U A (1) helyreállása Kasza Gábor I. Elméleti bevezető II. η 0 a közegben III. Detektorok IV. Spektrumok V. Szimulációk VI. További célok A királis szimmetria helyreállása forró kvarkanyagban - Kísérleti Mag- és Részecskefizika Szeminárium - Kasza Gábor 2016. XI. 28. 1 / 35
35
Embed
A királis szimmetria helyreállása forró kvarkanyagban I ...atomfizika.elte.hu/magreszfiz/kaszagabor_ua1.pdfA királis szimmetria helyreállása forró kvarkanyagban 3pt - - Kísérleti
This document is posted to help you gain knowledge. Please leave a comment to let me know what you think about it! Share it to your friends and learn new things together.
Transcript
UA(1) helyreállása
Kasza Gábor
I. Elméleti bevezető
II. η′ a közegben
III. Detektorok
IV. Spektrumok
V. Szimulációk
VI. További célok
A királis szimmetria helyreállásaforró kvarkanyagban
- Kísérleti Mag- és Részecskefizika Szeminárium -
Kasza Gábor
2016. XI. 28.
1 / 35
UA(1) helyreállása
Kasza Gábor
I. Elméleti bevezető
II. η′ a közegben
III. Detektorok
IV. Spektrumok
V. Szimulációk
VI. További célok
Tematika
I Elméleti bevezetőI η′ a forró kvarkanyagbanI Detektorok a dileptonok mérésébenI Dilepton spektrumok vizsgálataI Szimulációk és eredményekI További célok
2 / 35
UA(1) helyreállása
Kasza Gábor
I. Elméleti bevezető
II. η′ a közegben
III. Detektorok
IV. Spektrumok
V. Szimulációk
VI. További célok
I. Elméleti bevezető
I Mi az, hogy királis szimmetria?I Bal- és jobbkezes terek:
I Kísérleti ellenőrzés: bomlástermékeken keresztülI η′ bomlási csatornái:
η′ −→ γ + γ
η′−→ l− + l+
η′ −→ η + π− + π+ −→ (π− + π+ + π0) + π− + π+
I 200 GeV Au+Au adatokban többlet az elmélethez képestI Más effektus is adhat magyarázatot (radiális folyás)
8 / 35
UA(1) helyreállása
Kasza Gábor
I. Elméleti bevezető
II. η′ a közegben
III. Detektorok
IV. Spektrumok
V. Szimulációk
VI. További célok
III. Detektorok a dileptonok mérésében
9 / 35
UA(1) helyreállása
Kasza Gábor
I. Elméleti bevezető
II. η′ a közegben
III. Detektorok
IV. Spektrumok
V. Szimulációk
VI. További célok
III. Detektorok a dileptonok mérésében
Globális detektorokI BBC, ZDCI ütközések centralitásaI vertex helyzete a nyalábirány mentén
BBC (Beam-Beam Counter)I 2 db detektor, az ütközési ponttól 1.44 m-reI töltött részecskéket számolja (3.1 < η < 3.9)I az ütközés időbeli keletkezését 20 ps felbontással méri
ZDC (Zero Degree Calorimeter)I 2 db detektor a nyalábirány menténI az ütközési ponttól 18 m-re, 3.6 cm vertikális eltérésI a keletkező neutronokat méri (evaporation, Coulomb dissoc.)
