Конференция секции ЯФ Отделения физических наук РАН Абрамов В.В., г. Москва, ИТЭФ, Ноябрь, 26-30, 2007 Прецессия спина кварка в цветовом поле и поляризация гиперонов в столкновениях тяжёлых ионов В.В. Абрамов Институт физики высоких энергий, Протвино, Россия
26
Embed
Прецессия спина кварка в цветовом поле и поляризация гиперонов в столкновениях тяжёлых ионов
Прецессия спина кварка в цветовом поле и поляризация гиперонов в столкновениях тяжёлых ионов. В . В . Абрамов Институт физики высоких энергий , Протвино , Россия. План доклада. Введение Механизм односпиновых эффектов Данные для А u+ А u -соударений - PowerPoint PPT Presentation
Welcome message from author
This document is posted to help you gain knowledge. Please leave a comment to let me know what you think about it! Share it to your friends and learn new things together.
Transcript
Конференция секции ЯФ Отделения физических наук РАН
Абрамов ВВ г Москва ИТЭФ Ноябрь 26-30 2007
Прецессия спина кварка в цветовом поле и поляризация гиперонов в столкновениях тяжёлых ионов
ВВ Абрамов
Институт физики высоких энергий Протвино Россия
Конференция секции ЯФ Отделения физических наук РАН
Абрамов ВВ г Москва ИТЭФ Ноябрь 26-30 2007
План доклада
Введение
Механизм односпиновых эффектов Данные для Аu+Аu-соударений Сравнение данных и предсказаний модели Заключение
Введение
Спин является фундаментальной квантовой характеристикой частиц и мощным инструментом для их исследования
Auarr + B rarr C + X (односпиновая асимметрия AN(pT xFradics) )
A + B rarr Cuarr + X (поляризация частицы C PN(pT xFradics) )
В тв КХД односпиновые эффекты малы AN SmQEQ 1
S 02 ndash 05 токовая масса mQ 5-10 МэВ EQ PT 1 ГэВс
Предлагается новый квазиклассический механизм для односпиновых процессов который основан на взаимодействии массивных составляющих кварков с эффективным хромомагнитным полем глюонных струн Прецессия спина кварка в цветовом поле приводит к осцилляции поляризации адронов в зависимости от кинематических переменных
1446
Взаимодействие кварка с полем КХД-струны
Зависимость поля от расстояния r от оси струныE(3)
Продольное хромоэлектрическое Ea и циркулярное хромомагнитное Ba поля КХД-струны
μ = sgqs2MQ ndash хромомагнитный момент составляющего кварка JETP Lett 41 194 (1985)
1446
Действие сил Штерна-Герлаха на кварк в поле КХД струны
Эффективное хромомагнитное поле является суперпозицией полей струн создаваемых кварками (антикварками)-спектаторами которые не входят в состав наблюдаемого адрона Односпиновые эффекты ndash результат действия сил типа Штерна-Герлаха (МРыскин ЯФ 48(1988)1114)
Взаимодействие с электромагнитным
полем MConte et al ICFA Beam
DynNewslett 2466(2001) Аналогично для взаимодействия с цветомагнитным полем КХД струн Ba полагаем fx asymp μx partBxpartx + μy partBypartx (3) fy asymp μx partBxparty + μy partByparty (4)
СП
ЕК
ТА
ТО
РЫ
1446
Прецессия спина кварка в хромомагнитном поле струн
Ларморова прецессия спина кварка ξ в поле Bφasymp 2αsνrρ3 dξdt asymp a[ξ B] (BMT-уравнение) (4)
Микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Эффективное поле КХД-струн возникающее после цветовой перезарядки (обмена глюоном) играет в данном случае роль микроскопического магнита для составляющих кварков которые выступают в качестве частиц-пробников на которые действуют силы типа Штерна-Герлаха
Прецессия спина кварков приводит к осцилляции односпиновых наблюдаемых (AN и PN) как функций кинематических переменных (xF pT ηhellip)
1447
Глобальная поляризация Λ-гиперонов в соударениях Au+Au (коллайдер RHIC)
Au+Au rarr Λ 2000 ndash677 plusmn 62 ndash648 plusmn 131 s η =08 Au+Au rarr Λ 620 ndash306 plusmn 33 ndash359 plusmn 70 s η =089 Au+Au rarr Λ 2000 ndash584 plusmn 53 ndash675 plusmn 130 s PT =25 GeVAu+Au rarr Λ 620 ndash303 plusmn 34 ndash294 plusmn 58 s PT =3 GeV
При фите данных (42 точки) ошибка экспериментальных данных включает дополнительную систематическую ошибку равную 019 от значения A добавленную квадратично Полученная величина χ2DOF = 29327 = 1085
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Несколько групп данных со значительно отличающимися A
Au+Au rarrΛ radics=62-200 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics=200 ГэВ
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Au+Au rarrΛ radics=486 ГэВ
p+p(A) rarrplusmn0 K+ radics lt 20 ГэВ
p+A rarrΛΞ-0Σ+ radics lt 40 ГэВ
M+A rarr ΛΛ radics lt 20 ГэВ + (Jψ)
p+p rarrplusmn Kplusmn radics = 200 ГэВ
p+A rarrKolineΛΞ+ radics lt 40 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics = 62 ГэВ
1454
Заключение
Предсказывается осцилляция PN и AN как результат прецессии спина составляющего кварка в хромомагнитном поле КХД струн
Осцилляции PN и AN наблюдаются в соударениях тяжелых ионов (Au+Au rarr Λ (Λ)) и в образовании других адронов (р Jψ K(892)- Ξ0 Ξ- ) в рр и рА-соударениях
Частота осцилляции ωA описывается правилами кваркового счета и растет по абсолютной величине при увеличении энергии radics и атомного веса сталкивающихся ядер
1455
Заключение
Наблюдается микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Суперпозиция полей создаваемых кварками из нескольких нуклонов в соударениях тяжелых ионов приводит к большим частотам осцилляции поляризации гиперонов и характерной зависимости от кинематических переменных
The end
1456
Polarization effects in the string field
AN asymp C(radics)V(Ecm)F(PTA)[G(yAωA) ndash σ(θcm)G(yBωB) ] (11)
V(Ecm) asymp plusmn Θ(Ecm ndashEcmTh) where Ecm ndashhadron energy in cm (17)
F(PTA) = 1 ndash exp[-(PTd0)3 ](1 ndash η lnA) ndash PT and A-dependencePhenomenological parameters (N=12) ωA ωB a0 E0 C0 ER χ ε η fA fB d0 In case of AB we have ωA=ωB fA=fB χ =0 ε = 1
Eq (11) predicts oscillation of AN or PN as a function of scaling variable yA ( yB ) with frequency ωA (ωB) which depends on quantum numbers of hadrons A B C and reaction energy radics In the case of heavy ion collisions it depends also on a projectile A atomic number
Physical meaning of E0 and preliminary estimate of (g-2)Q
Model phenomenological parameters depends on gQ and MQ
E0 is related with threshold energy in cm (where AN or PN =0)
E0 asymp 2MQ[1 +2(2 ndash g)] where MU asymp MD asymp 035 GeV (22)
Data fit E0 = 202 plusmn 021 GeV (πndash) and E0 = 1640 plusmn 0040 GeV (π+)
These model dependent estimations of μa=(g-2)2 are in the range of the existing instanton model predictions
μa = -02 (NKochelev) and μa = -074 (DDiakonov)
Slide 3
Slide 4
Slide 5
Slide 6
Slide 7
Slide 8
Slide 9
Slide 10
Slide 11
Slide 12
Slide 13
Slide 14
Slide 15
Slide 16
Slide 17
Slide 18
Slide 19
Slide 20
Slide 21
Slide 22
Slide 23
Slide 24
Slide 25
Slide 26
Конференция секции ЯФ Отделения физических наук РАН
