Exergía Exergía
IEM 2
ContenidoContenido
• Introducción• Calculo
– Exergía de un sistema cerrado– Exergía de un sistema abierto– Exergía del calor
• Rendimiento exergético o efectividad térmica
• Representación gráfica
Historia de la ExergíaHistoria de la ExergíaLa transformación del calor en otras energías ha interesado a los ingenieros desde el comienzo de la Termodinámica. Carnot y Rankine determinaron la parte de calor que se transforma en trabajo mediante las máquinas térmicas. Antiguamente se creía que con un balance de entalpías se podría tener un suficiente criterio de la calidad de la instalación.A fines del siglo XIX investigadores estudiaron que porción de energía interna de un sistema cerrado es convertible en trabajo. Otro ejemplo: pozo geotérmico. Ese máximo trabajo obtenido fue llamado: motivity, available energy (energía disponible), energía utilizable.Para unificar las diferentes denominaciones, se acuño una nueva palabra exergía propuesta por Rant (1956).Estudios posteriores le permitieron considerar que la energía esta compuesta en dos partes. Una convertible en cualquier forma de energía, incluso trabajo mecánico, a la que llamo exergía y otra no convertible a la que denominó anergía.IEM 3
IEM 4
ExergíasExergías
Se puede designar con el nombre genérico de exergías a aquellas formas de energía que en procesos reversibles se pueden convertir de una en otra; y que en procesos reversibles o irreversibles se transforman en formas de energía de conversión restringida como la energía interna, la entalpía y el calor. Se utilizara para ello el símbolo Ex.
AnergíaExergía
Energía
Energía= Exergía +Anergía
Existen formas de energías cuya transformación en otras no está limitada por el SP ni por las propiedades del medio ambiente. Estas son las energías mecánicas (potencial, cinética, potencial elástica), trabajo útil de un sistema cerrado, trabajo de circulación y la energía eléctrica. Es decir ej: El potencial de trabajo o la exergía de la Ec de un sistema es igual a la propia Ec, sin tener en cuenta la temperatura y la presión ambiente: ExEc=Ec= m.V2/2
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Exergía y AnergíaExergía y AnergíaExergía es la energía que se puede transformar totalmente en cada una de las formas de energía, interactuando con un medio determinado.
Anergía es la energía que no se puede transformar en exergía.
Definición operativa:La exergía de una forma de energía es el máximo trabajo útil que se produce de esa energía bajo la intervención de un medio ambiente fijado.Para producir ese posible máximo trabajo el sistema debe evolucionar mediante transformaciones reversibles hasta alcanzar el equilibrio con el fijado ambiente.
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Ambiente termodinámicoAmbiente termodinámicoEs un sistema en reposo que se encuentra en equilibrio termodinámico; y sus propiedades intensivas permanecen constantes a pesar de recibir o entregar energía y materiales.
•es un reservorio para la energía, entropía y materia
•está en equilibrio térmico a T0
•se encuentra en equilibrio mecánico a p0
Exergía
Al ambiente se transfiere solo energía como calor o trabajo de desplazamiento contra la presión del ambiente po. Ejemplo: máquinas térmicas, bombas de calor o instalaciones de refrigeración.
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Exergía de un sistema cerradoExergía de un sistema cerrado•Se desprecian la energía cinética y potencial del sistema. Se considera un SC en reposo. No existirá intercambio de materia con el ambiente.
•Se determina el máximo trabajo útil (Exergía), que el sistema es capaz de ceder.
•El medio esta en equilibrio a T0 y p0
•El sistema evoluciona desde un estado inicial 1 “vivo” hasta el equilibrio térmico y mecánico con el medio (estado 0 “muerto”) mediante procesos reversibles.
•Se tiene que llevar al sistema, antes del intercambio de calor, a la temperatura del medio mediante una adiabática reversible.Exergía
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Exergía de un sistema cerradoExergía de un sistema cerrado
•Exergía del sistema cerrado o exergía física de su energía interna.
Exergía
101010 revrev WQUU
10010SSTQrev 00000101011 VpSTUVpSTUEx
1001210VVpWW urev
V0
p0(V0-V1)
V1
Ep=Ex1
Qrev 1,0
p0(V0-V1)
-Wut = Ex1
V1
V0
Qrev 1,0
1001210010 VVpWSSTUU u
01001001112 )( VVpSSTUUExWu
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1ª Función de Gouy o Darrieus1ª Función de Gouy o Darrieus
Exergía
00000101011 VpSTUVpSTUEx
VpSTUB 00
011 BBEx
vpsTub 00
011bbex
1212bbeee xxx
12012012 vvpssTuuex
De esta forma se crea una nueva función potencial que se le asignará el símbolo B, y se la denominará 1º función de Gouy o Darrieus
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Exergía de un SC a TExergía de un SC a T00
0BBEx dVpdSTdUdBdEx 00
dSTpdVdUdQrev 0
pdVdSTdU 0
dVpdSTpdVdSTdEx 000
VVppdVExEx
V
V
0010
0
00 Ex
VVppdVEx
V
V
001
0
dVppdVdEx 0
dVpdExdWrev 0
revdQ
Es válido para cualquier valor de p. Ésta puede ser mayor o menor que la presión del ambiente.