Nyomkövető detektorokI PC, DCI impulzus mérése mágneses térrel
DC (Drift chamber)I a radiális régióban 2.02 m-től 2.46 m-igI az ütközés irányára merőleges síkban méri az impulzust
PC (Pad chamber)I 3 különböző héj (PC1, PC2, PC3)I a nyalábirányú impulzust mériI kombinálva DC eredményeivel, megkapható a teljes impulzus
12 / 35
UA(1) helyreállása
Kasza Gábor
I. Elméleti bevezető
II. η′ a közegben
III. Detektorok
IV. Spektrumok
V. Szimulációk
VI. További célok
III. Detektorok a dileptonok mérésében
Egyéb detektorokRICH (Ring-imaging Cherenkov detector)
I a radiális régióban 2.5 m-től 4.1 m-igI sebesség mérésével részecske azonosításaI elektronok detektálása
TOF (Time of Flight)I részecskék sebességének meghatározása a repülési időbőlI két számláló L távolságra (PMT1, PMT2)I beütés x helyen, fotonok keletkeznekI T1 idő alatt elérik PMT1-etI T2 idő alatt pedig PMT2-tI T0 = tTOF -t BBC méri
13 / 35
UA(1) helyreállása
Kasza Gábor
I. Elméleti bevezető
II. η′ a közegben
III. Detektorok
IV. Spektrumok
V. Szimulációk
VI. További célok
III. Detektorok a dileptonok mérésében
TOF (Time of Flight)
T1 = T0 +x
vγ
T2 = T0 +L− x
vγ
tTOF =T1 + T2
2− L
2vγ=
L
c
√p2 +m2
p
I részecskék azonosítására alkalmas képletet kapunk
m2 =p2
c2
[(tTOF
L/c
)2
− 1
]I töltéssel megszorozva szeparálhatóak az antirészecskék
I A dilepton párok közvetlen információt hordoznak akvarkanyagról
I A létrejött közeg dinamikája és időfejlődése feltárhatóI Rövid életű vektormezonok tulajdonságai vizsgálhatóakI Foton-spektrum is mérhető egyszerű konverzióvalI PHENIX kísérlet megmérte az mee és pT spektrumot
(Au + Au, p + p 200 GeV)I pT spektrum jól illeszthető (modified Tsallis fit):
Ed3σ
dp3 = ATsallis
(e−apT−bp2
T + pT/p0
)−n
I p + p-re ok, Au + Au-nál valami nem stimmel
16 / 35
UA(1) helyreállása
Kasza Gábor
I. Elméleti bevezető
II. η′ a közegben
III. Detektorok
IV. Spektrumok
V. Szimulációk
VI. További célok
IV. Dilepton spektrumok vizsgálata
I radiális folyás nincsI királis átmenet nincsI elmélet és kísérlet egyetértésben
IV. Dilepton spektrumok vizsgálataRadiális folyás hiánya
I mee spektrumokon pT > 2 GeV-es részecskék járulékaelhanyagolható → alacsony pT a lényeges
I Tsallis formula nem vette figyelembe a radiális folyástI Nem írja le jól az alacsony pT -s viselkedéstI A tömegspektrum is alacsony pT -nél romlik elI Radiális folyás és mη′ módosulása együtt lehet magyarázat
ExodusI PHENIX kísérlethez is használt esemény generátorI Monte Carlo szimulációI Részecskék keletkezését és bomlását szimuláljaI Közvetlenül legenerálja a dilepton spektrumotI PHENIX akceptancia: |y | < 0.35, pT < 0.2 GeV cutI Kell: súlyfaktorok és pT eloszlás minden részecskéreI PHENIX alapértelmezés: Tsallis-eloszlásI ATsallis határozza meg a részecskét
21 / 35
UA(1) helyreállása
Kasza Gábor
I. Elméleti bevezető
II. η′ a közegben
III. Detektorok
IV. Spektrumok
V. Szimulációk
VI. További célok
V. Szimulációk és eredményekI Dilepton spektrumban alacsony pT a dominánsI Alacsony pT -n jobb lehet a hydro leírásI Tsallis-eloszlás helyett hidrodinamikai spektrum
M. Vargyas, T. Csörgő, R. Vértesi: Central Eur.J.Phys. 11 (2013) 553-55922 / 35
Eddigi ellenőrzések az új adatokon:I η és η′ tömegének alsó határa ρ és ω módosulás nélkülI η és η′ tömegének alsó határa ρ és ω módosulássalI Vákuum ρ és módosult ρ járulék összehasonlításaI Legjobb fit:
fρ,ω fη m∗η [MeV] fη′ m∗
η′ [MeV] CL[%]
Vac. ρ 0.7 0.79 581±1816 12.92 579±30
23 22.85
Mod . ρ 1.0 0.79 582±1917 3.43 772±184
79 30.60
I Tchem és α szisztematika:
Tchem = 165MeV
α = −1/2
30 / 35
UA(1) helyreállása
Kasza Gábor
I. Elméleti bevezető
II. η′ a közegben
III. Detektorok
IV. Spektrumok
V. Szimulációk
VI. További célok
VI. További célok
31 / 35
UA(1) helyreállása
Kasza Gábor
I. Elméleti bevezető
II. η′ a közegben
III. Detektorok
IV. Spektrumok
V. Szimulációk
VI. További célok
VI. További célok
32 / 35
UA(1) helyreállása
Kasza Gábor
I. Elméleti bevezető
II. η′ a közegben
III. Detektorok
IV. Spektrumok
V. Szimulációk
VI. További célok
VI. További célokKonklúzió:
I Új adatok sem zárják ki az mη′ módosulástI mρ és mω módosulás önmagában nem ad magyarázatot