Абрамов ВВ г Москва ИТЭФ Ноябрь 26-30 2007
План доклада
Введение
Механизм односпиновых эффектов Данные для Аu+Аu-соударений Сравнение данных и предсказаний модели Заключение
Введение
Спин является фундаментальной квантовой характеристикой частиц и мощным инструментом для их исследования
Auarr + B rarr C + X (односпиновая асимметрия AN(pT xFradics) )
A + B rarr Cuarr + X (поляризация частицы C PN(pT xFradics) )
В тв КХД односпиновые эффекты малы AN SmQEQ 1
S 02 ndash 05 токовая масса mQ 5-10 МэВ EQ PT 1 ГэВс
Предлагается новый квазиклассический механизм для односпиновых процессов который основан на взаимодействии массивных составляющих кварков с эффективным хромомагнитным полем глюонных струн Прецессия спина кварка в цветовом поле приводит к осцилляции поляризации адронов в зависимости от кинематических переменных
1446
Взаимодействие кварка с полем КХД-струны
Зависимость поля от расстояния r от оси струныE(3)
Продольное хромоэлектрическое Ea и циркулярное хромомагнитное Ba поля КХД-струны
μ = sgqs2MQ ndash хромомагнитный момент составляющего кварка JETP Lett 41 194 (1985)
1446
Действие сил Штерна-Герлаха на кварк в поле КХД струны
Эффективное хромомагнитное поле является суперпозицией полей струн создаваемых кварками (антикварками)-спектаторами которые не входят в состав наблюдаемого адрона Односпиновые эффекты ndash результат действия сил типа Штерна-Герлаха (МРыскин ЯФ 48(1988)1114)
Взаимодействие с электромагнитным
полем MConte et al ICFA Beam
DynNewslett 2466(2001) Аналогично для взаимодействия с цветомагнитным полем КХД струн Ba полагаем fx asymp μx partBxpartx + μy partBypartx (3) fy asymp μx partBxparty + μy partByparty (4)
СП
ЕК
ТА
ТО
РЫ
1446
Прецессия спина кварка в хромомагнитном поле струн
Ларморова прецессия спина кварка ξ в поле Bφasymp 2αsνrρ3 dξdt asymp a[ξ B] (BMT-уравнение) (4)
Микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Эффективное поле КХД-струн возникающее после цветовой перезарядки (обмена глюоном) играет в данном случае роль микроскопического магнита для составляющих кварков которые выступают в качестве частиц-пробников на которые действуют силы типа Штерна-Герлаха
Прецессия спина кварков приводит к осцилляции односпиновых наблюдаемых (AN и PN) как функций кинематических переменных (xF pT ηhellip)
1447
Глобальная поляризация Λ-гиперонов в соударениях Au+Au (коллайдер RHIC)
Au+Au rarr Λ 2000 ndash677 plusmn 62 ndash648 plusmn 131 s η =08 Au+Au rarr Λ 620 ndash306 plusmn 33 ndash359 plusmn 70 s η =089 Au+Au rarr Λ 2000 ndash584 plusmn 53 ndash675 plusmn 130 s PT =25 GeVAu+Au rarr Λ 620 ndash303 plusmn 34 ndash294 plusmn 58 s PT =3 GeV
При фите данных (42 точки) ошибка экспериментальных данных включает дополнительную систематическую ошибку равную 019 от значения A добавленную квадратично Полученная величина χ2DOF = 29327 = 1085
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Несколько групп данных со значительно отличающимися A
Au+Au rarrΛ radics=62-200 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics=200 ГэВ
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Au+Au rarrΛ radics=486 ГэВ
p+p(A) rarrplusmn0 K+ radics lt 20 ГэВ
p+A rarrΛΞ-0Σ+ radics lt 40 ГэВ
M+A rarr ΛΛ radics lt 20 ГэВ + (Jψ)
p+p rarrplusmn Kplusmn radics = 200 ГэВ
p+A rarrKolineΛΞ+ radics lt 40 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics = 62 ГэВ
1454
Заключение
Предсказывается осцилляция PN и AN как результат прецессии спина составляющего кварка в хромомагнитном поле КХД струн
Осцилляции PN и AN наблюдаются в соударениях тяжелых ионов (Au+Au rarr Λ (Λ)) и в образовании других адронов (р Jψ K(892)- Ξ0 Ξ- ) в рр и рА-соударениях
Частота осцилляции ωA описывается правилами кваркового счета и растет по абсолютной величине при увеличении энергии radics и атомного веса сталкивающихся ядер
1455
Заключение
Наблюдается микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Суперпозиция полей создаваемых кварками из нескольких нуклонов в соударениях тяжелых ионов приводит к большим частотам осцилляции поляризации гиперонов и характерной зависимости от кинематических переменных
The end
1456
Polarization effects in the string field
AN asymp C(radics)V(Ecm)F(PTA)[G(yAωA) ndash σ(θcm)G(yBωB) ] (11)
V(Ecm) asymp plusmn Θ(Ecm ndashEcmTh) where Ecm ndashhadron energy in cm (17)
F(PTA) = 1 ndash exp[-(PTd0)3 ](1 ndash η lnA) ndash PT and A-dependencePhenomenological parameters (N=12) ωA ωB a0 E0 C0 ER χ ε η fA fB d0 In case of AB we have ωA=ωB fA=fB χ =0 ε = 1
Eq (11) predicts oscillation of AN or PN as a function of scaling variable yA ( yB ) with frequency ωA (ωB) which depends on quantum numbers of hadrons A B C and reaction energy radics In the case of heavy ion collisions it depends also on a projectile A atomic number
Physical meaning of E0 and preliminary estimate of (g-2)Q
Model phenomenological parameters depends on gQ and MQ
E0 is related with threshold energy in cm (where AN or PN =0)
E0 asymp 2MQ[1 +2(2 ndash g)] where MU asymp MD asymp 035 GeV (22)
Data fit E0 = 202 plusmn 021 GeV (πndash) and E0 = 1640 plusmn 0040 GeV (π+)
These model dependent estimations of μa=(g-2)2 are in the range of the existing instanton model predictions
μa = -02 (NKochelev) and μa = -074 (DDiakonov)
Slide 3
Slide 4
Slide 5
Slide 6
Slide 7
Slide 8
Slide 9
Slide 10
Slide 11
Slide 12
Slide 13
Slide 14
Slide 15
Slide 16
Slide 17
Slide 18
Slide 19
Slide 20
Slide 21
Slide 22
Slide 23
Slide 24
Slide 25
Slide 26
Введение
Спин является фундаментальной квантовой характеристикой частиц и мощным инструментом для их исследования
Auarr + B rarr C + X (односпиновая асимметрия AN(pT xFradics) )
A + B rarr Cuarr + X (поляризация частицы C PN(pT xFradics) )
В тв КХД односпиновые эффекты малы AN SmQEQ 1
S 02 ndash 05 токовая масса mQ 5-10 МэВ EQ PT 1 ГэВс
Предлагается новый квазиклассический механизм для односпиновых процессов который основан на взаимодействии массивных составляющих кварков с эффективным хромомагнитным полем глюонных струн Прецессия спина кварка в цветовом поле приводит к осцилляции поляризации адронов в зависимости от кинематических переменных
1446
Взаимодействие кварка с полем КХД-струны
Зависимость поля от расстояния r от оси струныE(3)
Продольное хромоэлектрическое Ea и циркулярное хромомагнитное Ba поля КХД-струны
μ = sgqs2MQ ndash хромомагнитный момент составляющего кварка JETP Lett 41 194 (1985)
1446
Действие сил Штерна-Герлаха на кварк в поле КХД струны
Эффективное хромомагнитное поле является суперпозицией полей струн создаваемых кварками (антикварками)-спектаторами которые не входят в состав наблюдаемого адрона Односпиновые эффекты ndash результат действия сил типа Штерна-Герлаха (МРыскин ЯФ 48(1988)1114)