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Exergía de un SC a TExergía de un SC a T0 0
0BBEx
dVpdSTdUdBdEx 00
dSTpdVdUdQrev 0
pdVdSTdU 0
dVpdSTpdVdSTdEx 000
VVppdVExEx
V
V
0010
0
00 Ex
VVppdVEx
V
V
001
0
dVppdVdEx 0
1dAn
V0 V1dV
Ex1 =
p0
p1
p T=T0dEx0
V
T0
dQrev
T0 V0T0
p0
V1
0
1
0
p
p
pdv
0
1
100
p
p
VVppdv
VpExEx vacío 01
p<po
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Exergía de un sistema abiertoExergía de un sistema abierto
Exergía
10, 1010HHWQ revcrev
10max,10, crevc WW
011010max,1 HHQWEx revc
10010SSTQrev
011001 HHSSTEx
0001011 STHSTHEx
• El máximo trabajo de circulación, cambiado de signo, es la exergía del sistema circulante
Reordenando términos con igual subíndice
Despreciando la Ec y Ep, la exergía física del fluido circulante en un volumen de control, se calcula aplicando el PP y el SP
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2ª Función de Gouy o Darrieus2ª Función de Gouy o Darrieus
Exergía
0001011 STHSTHEx
STHB 0
011 BBEx
sThb 0
01´1bbex
010011ssThhex
Si las energías cinética y potencial no son despreciables se deben agregar en el 2º miembro
Función potencial que se le asigna el símbolo B´ y se la denomina 2ª función de Gouy o Darrieus
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Exergía de un sistema abiertoExergía de un sistema abierto
Exergía
010011ssThhex
0
T1
T0
T
S
1
p1
p2 p0
2
Fig.4-43. Proceso reversible para equilibrarse con el
ambiente
Q2-0 011
hhex
De la formula si la diferencia de entropía es positiva, el fluido cede calor al A T, y si es negativa, este recibe calor del ambiente.
Para el caso de la gráfica la ex1 es mayor que la diferencia de entalpía h1-h0, aquí la entropía s1 al comienzo del proceso es menor que al final del proceso s0 donde se ha establecido el equilibrio con el A T.
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Exergía de un sistema abiertoExergía de un sistema abierto
Exergía
01xe
T
T0
1
I
p1
II
p2
2
III IV p4
P3
s Fig.4-44. Estados de partida (1, 2, 3, 4) en referencia al
estado de equilibrio (0) del ambiente termodinámico.
p0
0
02 xe
03 xe
04 xe
*Un gas ideal en que la entalpía solo depende de la temperatura y no de la presión tiene en el estado 1 una exergía mayor que la diferencia de entalpía h1-ho, ya que s1-so es negativo.*En el estado 2 la exergía puede ser positiva, nula o negativa, dependiendo del valor que se necesita para la compresión isotérmica T0 (s2-s0)*En el estado 3, la T y P son menores al estado de equilibrio con el ambiente termodinámico, por lo que en esa sección la exergía siempre es negativa.*En el estado 4 T < T0, la presión puede ser mayor, menor o igual a po. La exergía puede ser positiva, nula o negativa.
010011ssThhex
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Exergía del calorExergía del calor
1
21max T
TTQW
TT
QWEx 0max 1
STT
QTQ 000
nuQExQ
Si el limite de T2 es T0 se puede afirmar
Exergía o calor utilizable: en un proceso reversible solo una fracción reducible es convertible en trabajo
Anergía del calor o calor no utilizable
-Wmax = Ex
T
T0
Q
Q0
MTR
Conversión de calor en trabajo máximo (exergía) en una maquina térmica. Ex o Qu: Exergía del calor o calor utilizable
La exergía depende del factor de carnot nc= 1-To/T. El calor es mas valioso cuánto mayor sea la temp T a la que se transfiere
Se analizó que para transformar calor en trabajo en forma ilimitada se necesitaba una máquina térmica
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Exergía del calorExergía del calor
Exergía
.
3
S2
Qu = Q-ToS T
1
T0
2
S S1
S
Qnu =ToS
T
4
STQ
STQ 00
STQEx 0
STQnu 0
El fluido intermediario describe un ciclo de Carnot en la máquina térmica. Ciclo constituido por dos isotérmicas y dos adiabáticas.
