−
−tW
t
neff
tte eeW
WnWntnneff 10
2
2 110
2121 )(
)2)(0()( τ
τ
22047,1 1042,0 cmmE
−×=µσ
22043,1 1086,0 cmmAEE
−×=µσ
Em torno de 1,45 Em torno de 1,45 µµmm……
⇓⇓Não há ganho com Não há ganho com
λλexcexc = 800 nm!= 800 nm!de Camargo et al., J. Phys. Condens. Matt. 14 (2002) 9495.de Camargo et al., J. Phys. Condens. Matt. 14 (2002) 9495.
Cerâmicas transparentes de PLZT Cerâmicas transparentes de PLZT não dopadas ou dopadas não dopadas ou dopadas
com Ndcom Nd3+3+ ou Erou Er3+3+
0 1000 2000 3000 4000 5000 6000 7000 8000 90000
10
20
30
40
50
60
70C O 2O H -
P LZT não dopado x = 2 .5 m m
% T
rans
mitâ
ncia
C om prim ento de onda (nm )
200 400 600 800 1000 1200
PLZT não dopado λexc = 514,5 nm
315550
748
Inte
nsid
ade
(uni
d. a
rb.)
Deslocamento Raman (cm-1)
Janela óptica e Raman: PLZT não dopadoJanela óptica e Raman: PLZT não dopado
EEfônonfônon = 750 cm= 750 cm--11
5 µm
de Camargo et al., Cerâmica 50 (2004) 368.de Camargo et al., Cerâmica 50 (2004) 368.
770 780 790 800 810 820 830 840
15 nm
0.9 nm
4I9/2 2H9/2,
4F5/2
Inte
nsity
(arb
. uni
ts)
Wavelength (nm)
PLZT:Nd3+
YAG:Nd3+
0 1 2 3 4 5 6 7 8
0.9 1.0 1.1 1.2 1.3 1.4
λexc = 800 nm
Inte
grat
ed in
tens
ity
mol% Nd3+
36 nm
5 nm
4F3/2 4I9/2
4F3/2 4I11/2
4F3/2 4I13/2
Inte
nsity
(arb
. uni
ts)
Wavelength (µm)
PLZT:Nd3+
YAG:Nd3+
Absorção e Luminescência: PLZT:NdAbsorção e Luminescência: PLZT:Nd3+3+
= 28 x 10-20 cm2egintnm 803σ
PLZT:NdPLZT:Nd3+3+
= 55 x 10-20 cm2egint808nmσ
YAG:NdYAG:Nd3+3+
Eficiência Quântica
η = 0.87τrad = 165 µsτexp = 144 µs
de Camargo et al., J. Appl. Phys. 95 (2004) 2135.de Camargo et al., J. Appl. Phys. 95 (2004) 2135.
0.9 1.0 1.1 1.2 1.3 1.4
-1
0
1
2
3
4PLZT:Nd3+
4F3/2 4G7/2
4F3/2 4G9/2,
2K13/2
4F3/2 4I13/2
4F3/2 4I11/2
4F3/2 2G9/2,
2K15/2,4G11/2,
2D3/2
σSE+σGSA- σESA σespont.
4I9/2 4F3/2
Cro
ss s
ectio
n (x
10-2
0 cm
2 )
Wavelength (µm)
= 135 x 10-20 cm2egintm 1.06µσ
PLZT:NdPLZT:Nd3+3+
= 350 x 10-20 cm2egintm 1.06µσ
YAG:NdYAG:Nd3+3+
de Camargo et al., Appl. Phys. Lett. (In press) de Camargo et al., Appl. Phys. Lett. (In press)
Transferência de Energia e AEE em PLZT:NdTransferência de Energia e AEE em PLZT:Nd3+3+
= 105 × 10-42 cm6s-1EMddC
= 0.2 × 10-42 cm6s-11CRdaC
= 7.8 × 10-42 cm6s-12CRdaC
4I9/2
4I11/2
4I13/2
4I15/2
4F3/2
2H9/2,4F5/2MEME80
0 nm
RC1RC11,06
µm
1,34
µm
RC2RC2
Emissões no visível e infravermelho: PLZT:ErEmissões no visível e infravermelho: PLZT:Er3+3+
Sensor de temperaturaSensor de temperaturaSensor de temperatura
0.0010 0.0015 0.0020 0.0025 0.0030 0.0035e-3
e-2
e-1
e0
ln[A
1(2 H11
/2)/A
2(4 S 3/2)]
Temperature (K-1)
A1(2H
11/2)/A
2(4S
3/2)
Linear fit; (R = 0.9995)
e3 e4 e5 e6
e-4
e-3
e-2
e-1
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Considerações FinaisConsiderações Finais** As técnicas de espectroscopias vibracional e óptica As técnicas de espectroscopias vibracional e óptica
são ferramentas poderosas para caracterizar materiais são ferramentas poderosas para caracterizar materiais sólidos do ponto de vista de suas propriedades sólidos do ponto de vista de suas propriedades
estruturais, microestruturais e ópticas. estruturais, microestruturais e ópticas.
* * UtilizandoUtilizando--se estas técnicas de maneira qualitativa e se estas técnicas de maneira qualitativa e quantitativa é possível obter informações importantesquantitativa é possível obter informações importantes
na realimentação da síntese e processamento.na realimentação da síntese e processamento.
** No que concerne as aplicações ópticas de cristais, No que concerne as aplicações ópticas de cristais, vidros e cerâmicas dopados com íons ativos, as técnicas vidros e cerâmicas dopados com íons ativos, as técnicas demonstradas permitem conhecer em detalhes processos demonstradas permitem conhecer em detalhes processos
radiativos e não radiativos, inclusive a transferência de radiativos e não radiativos, inclusive a transferência de energia entre íons e as absorções de estado excitado. energia entre íons e as absorções de estado excitado.
Referências BibliográficasReferências Bibliográficas1 1 -- Modern Spectroscopy, Modern Spectroscopy, J. M. HollasJ. M. Hollas (Wiley, 1987). (Wiley, 1987). Espectroscopia rotacional, vibracional, Espectroscopia rotacional, vibracional, eletrônica e fotoeletrônica. eletrônica e fotoeletrônica.
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* Outras teses desenvolvidas no Laboratório de Laser e Aplicaçõe* Outras teses desenvolvidas no Laboratório de Laser e Aplicações do IFSC/USP contém s do IFSC/USP contém resultados interessantes em sólidos e algumas descrições teóricaresultados interessantes em sólidos e algumas descrições teóricas referenciadas. Autores: E. s referenciadas. Autores: E. Pecoraro, L. F. C. Pecoraro, L. F. C. ZonettiZonetti, , D. F.D. F. de Sousa, F. Batalioto, S. L. de Oliveira. de Sousa, F. Batalioto, S. L. de Oliveira.