Взаимодействие с электромагнитным
полем MConte et al ICFA Beam
DynNewslett 2466(2001) Аналогично для взаимодействия с цветомагнитным полем КХД струн Ba полагаем fx asymp μx partBxpartx + μy partBypartx (3) fy asymp μx partBxparty + μy partByparty (4)
СП
ЕК
ТА
ТО
РЫ
1446
Прецессия спина кварка в хромомагнитном поле струн
Ларморова прецессия спина кварка ξ в поле Bφasymp 2αsνrρ3 dξdt asymp a[ξ B] (BMT-уравнение) (4)
Микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Эффективное поле КХД-струн возникающее после цветовой перезарядки (обмена глюоном) играет в данном случае роль микроскопического магнита для составляющих кварков которые выступают в качестве частиц-пробников на которые действуют силы типа Штерна-Герлаха
Прецессия спина кварков приводит к осцилляции односпиновых наблюдаемых (AN и PN) как функций кинематических переменных (xF pT ηhellip)
1447
Глобальная поляризация Λ-гиперонов в соударениях Au+Au (коллайдер RHIC)
Au+Au rarr Λ 2000 ndash677 plusmn 62 ndash648 plusmn 131 s η =08 Au+Au rarr Λ 620 ndash306 plusmn 33 ndash359 plusmn 70 s η =089 Au+Au rarr Λ 2000 ndash584 plusmn 53 ndash675 plusmn 130 s PT =25 GeVAu+Au rarr Λ 620 ndash303 plusmn 34 ndash294 plusmn 58 s PT =3 GeV
При фите данных (42 точки) ошибка экспериментальных данных включает дополнительную систематическую ошибку равную 019 от значения A добавленную квадратично Полученная величина χ2DOF = 29327 = 1085
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Несколько групп данных со значительно отличающимися A
Au+Au rarrΛ radics=62-200 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics=200 ГэВ
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Au+Au rarrΛ radics=486 ГэВ
p+p(A) rarrplusmn0 K+ radics lt 20 ГэВ
p+A rarrΛΞ-0Σ+ radics lt 40 ГэВ
M+A rarr ΛΛ radics lt 20 ГэВ + (Jψ)
p+p rarrplusmn Kplusmn radics = 200 ГэВ
p+A rarrKolineΛΞ+ radics lt 40 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics = 62 ГэВ
1454
Заключение
Предсказывается осцилляция PN и AN как результат прецессии спина составляющего кварка в хромомагнитном поле КХД струн
Осцилляции PN и AN наблюдаются в соударениях тяжелых ионов (Au+Au rarr Λ (Λ)) и в образовании других адронов (р Jψ K(892)- Ξ0 Ξ- ) в рр и рА-соударениях
Частота осцилляции ωA описывается правилами кваркового счета и растет по абсолютной величине при увеличении энергии radics и атомного веса сталкивающихся ядер
1455
Заключение
Наблюдается микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Суперпозиция полей создаваемых кварками из нескольких нуклонов в соударениях тяжелых ионов приводит к большим частотам осцилляции поляризации гиперонов и характерной зависимости от кинематических переменных
The end
1456
Polarization effects in the string field
AN asymp C(radics)V(Ecm)F(PTA)[G(yAωA) ndash σ(θcm)G(yBωB) ] (11)
V(Ecm) asymp plusmn Θ(Ecm ndashEcmTh) where Ecm ndashhadron energy in cm (17)
F(PTA) = 1 ndash exp[-(PTd0)3 ](1 ndash η lnA) ndash PT and A-dependencePhenomenological parameters (N=12) ωA ωB a0 E0 C0 ER χ ε η fA fB d0 In case of AB we have ωA=ωB fA=fB χ =0 ε = 1
Eq (11) predicts oscillation of AN or PN as a function of scaling variable yA ( yB ) with frequency ωA (ωB) which depends on quantum numbers of hadrons A B C and reaction energy radics In the case of heavy ion collisions it depends also on a projectile A atomic number
Physical meaning of E0 and preliminary estimate of (g-2)Q
Model phenomenological parameters depends on gQ and MQ
E0 is related with threshold energy in cm (where AN or PN =0)
E0 asymp 2MQ[1 +2(2 ndash g)] where MU asymp MD asymp 035 GeV (22)
Data fit E0 = 202 plusmn 021 GeV (πndash) and E0 = 1640 plusmn 0040 GeV (π+)
Продольное хромоэлектрическое Ea и циркулярное хромомагнитное Ba поля КХД-струны
μ = sgqs2MQ ndash хромомагнитный момент составляющего кварка JETP Lett 41 194 (1985)
1446
Действие сил Штерна-Герлаха на кварк в поле КХД струны
Эффективное хромомагнитное поле является суперпозицией полей струн создаваемых кварками (антикварками)-спектаторами которые не входят в состав наблюдаемого адрона Односпиновые эффекты ndash результат действия сил типа Штерна-Герлаха (МРыскин ЯФ 48(1988)1114)
Взаимодействие с электромагнитным
полем MConte et al ICFA Beam
DynNewslett 2466(2001) Аналогично для взаимодействия с цветомагнитным полем КХД струн Ba полагаем fx asymp μx partBxpartx + μy partBypartx (3) fy asymp μx partBxparty + μy partByparty (4)
СП
ЕК
ТА
ТО
РЫ
1446
Прецессия спина кварка в хромомагнитном поле струн
Ларморова прецессия спина кварка ξ в поле Bφasymp 2αsνrρ3 dξdt asymp a[ξ B] (BMT-уравнение) (4)
Микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Эффективное поле КХД-струн возникающее после цветовой перезарядки (обмена глюоном) играет в данном случае роль микроскопического магнита для составляющих кварков которые выступают в качестве частиц-пробников на которые действуют силы типа Штерна-Герлаха
Прецессия спина кварков приводит к осцилляции односпиновых наблюдаемых (AN и PN) как функций кинематических переменных (xF pT ηhellip)
1447
Глобальная поляризация Λ-гиперонов в соударениях Au+Au (коллайдер RHIC)
Au+Au rarr Λ 2000 ndash677 plusmn 62 ndash648 plusmn 131 s η =08 Au+Au rarr Λ 620 ndash306 plusmn 33 ndash359 plusmn 70 s η =089 Au+Au rarr Λ 2000 ndash584 plusmn 53 ndash675 plusmn 130 s PT =25 GeVAu+Au rarr Λ 620 ndash303 plusmn 34 ndash294 plusmn 58 s PT =3 GeV
При фите данных (42 точки) ошибка экспериментальных данных включает дополнительную систематическую ошибку равную 019 от значения A добавленную квадратично Полученная величина χ2DOF = 29327 = 1085
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Несколько групп данных со значительно отличающимися A
Au+Au rarrΛ radics=62-200 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics=200 ГэВ
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Au+Au rarrΛ radics=486 ГэВ
p+p(A) rarrplusmn0 K+ radics lt 20 ГэВ
p+A rarrΛΞ-0Σ+ radics lt 40 ГэВ
M+A rarr ΛΛ radics lt 20 ГэВ + (Jψ)
p+p rarrplusmn Kplusmn radics = 200 ГэВ
p+A rarrKolineΛΞ+ radics lt 40 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics = 62 ГэВ
1454
Заключение
Предсказывается осцилляция PN и AN как результат прецессии спина составляющего кварка в хромомагнитном поле КХД струн
Осцилляции PN и AN наблюдаются в соударениях тяжелых ионов (Au+Au rarr Λ (Λ)) и в образовании других адронов (р Jψ K(892)- Ξ0 Ξ- ) в рр и рА-соударениях
Частота осцилляции ωA описывается правилами кваркового счета и растет по абсолютной величине при увеличении энергии radics и атомного веса сталкивающихся ядер
1455
Заключение