Calor entregado por la fuente al fluido
Calor cedido a la fuente fría
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Exergía para sistemas con capacidad Exergía para sistemas con capacidad energética finitaenergética finita
Exergía
Q0= -Qnu
T0 T
Qu = Ex
T0
Q = -Qc
MTR
Q0
T0
Ex
Qnu = Qc
MTR
Tc T0
Esquema de dos posibles máquinas térmicas reversibles que funcionan entre el cuerpo cuya temperatura varía entre Tc y To
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Exergía para sistemas con capacidad Exergía para sistemas con capacidad energética finitaenergética finita
Exergía
cQQ
cSS
cc QSTEx 0
cpcc TTcmQc
0
cpcc
T
TcmS
c
0ln
Q0= -Qnu
T0 T
Qu = Ex
T0
Q = -Qc
MTR
STQEx 0reemplazando
IEM 21
Exergía para sistemas con capacidad Exergía para sistemas con capacidad energética finitaenergética finita
Exergía
Qu = Ex
Qnu = - T0 Sc
Sc < 0
T0
T Tc
0
1
a) S
Tc > T0 Qc < 0 y Sc < 0
cc QSTEx 0
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Exergía para sistemas con capacidad Exergía para sistemas con capacidad energética finitaenergética finita
Exergía
0
1
Sc
T
T0
Tc
Qu = Ex
Qnu= Qc
b) S
Tc < T0 Qc > 0 y Sc > 0 cc QSTEx 0
Conclusión: si se dispone de un sistema que se encuentre a diferente temperatura que el ambiente termodinámico, independientemente de que esa diferencia de temperatura sea positiva o negativa, éste posee una exergía debido a ese desequilibrio térmico.
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Rendimiento Exergético o Efectividad TérmicaRendimiento Exergético o Efectividad Térmica
Exergía
Q ced
Qabs
T
T0
Qabs
pQ
pQ
cedQ
ced
abT
Q
Q
Con un muy buen aislamiento tendería a 1
aportadocalor
útil efectoT
Rendimiento Térmico o Eficiencia Térmica
En el caso de una máquina térmica el rendimiento térmico es:En el caso de una máquina térmica el rendimiento térmico es:
ŋt=W/Q
Esta forma de cálculo se realiza entre dos formas de energías diferentes, y ni aún en el caso de transformaciones reversibles su resultado es igual a 1.
Es más conveniente para valorar la eficiencia de los procesos termodinámicos utilizar el concepto de rendimiento exergético, en el cual se contemplará solamente las energías que participan en él.
IEM 24
IEM 25
Rendimiento Exergético o Efectividad Térmica Rendimiento Exergético o Efectividad Térmica
Exergía
medio y/o sistema elen aportadas exergías
medio y/o sistema elen producidas exergíasex
1
2
u
uutex Q
QWmx
21 QQWmxut
1
01 1
1 T
TQQu
2
02 1
2 T
TQQu Esquema de una máquina térmica
con una fuente fría a T2 >T0
-Wut
T1
T2
Q1
Q2
MTR
T0
Existen varias fórmulas de rendimiento exergético pero la que se adapta es la propuesta por Mayinger y Stephan
Exergías que se disponen al final del proceso en el sistema y/o medio
Exergías que se tenían antes de iniciarse el proceso
IEM 26
Rendimiento Exergético o Efectividad Térmica Rendimiento Exergético o Efectividad Térmica
Exergía
1
01
2
0221
1
1
TT
Q
TT
QQQ
ex
2
2
1
1
T
QS
T
Q
101
01
STQ
STQex
1
101
2
201
TQ
TQ
T
QTQ
ex
Esquema de una máquina térmica con una fuente fría a T2 >T0
-Wut
T1
T2
Q1
Q2
MTR
T0
IEM 27
Rendimiento Exergético para un ciclo Rendimiento Exergético para un ciclo irreversible de Carnot irreversible de Carnot
Exergía
1
2
u
uutex Q
QW
S
S
T0
T
T1
T2
1 2
3
Sirrev 2 Sirrev 1
21 QQWut
1
01 1
1 T
TQQu
2
02 1
2 T
TQQu
1
101
2
021
1
01
2
0221
1
1
T
QTQ
T
TQQ
T
TQ
T
TQQQ
ex
IEM 28
Rendimiento Exergético para un ciclo Rendimiento Exergético para un ciclo irreversible de Carnot irreversible de Carnot
Exergía
S
S
T0
T
T1
T2
1 2
3
Sirrev 2 Sirrev 1
S
T
Q
1
1
21
2
2irrirr SSS
T
Q
STQ
SSTQ irrex
01
01
cons
perdex Ex
Ex1
1101
0
STQ
ST irrex
irrSST
Q
2
2
IEM 29
Rendimiento Exergético para una central Rendimiento Exergético para una central termoeléctrica termoeléctrica
Exergía
Tg1 Tg2 N
Tag2 > T0
Tag1 = T0
Nb
Bg
aggex NQ
QQN
u
uu
1
2
IEM 32
Representación Gráfica Representación Gráfica
Exergía
Generador de vapor
131682 Combustible
196218
Pérdidas
378
Pérdidas
2721
Pérdidas
4538
Pérdidas
3852
Pérdidas
1608
Vapor de
condensado
de azucarera
14377
para cubrimiento de otras
necesidades
3462
121
67998
Valv. de red
14256
Turbogenerador
E.E
7281
184
29781
18724 32297
32926
Pérdidas
131682 Diagrama de Grassmann para exergías
Flujo de exergía en una fábrica de azúcar a base remolacha