22-Oct-09 1 Riassunto della lezione precedente ruttura generale di simmetria llo spettro di mesoni e barioni modello a quark costituenti evidenza sperimentale di struttur elementare interna del protone ! modello a partoni quark confinati partoni quasi liberi coupling che cambia con la scala di energia quale teoria ? anza per gruppo abeliano di trasformazioni locali di gauge ! nza per gruppo non abeliano di trasformazioni locali di gauge campi di gauge interagiscono con se stessi ! vertici trilineari e quadrilineari; conseguenze ?
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22-Oct-091 Riassunto della lezione precedente struttura generale di simmetria dello spettro di mesoni e barioni ! modello a quark costituenti evidenza.
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Transcript
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Riassunto della lezione precedente
struttura generale di simmetria dello spettro di mesoni e barioni ! modello a quark costituenti
evidenza sperimentale di struttura elementare interna del protone ! modello a partoni
quark confinati partoni quasi liberi
coupling che cambia con la scala di energiaquale teoria ?
invarianza per gruppo abeliano di trasformazioni locali di gauge ! QED
invarianza per gruppo non abeliano di trasformazioni locali di gauge ! QCD
campi di gauge interagiscono con se stessi! vertici trilineari e quadrilineari; conseguenze ?
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Peculiarità di teoria di gauge non abeliana
accoppiamenti trilineari equadrilineari dettati dal gruppodi simmetriaQuali conseguenze?
Eq. di “Maxwell” per campi vettoriali
per = 0 analogo della legge di Gauss per carica di colore a distribuita con densità a che genera un campo elettrico Ea
i = Fa0i
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densità di carica puntiforme di colore a =1
fluttuazionedi vuoto
“risucchio” del campo E 3
dipolo di carica a=1orientato verso sorgente
allontanandosi dalla sorgente si vedecarica a =1 più forte ! antiscreening
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paralleloQED QCD
potenziale Coulombiano
correzioni perturbative + …..
non separabili sperimentalmente! chi è V(r) ? Chi è e ?Alla scala q0 definisco
potenziale di colore
+
+ ..
g
+
screening antiscreening (>>)
+
screening
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QED ! screening QCD ! screening + antiscreening (>>)