Наблюдается микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Суперпозиция полей создаваемых кварками из нескольких нуклонов в соударениях тяжелых ионов приводит к большим частотам осцилляции поляризации гиперонов и характерной зависимости от кинематических переменных
The end
1456
Polarization effects in the string field
AN asymp C(radics)V(Ecm)F(PTA)[G(yAωA) ndash σ(θcm)G(yBωB) ] (11)
V(Ecm) asymp plusmn Θ(Ecm ndashEcmTh) where Ecm ndashhadron energy in cm (17)
F(PTA) = 1 ndash exp[-(PTd0)3 ](1 ndash η lnA) ndash PT and A-dependencePhenomenological parameters (N=12) ωA ωB a0 E0 C0 ER χ ε η fA fB d0 In case of AB we have ωA=ωB fA=fB χ =0 ε = 1
Eq (11) predicts oscillation of AN or PN as a function of scaling variable yA ( yB ) with frequency ωA (ωB) which depends on quantum numbers of hadrons A B C and reaction energy radics In the case of heavy ion collisions it depends also on a projectile A atomic number
Physical meaning of E0 and preliminary estimate of (g-2)Q
Model phenomenological parameters depends on gQ and MQ
E0 is related with threshold energy in cm (where AN or PN =0)
E0 asymp 2MQ[1 +2(2 ndash g)] where MU asymp MD asymp 035 GeV (22)
Data fit E0 = 202 plusmn 021 GeV (πndash) and E0 = 1640 plusmn 0040 GeV (π+)
These model dependent estimations of μa=(g-2)2 are in the range of the existing instanton model predictions
μa = -02 (NKochelev) and μa = -074 (DDiakonov)
Slide 3
Slide 4
Slide 5
Slide 6
Slide 7
Slide 8
Slide 9
Slide 10
Slide 11
Slide 12
Slide 13
Slide 14
Slide 15
Slide 16
Slide 17
Slide 18
Slide 19
Slide 20
Slide 21
Slide 22
Slide 23
Slide 24
Slide 25
Slide 26
Действие сил Штерна-Герлаха на кварк в поле КХД струны
Эффективное хромомагнитное поле является суперпозицией полей струн создаваемых кварками (антикварками)-спектаторами которые не входят в состав наблюдаемого адрона Односпиновые эффекты ndash результат действия сил типа Штерна-Герлаха (МРыскин ЯФ 48(1988)1114)
Взаимодействие с электромагнитным
полем MConte et al ICFA Beam
DynNewslett 2466(2001) Аналогично для взаимодействия с цветомагнитным полем КХД струн Ba полагаем fx asymp μx partBxpartx + μy partBypartx (3) fy asymp μx partBxparty + μy partByparty (4)
СП
ЕК
ТА
ТО
РЫ
1446
Прецессия спина кварка в хромомагнитном поле струн
Ларморова прецессия спина кварка ξ в поле Bφasymp 2αsνrρ3 dξdt asymp a[ξ B] (BMT-уравнение) (4)
Микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Эффективное поле КХД-струн возникающее после цветовой перезарядки (обмена глюоном) играет в данном случае роль микроскопического магнита для составляющих кварков которые выступают в качестве частиц-пробников на которые действуют силы типа Штерна-Герлаха
Прецессия спина кварков приводит к осцилляции односпиновых наблюдаемых (AN и PN) как функций кинематических переменных (xF pT ηhellip)
1447
Глобальная поляризация Λ-гиперонов в соударениях Au+Au (коллайдер RHIC)
Au+Au rarr Λ 2000 ndash677 plusmn 62 ndash648 plusmn 131 s η =08 Au+Au rarr Λ 620 ndash306 plusmn 33 ndash359 plusmn 70 s η =089 Au+Au rarr Λ 2000 ndash584 plusmn 53 ndash675 plusmn 130 s PT =25 GeVAu+Au rarr Λ 620 ndash303 plusmn 34 ndash294 plusmn 58 s PT =3 GeV
При фите данных (42 точки) ошибка экспериментальных данных включает дополнительную систематическую ошибку равную 019 от значения A добавленную квадратично Полученная величина χ2DOF = 29327 = 1085
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Несколько групп данных со значительно отличающимися A
Au+Au rarrΛ radics=62-200 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics=200 ГэВ
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Au+Au rarrΛ radics=486 ГэВ
p+p(A) rarrplusmn0 K+ radics lt 20 ГэВ
p+A rarrΛΞ-0Σ+ radics lt 40 ГэВ
M+A rarr ΛΛ radics lt 20 ГэВ + (Jψ)
p+p rarrplusmn Kplusmn radics = 200 ГэВ
p+A rarrKolineΛΞ+ radics lt 40 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics = 62 ГэВ
1454
Заключение
Предсказывается осцилляция PN и AN как результат прецессии спина составляющего кварка в хромомагнитном поле КХД струн
Осцилляции PN и AN наблюдаются в соударениях тяжелых ионов (Au+Au rarr Λ (Λ)) и в образовании других адронов (р Jψ K(892)- Ξ0 Ξ- ) в рр и рА-соударениях
Частота осцилляции ωA описывается правилами кваркового счета и растет по абсолютной величине при увеличении энергии radics и атомного веса сталкивающихся ядер
1455
Заключение
Наблюдается микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Суперпозиция полей создаваемых кварками из нескольких нуклонов в соударениях тяжелых ионов приводит к большим частотам осцилляции поляризации гиперонов и характерной зависимости от кинематических переменных
The end
1456
Polarization effects in the string field
AN asymp C(radics)V(Ecm)F(PTA)[G(yAωA) ndash σ(θcm)G(yBωB) ] (11)
V(Ecm) asymp plusmn Θ(Ecm ndashEcmTh) where Ecm ndashhadron energy in cm (17)
F(PTA) = 1 ndash exp[-(PTd0)3 ](1 ndash η lnA) ndash PT and A-dependencePhenomenological parameters (N=12) ωA ωB a0 E0 C0 ER χ ε η fA fB d0 In case of AB we have ωA=ωB fA=fB χ =0 ε = 1
Eq (11) predicts oscillation of AN or PN as a function of scaling variable yA ( yB ) with frequency ωA (ωB) which depends on quantum numbers of hadrons A B C and reaction energy radics In the case of heavy ion collisions it depends also on a projectile A atomic number
Physical meaning of E0 and preliminary estimate of (g-2)Q
Model phenomenological parameters depends on gQ and MQ
E0 is related with threshold energy in cm (where AN or PN =0)
E0 asymp 2MQ[1 +2(2 ndash g)] where MU asymp MD asymp 035 GeV (22)
Data fit E0 = 202 plusmn 021 GeV (πndash) and E0 = 1640 plusmn 0040 GeV (π+)
Микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Эффективное поле КХД-струн возникающее после цветовой перезарядки (обмена глюоном) играет в данном случае роль микроскопического магнита для составляющих кварков которые выступают в качестве частиц-пробников на которые действуют силы типа Штерна-Герлаха
Прецессия спина кварков приводит к осцилляции односпиновых наблюдаемых (AN и PN) как функций кинематических переменных (xF pT ηhellip)
1447
Глобальная поляризация Λ-гиперонов в соударениях Au+Au (коллайдер RHIC)
Au+Au rarr Λ 2000 ndash677 plusmn 62 ndash648 plusmn 131 s η =08 Au+Au rarr Λ 620 ndash306 plusmn 33 ndash359 plusmn 70 s η =089 Au+Au rarr Λ 2000 ndash584 plusmn 53 ndash675 plusmn 130 s PT =25 GeVAu+Au rarr Λ 620 ndash303 plusmn 34 ndash294 plusmn 58 s PT =3 GeV
При фите данных (42 точки) ошибка экспериментальных данных включает дополнительную систематическую ошибку равную 019 от значения A добавленную квадратично Полученная величина χ2DOF = 29327 = 1085
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Несколько групп данных со значительно отличающимися A
Au+Au rarrΛ radics=62-200 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics=200 ГэВ
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Au+Au rarrΛ radics=486 ГэВ
p+p(A) rarrplusmn0 K+ radics lt 20 ГэВ
p+A rarrΛΞ-0Σ+ radics lt 40 ГэВ
M+A rarr ΛΛ radics lt 20 ГэВ + (Jψ)
p+p rarrplusmn Kplusmn radics = 200 ГэВ
p+A rarrKolineΛΞ+ radics lt 40 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics = 62 ГэВ
1454
Заключение
Предсказывается осцилляция PN и AN как результат прецессии спина составляющего кварка в хромомагнитном поле КХД струн
Осцилляции PN и AN наблюдаются в соударениях тяжелых ионов (Au+Au rarr Λ (Λ)) и в образовании других адронов (р Jψ K(892)- Ξ0 Ξ- ) в рр и рА-соударениях
Частота осцилляции ωA описывается правилами кваркового счета и растет по абсолютной величине при увеличении энергии radics и атомного веса сталкивающихся ядер
1455
Заключение
Наблюдается микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Суперпозиция полей создаваемых кварками из нескольких нуклонов в соударениях тяжелых ионов приводит к большим частотам осцилляции поляризации гиперонов и характерной зависимости от кинематических переменных
The end
1456
Polarization effects in the string field
AN asymp C(radics)V(Ecm)F(PTA)[G(yAωA) ndash σ(θcm)G(yBωB) ] (11)
V(Ecm) asymp plusmn Θ(Ecm ndashEcmTh) where Ecm ndashhadron energy in cm (17)
F(PTA) = 1 ndash exp[-(PTd0)3 ](1 ndash η lnA) ndash PT and A-dependencePhenomenological parameters (N=12) ωA ωB a0 E0 C0 ER χ ε η fA fB d0 In case of AB we have ωA=ωB fA=fB χ =0 ε = 1
Eq (11) predicts oscillation of AN or PN as a function of scaling variable yA ( yB ) with frequency ωA (ωB) which depends on quantum numbers of hadrons A B C and reaction energy radics In the case of heavy ion collisions it depends also on a projectile A atomic number
Physical meaning of E0 and preliminary estimate of (g-2)Q
Model phenomenological parameters depends on gQ and MQ
E0 is related with threshold energy in cm (where AN or PN =0)
E0 asymp 2MQ[1 +2(2 ndash g)] where MU asymp MD asymp 035 GeV (22)
Data fit E0 = 202 plusmn 021 GeV (πndash) and E0 = 1640 plusmn 0040 GeV (π+)
Микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Эффективное поле КХД-струн возникающее после цветовой перезарядки (обмена глюоном) играет в данном случае роль микроскопического магнита для составляющих кварков которые выступают в качестве частиц-пробников на которые действуют силы типа Штерна-Герлаха
Прецессия спина кварков приводит к осцилляции односпиновых наблюдаемых (AN и PN) как функций кинематических переменных (xF pT ηhellip)
1447
Глобальная поляризация Λ-гиперонов в соударениях Au+Au (коллайдер RHIC)
Au+Au rarr Λ 2000 ndash677 plusmn 62 ndash648 plusmn 131 s η =08 Au+Au rarr Λ 620 ndash306 plusmn 33 ndash359 plusmn 70 s η =089 Au+Au rarr Λ 2000 ndash584 plusmn 53 ndash675 plusmn 130 s PT =25 GeVAu+Au rarr Λ 620 ndash303 plusmn 34 ndash294 plusmn 58 s PT =3 GeV
При фите данных (42 точки) ошибка экспериментальных данных включает дополнительную систематическую ошибку равную 019 от значения A добавленную квадратично Полученная величина χ2DOF = 29327 = 1085
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Несколько групп данных со значительно отличающимися A
Au+Au rarrΛ radics=62-200 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics=200 ГэВ
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Au+Au rarrΛ radics=486 ГэВ
p+p(A) rarrplusmn0 K+ radics lt 20 ГэВ
p+A rarrΛΞ-0Σ+ radics lt 40 ГэВ
M+A rarr ΛΛ radics lt 20 ГэВ + (Jψ)
p+p rarrplusmn Kplusmn radics = 200 ГэВ
p+A rarrKolineΛΞ+ radics lt 40 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics = 62 ГэВ
1454
Заключение
Предсказывается осцилляция PN и AN как результат прецессии спина составляющего кварка в хромомагнитном поле КХД струн
Осцилляции PN и AN наблюдаются в соударениях тяжелых ионов (Au+Au rarr Λ (Λ)) и в образовании других адронов (р Jψ K(892)- Ξ0 Ξ- ) в рр и рА-соударениях
Частота осцилляции ωA описывается правилами кваркового счета и растет по абсолютной величине при увеличении энергии radics и атомного веса сталкивающихся ядер
1455
Заключение
Наблюдается микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Суперпозиция полей создаваемых кварками из нескольких нуклонов в соударениях тяжелых ионов приводит к большим частотам осцилляции поляризации гиперонов и характерной зависимости от кинематических переменных
The end
1456
Polarization effects in the string field
AN asymp C(radics)V(Ecm)F(PTA)[G(yAωA) ndash σ(θcm)G(yBωB) ] (11)
V(Ecm) asymp plusmn Θ(Ecm ndashEcmTh) where Ecm ndashhadron energy in cm (17)
F(PTA) = 1 ndash exp[-(PTd0)3 ](1 ndash η lnA) ndash PT and A-dependencePhenomenological parameters (N=12) ωA ωB a0 E0 C0 ER χ ε η fA fB d0 In case of AB we have ωA=ωB fA=fB χ =0 ε = 1
Eq (11) predicts oscillation of AN or PN as a function of scaling variable yA ( yB ) with frequency ωA (ωB) which depends on quantum numbers of hadrons A B C and reaction energy radics In the case of heavy ion collisions it depends also on a projectile A atomic number
Physical meaning of E0 and preliminary estimate of (g-2)Q
Model phenomenological parameters depends on gQ and MQ
E0 is related with threshold energy in cm (where AN or PN =0)
E0 asymp 2MQ[1 +2(2 ndash g)] where MU asymp MD asymp 035 GeV (22)
Data fit E0 = 202 plusmn 021 GeV (πndash) and E0 = 1640 plusmn 0040 GeV (π+)
These model dependent estimations of μa=(g-2)2 are in the range of the existing instanton model predictions
μa = -02 (NKochelev) and μa = -074 (DDiakonov)
Slide 3
Slide 4
Slide 5
Slide 6
Slide 7
Slide 8
Slide 9
Slide 10
Slide 11
Slide 12
Slide 13
Slide 14
Slide 15
Slide 16
Slide 17
Slide 18
Slide 19
Slide 20
Slide 21
Slide 22
Slide 23
Slide 24
Slide 25
Slide 26
Микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Эффективное поле КХД-струн возникающее после цветовой перезарядки (обмена глюоном) играет в данном случае роль микроскопического магнита для составляющих кварков которые выступают в качестве частиц-пробников на которые действуют силы типа Штерна-Герлаха
Прецессия спина кварков приводит к осцилляции односпиновых наблюдаемых (AN и PN) как функций кинематических переменных (xF pT ηhellip)
1447
Глобальная поляризация Λ-гиперонов в соударениях Au+Au (коллайдер RHIC)
Au+Au rarr Λ 2000 ndash677 plusmn 62 ndash648 plusmn 131 s η =08 Au+Au rarr Λ 620 ndash306 plusmn 33 ndash359 plusmn 70 s η =089 Au+Au rarr Λ 2000 ndash584 plusmn 53 ndash675 plusmn 130 s PT =25 GeVAu+Au rarr Λ 620 ndash303 plusmn 34 ndash294 plusmn 58 s PT =3 GeV
При фите данных (42 точки) ошибка экспериментальных данных включает дополнительную систематическую ошибку равную 019 от значения A добавленную квадратично Полученная величина χ2DOF = 29327 = 1085
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Несколько групп данных со значительно отличающимися A
Au+Au rarrΛ radics=62-200 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics=200 ГэВ
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Au+Au rarrΛ radics=486 ГэВ
p+p(A) rarrplusmn0 K+ radics lt 20 ГэВ
p+A rarrΛΞ-0Σ+ radics lt 40 ГэВ
M+A rarr ΛΛ radics lt 20 ГэВ + (Jψ)
p+p rarrplusmn Kplusmn radics = 200 ГэВ
p+A rarrKolineΛΞ+ radics lt 40 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics = 62 ГэВ
1454
Заключение
Предсказывается осцилляция PN и AN как результат прецессии спина составляющего кварка в хромомагнитном поле КХД струн
Осцилляции PN и AN наблюдаются в соударениях тяжелых ионов (Au+Au rarr Λ (Λ)) и в образовании других адронов (р Jψ K(892)- Ξ0 Ξ- ) в рр и рА-соударениях
Частота осцилляции ωA описывается правилами кваркового счета и растет по абсолютной величине при увеличении энергии radics и атомного веса сталкивающихся ядер
1455
Заключение
Наблюдается микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Суперпозиция полей создаваемых кварками из нескольких нуклонов в соударениях тяжелых ионов приводит к большим частотам осцилляции поляризации гиперонов и характерной зависимости от кинематических переменных
The end
1456
Polarization effects in the string field
AN asymp C(radics)V(Ecm)F(PTA)[G(yAωA) ndash σ(θcm)G(yBωB) ] (11)
V(Ecm) asymp plusmn Θ(Ecm ndashEcmTh) where Ecm ndashhadron energy in cm (17)
F(PTA) = 1 ndash exp[-(PTd0)3 ](1 ndash η lnA) ndash PT and A-dependencePhenomenological parameters (N=12) ωA ωB a0 E0 C0 ER χ ε η fA fB d0 In case of AB we have ωA=ωB fA=fB χ =0 ε = 1
Eq (11) predicts oscillation of AN or PN as a function of scaling variable yA ( yB ) with frequency ωA (ωB) which depends on quantum numbers of hadrons A B C and reaction energy radics In the case of heavy ion collisions it depends also on a projectile A atomic number
Physical meaning of E0 and preliminary estimate of (g-2)Q
Model phenomenological parameters depends on gQ and MQ
E0 is related with threshold energy in cm (where AN or PN =0)
E0 asymp 2MQ[1 +2(2 ndash g)] where MU asymp MD asymp 035 GeV (22)
Data fit E0 = 202 plusmn 021 GeV (πndash) and E0 = 1640 plusmn 0040 GeV (π+)
Au+Au rarr Λ 2000 ndash677 plusmn 62 ndash648 plusmn 131 s η =08 Au+Au rarr Λ 620 ndash306 plusmn 33 ndash359 plusmn 70 s η =089 Au+Au rarr Λ 2000 ndash584 plusmn 53 ndash675 plusmn 130 s PT =25 GeVAu+Au rarr Λ 620 ndash303 plusmn 34 ndash294 plusmn 58 s PT =3 GeV
При фите данных (42 точки) ошибка экспериментальных данных включает дополнительную систематическую ошибку равную 019 от значения A добавленную квадратично Полученная величина χ2DOF = 29327 = 1085
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Несколько групп данных со значительно отличающимися A
Au+Au rarrΛ radics=62-200 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics=200 ГэВ
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Au+Au rarrΛ radics=486 ГэВ
p+p(A) rarrplusmn0 K+ radics lt 20 ГэВ
p+A rarrΛΞ-0Σ+ radics lt 40 ГэВ
M+A rarr ΛΛ radics lt 20 ГэВ + (Jψ)
p+p rarrplusmn Kplusmn radics = 200 ГэВ
p+A rarrKolineΛΞ+ radics lt 40 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics = 62 ГэВ
1454
Заключение
Предсказывается осцилляция PN и AN как результат прецессии спина составляющего кварка в хромомагнитном поле КХД струн
Осцилляции PN и AN наблюдаются в соударениях тяжелых ионов (Au+Au rarr Λ (Λ)) и в образовании других адронов (р Jψ K(892)- Ξ0 Ξ- ) в рр и рА-соударениях
Частота осцилляции ωA описывается правилами кваркового счета и растет по абсолютной величине при увеличении энергии radics и атомного веса сталкивающихся ядер
1455
Заключение
Наблюдается микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Суперпозиция полей создаваемых кварками из нескольких нуклонов в соударениях тяжелых ионов приводит к большим частотам осцилляции поляризации гиперонов и характерной зависимости от кинематических переменных
The end
1456
Polarization effects in the string field
AN asymp C(radics)V(Ecm)F(PTA)[G(yAωA) ndash σ(θcm)G(yBωB) ] (11)
V(Ecm) asymp plusmn Θ(Ecm ndashEcmTh) where Ecm ndashhadron energy in cm (17)
F(PTA) = 1 ndash exp[-(PTd0)3 ](1 ndash η lnA) ndash PT and A-dependencePhenomenological parameters (N=12) ωA ωB a0 E0 C0 ER χ ε η fA fB d0 In case of AB we have ωA=ωB fA=fB χ =0 ε = 1
Eq (11) predicts oscillation of AN or PN as a function of scaling variable yA ( yB ) with frequency ωA (ωB) which depends on quantum numbers of hadrons A B C and reaction energy radics In the case of heavy ion collisions it depends also on a projectile A atomic number
Physical meaning of E0 and preliminary estimate of (g-2)Q
Model phenomenological parameters depends on gQ and MQ
E0 is related with threshold energy in cm (where AN or PN =0)
E0 asymp 2MQ[1 +2(2 ndash g)] where MU asymp MD asymp 035 GeV (22)
Data fit E0 = 202 plusmn 021 GeV (πndash) and E0 = 1640 plusmn 0040 GeV (π+)
Au+Au rarr Λ 2000 ndash677 plusmn 62 ndash648 plusmn 131 s η =08 Au+Au rarr Λ 620 ndash306 plusmn 33 ndash359 plusmn 70 s η =089 Au+Au rarr Λ 2000 ndash584 plusmn 53 ndash675 plusmn 130 s PT =25 GeVAu+Au rarr Λ 620 ndash303 plusmn 34 ndash294 plusmn 58 s PT =3 GeV
При фите данных (42 точки) ошибка экспериментальных данных включает дополнительную систематическую ошибку равную 019 от значения A добавленную квадратично Полученная величина χ2DOF = 29327 = 1085
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Несколько групп данных со значительно отличающимися A
Au+Au rarrΛ radics=62-200 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics=200 ГэВ
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Au+Au rarrΛ radics=486 ГэВ
p+p(A) rarrplusmn0 K+ radics lt 20 ГэВ
p+A rarrΛΞ-0Σ+ radics lt 40 ГэВ
M+A rarr ΛΛ radics lt 20 ГэВ + (Jψ)
p+p rarrplusmn Kplusmn radics = 200 ГэВ
p+A rarrKolineΛΞ+ radics lt 40 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics = 62 ГэВ
1454
Заключение
Предсказывается осцилляция PN и AN как результат прецессии спина составляющего кварка в хромомагнитном поле КХД струн
Осцилляции PN и AN наблюдаются в соударениях тяжелых ионов (Au+Au rarr Λ (Λ)) и в образовании других адронов (р Jψ K(892)- Ξ0 Ξ- ) в рр и рА-соударениях
Частота осцилляции ωA описывается правилами кваркового счета и растет по абсолютной величине при увеличении энергии radics и атомного веса сталкивающихся ядер
1455
Заключение
Наблюдается микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Суперпозиция полей создаваемых кварками из нескольких нуклонов в соударениях тяжелых ионов приводит к большим частотам осцилляции поляризации гиперонов и характерной зависимости от кинематических переменных
The end
1456
Polarization effects in the string field
AN asymp C(radics)V(Ecm)F(PTA)[G(yAωA) ndash σ(θcm)G(yBωB) ] (11)
V(Ecm) asymp plusmn Θ(Ecm ndashEcmTh) where Ecm ndashhadron energy in cm (17)
F(PTA) = 1 ndash exp[-(PTd0)3 ](1 ndash η lnA) ndash PT and A-dependencePhenomenological parameters (N=12) ωA ωB a0 E0 C0 ER χ ε η fA fB d0 In case of AB we have ωA=ωB fA=fB χ =0 ε = 1
Eq (11) predicts oscillation of AN or PN as a function of scaling variable yA ( yB ) with frequency ωA (ωB) which depends on quantum numbers of hadrons A B C and reaction energy radics In the case of heavy ion collisions it depends also on a projectile A atomic number
Physical meaning of E0 and preliminary estimate of (g-2)Q
Model phenomenological parameters depends on gQ and MQ
E0 is related with threshold energy in cm (where AN or PN =0)
E0 asymp 2MQ[1 +2(2 ndash g)] where MU asymp MD asymp 035 GeV (22)
Data fit E0 = 202 plusmn 021 GeV (πndash) and E0 = 1640 plusmn 0040 GeV (π+)
Au+Au rarr Λ 2000 ndash677 plusmn 62 ndash648 plusmn 131 s η =08 Au+Au rarr Λ 620 ndash306 plusmn 33 ndash359 plusmn 70 s η =089 Au+Au rarr Λ 2000 ndash584 plusmn 53 ndash675 plusmn 130 s PT =25 GeVAu+Au rarr Λ 620 ndash303 plusmn 34 ndash294 plusmn 58 s PT =3 GeV
При фите данных (42 точки) ошибка экспериментальных данных включает дополнительную систематическую ошибку равную 019 от значения A добавленную квадратично Полученная величина χ2DOF = 29327 = 1085
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Несколько групп данных со значительно отличающимися A
Au+Au rarrΛ radics=62-200 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics=200 ГэВ
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Au+Au rarrΛ radics=486 ГэВ
p+p(A) rarrplusmn0 K+ radics lt 20 ГэВ
p+A rarrΛΞ-0Σ+ radics lt 40 ГэВ
M+A rarr ΛΛ radics lt 20 ГэВ + (Jψ)
p+p rarrplusmn Kplusmn radics = 200 ГэВ
p+A rarrKolineΛΞ+ radics lt 40 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics = 62 ГэВ
1454
Заключение
Предсказывается осцилляция PN и AN как результат прецессии спина составляющего кварка в хромомагнитном поле КХД струн
Осцилляции PN и AN наблюдаются в соударениях тяжелых ионов (Au+Au rarr Λ (Λ)) и в образовании других адронов (р Jψ K(892)- Ξ0 Ξ- ) в рр и рА-соударениях
Частота осцилляции ωA описывается правилами кваркового счета и растет по абсолютной величине при увеличении энергии radics и атомного веса сталкивающихся ядер
1455
Заключение
Наблюдается микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Суперпозиция полей создаваемых кварками из нескольких нуклонов в соударениях тяжелых ионов приводит к большим частотам осцилляции поляризации гиперонов и характерной зависимости от кинематических переменных
The end
1456
Polarization effects in the string field
AN asymp C(radics)V(Ecm)F(PTA)[G(yAωA) ndash σ(θcm)G(yBωB) ] (11)
V(Ecm) asymp plusmn Θ(Ecm ndashEcmTh) where Ecm ndashhadron energy in cm (17)
F(PTA) = 1 ndash exp[-(PTd0)3 ](1 ndash η lnA) ndash PT and A-dependencePhenomenological parameters (N=12) ωA ωB a0 E0 C0 ER χ ε η fA fB d0 In case of AB we have ωA=ωB fA=fB χ =0 ε = 1
Eq (11) predicts oscillation of AN or PN as a function of scaling variable yA ( yB ) with frequency ωA (ωB) which depends on quantum numbers of hadrons A B C and reaction energy radics In the case of heavy ion collisions it depends also on a projectile A atomic number
Physical meaning of E0 and preliminary estimate of (g-2)Q
Model phenomenological parameters depends on gQ and MQ
E0 is related with threshold energy in cm (where AN or PN =0)
E0 asymp 2MQ[1 +2(2 ndash g)] where MU asymp MD asymp 035 GeV (22)
Data fit E0 = 202 plusmn 021 GeV (πndash) and E0 = 1640 plusmn 0040 GeV (π+)
Au+Au rarr Λ 2000 ndash677 plusmn 62 ndash648 plusmn 131 s η =08 Au+Au rarr Λ 620 ndash306 plusmn 33 ndash359 plusmn 70 s η =089 Au+Au rarr Λ 2000 ndash584 plusmn 53 ndash675 plusmn 130 s PT =25 GeVAu+Au rarr Λ 620 ndash303 plusmn 34 ndash294 plusmn 58 s PT =3 GeV
При фите данных (42 точки) ошибка экспериментальных данных включает дополнительную систематическую ошибку равную 019 от значения A добавленную квадратично Полученная величина χ2DOF = 29327 = 1085
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Несколько групп данных со значительно отличающимися A
Au+Au rarrΛ radics=62-200 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics=200 ГэВ
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Au+Au rarrΛ radics=486 ГэВ
p+p(A) rarrplusmn0 K+ radics lt 20 ГэВ
p+A rarrΛΞ-0Σ+ radics lt 40 ГэВ
M+A rarr ΛΛ radics lt 20 ГэВ + (Jψ)
p+p rarrplusmn Kplusmn radics = 200 ГэВ
p+A rarrKolineΛΞ+ radics lt 40 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics = 62 ГэВ
1454
Заключение
Предсказывается осцилляция PN и AN как результат прецессии спина составляющего кварка в хромомагнитном поле КХД струн
Осцилляции PN и AN наблюдаются в соударениях тяжелых ионов (Au+Au rarr Λ (Λ)) и в образовании других адронов (р Jψ K(892)- Ξ0 Ξ- ) в рр и рА-соударениях
Частота осцилляции ωA описывается правилами кваркового счета и растет по абсолютной величине при увеличении энергии radics и атомного веса сталкивающихся ядер
1455
Заключение
Наблюдается микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Суперпозиция полей создаваемых кварками из нескольких нуклонов в соударениях тяжелых ионов приводит к большим частотам осцилляции поляризации гиперонов и характерной зависимости от кинематических переменных
The end
1456
Polarization effects in the string field
AN asymp C(radics)V(Ecm)F(PTA)[G(yAωA) ndash σ(θcm)G(yBωB) ] (11)
V(Ecm) asymp plusmn Θ(Ecm ndashEcmTh) where Ecm ndashhadron energy in cm (17)
F(PTA) = 1 ndash exp[-(PTd0)3 ](1 ndash η lnA) ndash PT and A-dependencePhenomenological parameters (N=12) ωA ωB a0 E0 C0 ER χ ε η fA fB d0 In case of AB we have ωA=ωB fA=fB χ =0 ε = 1
Eq (11) predicts oscillation of AN or PN as a function of scaling variable yA ( yB ) with frequency ωA (ωB) which depends on quantum numbers of hadrons A B C and reaction energy radics In the case of heavy ion collisions it depends also on a projectile A atomic number
Physical meaning of E0 and preliminary estimate of (g-2)Q
Model phenomenological parameters depends on gQ and MQ
E0 is related with threshold energy in cm (where AN or PN =0)
E0 asymp 2MQ[1 +2(2 ndash g)] where MU asymp MD asymp 035 GeV (22)
Data fit E0 = 202 plusmn 021 GeV (πndash) and E0 = 1640 plusmn 0040 GeV (π+)
Au+Au rarr Λ 2000 ndash677 plusmn 62 ndash648 plusmn 131 s η =08 Au+Au rarr Λ 620 ndash306 plusmn 33 ndash359 plusmn 70 s η =089 Au+Au rarr Λ 2000 ndash584 plusmn 53 ndash675 plusmn 130 s PT =25 GeVAu+Au rarr Λ 620 ndash303 plusmn 34 ndash294 plusmn 58 s PT =3 GeV
При фите данных (42 точки) ошибка экспериментальных данных включает дополнительную систематическую ошибку равную 019 от значения A добавленную квадратично Полученная величина χ2DOF = 29327 = 1085
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Несколько групп данных со значительно отличающимися A
Au+Au rarrΛ radics=62-200 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics=200 ГэВ
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Au+Au rarrΛ radics=486 ГэВ
p+p(A) rarrplusmn0 K+ radics lt 20 ГэВ
p+A rarrΛΞ-0Σ+ radics lt 40 ГэВ
M+A rarr ΛΛ radics lt 20 ГэВ + (Jψ)
p+p rarrplusmn Kplusmn radics = 200 ГэВ
p+A rarrKolineΛΞ+ radics lt 40 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics = 62 ГэВ
1454
Заключение
Предсказывается осцилляция PN и AN как результат прецессии спина составляющего кварка в хромомагнитном поле КХД струн
Осцилляции PN и AN наблюдаются в соударениях тяжелых ионов (Au+Au rarr Λ (Λ)) и в образовании других адронов (р Jψ K(892)- Ξ0 Ξ- ) в рр и рА-соударениях
Частота осцилляции ωA описывается правилами кваркового счета и растет по абсолютной величине при увеличении энергии radics и атомного веса сталкивающихся ядер
1455
Заключение
Наблюдается микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Суперпозиция полей создаваемых кварками из нескольких нуклонов в соударениях тяжелых ионов приводит к большим частотам осцилляции поляризации гиперонов и характерной зависимости от кинематических переменных
The end
1456
Polarization effects in the string field
AN asymp C(radics)V(Ecm)F(PTA)[G(yAωA) ndash σ(θcm)G(yBωB) ] (11)
V(Ecm) asymp plusmn Θ(Ecm ndashEcmTh) where Ecm ndashhadron energy in cm (17)
F(PTA) = 1 ndash exp[-(PTd0)3 ](1 ndash η lnA) ndash PT and A-dependencePhenomenological parameters (N=12) ωA ωB a0 E0 C0 ER χ ε η fA fB d0 In case of AB we have ωA=ωB fA=fB χ =0 ε = 1
Eq (11) predicts oscillation of AN or PN as a function of scaling variable yA ( yB ) with frequency ωA (ωB) which depends on quantum numbers of hadrons A B C and reaction energy radics In the case of heavy ion collisions it depends also on a projectile A atomic number
Physical meaning of E0 and preliminary estimate of (g-2)Q
Model phenomenological parameters depends on gQ and MQ
E0 is related with threshold energy in cm (where AN or PN =0)
E0 asymp 2MQ[1 +2(2 ndash g)] where MU asymp MD asymp 035 GeV (22)
Data fit E0 = 202 plusmn 021 GeV (πndash) and E0 = 1640 plusmn 0040 GeV (π+)
Au+Au rarr Λ 2000 ndash677 plusmn 62 ndash648 plusmn 131 s η =08 Au+Au rarr Λ 620 ndash306 plusmn 33 ndash359 plusmn 70 s η =089 Au+Au rarr Λ 2000 ndash584 plusmn 53 ndash675 plusmn 130 s PT =25 GeVAu+Au rarr Λ 620 ndash303 plusmn 34 ndash294 plusmn 58 s PT =3 GeV
При фите данных (42 точки) ошибка экспериментальных данных включает дополнительную систематическую ошибку равную 019 от значения A добавленную квадратично Полученная величина χ2DOF = 29327 = 1085
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Несколько групп данных со значительно отличающимися A
Au+Au rarrΛ radics=62-200 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics=200 ГэВ
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Au+Au rarrΛ radics=486 ГэВ
p+p(A) rarrplusmn0 K+ radics lt 20 ГэВ
p+A rarrΛΞ-0Σ+ radics lt 40 ГэВ
M+A rarr ΛΛ radics lt 20 ГэВ + (Jψ)
p+p rarrplusmn Kplusmn radics = 200 ГэВ
p+A rarrKolineΛΞ+ radics lt 40 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics = 62 ГэВ
1454
Заключение
Предсказывается осцилляция PN и AN как результат прецессии спина составляющего кварка в хромомагнитном поле КХД струн
Осцилляции PN и AN наблюдаются в соударениях тяжелых ионов (Au+Au rarr Λ (Λ)) и в образовании других адронов (р Jψ K(892)- Ξ0 Ξ- ) в рр и рА-соударениях
Частота осцилляции ωA описывается правилами кваркового счета и растет по абсолютной величине при увеличении энергии radics и атомного веса сталкивающихся ядер
1455
Заключение
Наблюдается микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Суперпозиция полей создаваемых кварками из нескольких нуклонов в соударениях тяжелых ионов приводит к большим частотам осцилляции поляризации гиперонов и характерной зависимости от кинематических переменных
The end
1456
Polarization effects in the string field
AN asymp C(radics)V(Ecm)F(PTA)[G(yAωA) ndash σ(θcm)G(yBωB) ] (11)
V(Ecm) asymp plusmn Θ(Ecm ndashEcmTh) where Ecm ndashhadron energy in cm (17)
F(PTA) = 1 ndash exp[-(PTd0)3 ](1 ndash η lnA) ndash PT and A-dependencePhenomenological parameters (N=12) ωA ωB a0 E0 C0 ER χ ε η fA fB d0 In case of AB we have ωA=ωB fA=fB χ =0 ε = 1
Eq (11) predicts oscillation of AN or PN as a function of scaling variable yA ( yB ) with frequency ωA (ωB) which depends on quantum numbers of hadrons A B C and reaction energy radics In the case of heavy ion collisions it depends also on a projectile A atomic number
Physical meaning of E0 and preliminary estimate of (g-2)Q
Model phenomenological parameters depends on gQ and MQ
E0 is related with threshold energy in cm (where AN or PN =0)
E0 asymp 2MQ[1 +2(2 ndash g)] where MU asymp MD asymp 035 GeV (22)
Data fit E0 = 202 plusmn 021 GeV (πndash) and E0 = 1640 plusmn 0040 GeV (π+)
Au+Au rarr Λ 2000 ndash677 plusmn 62 ndash648 plusmn 131 s η =08 Au+Au rarr Λ 620 ndash306 plusmn 33 ndash359 plusmn 70 s η =089 Au+Au rarr Λ 2000 ndash584 plusmn 53 ndash675 plusmn 130 s PT =25 GeVAu+Au rarr Λ 620 ndash303 plusmn 34 ndash294 plusmn 58 s PT =3 GeV
При фите данных (42 точки) ошибка экспериментальных данных включает дополнительную систематическую ошибку равную 019 от значения A добавленную квадратично Полученная величина χ2DOF = 29327 = 1085
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Несколько групп данных со значительно отличающимися A
Au+Au rarrΛ radics=62-200 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics=200 ГэВ
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Au+Au rarrΛ radics=486 ГэВ
p+p(A) rarrplusmn0 K+ radics lt 20 ГэВ
p+A rarrΛΞ-0Σ+ radics lt 40 ГэВ
M+A rarr ΛΛ radics lt 20 ГэВ + (Jψ)
p+p rarrplusmn Kplusmn radics = 200 ГэВ
p+A rarrKolineΛΞ+ radics lt 40 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics = 62 ГэВ
1454
Заключение
Предсказывается осцилляция PN и AN как результат прецессии спина составляющего кварка в хромомагнитном поле КХД струн
Осцилляции PN и AN наблюдаются в соударениях тяжелых ионов (Au+Au rarr Λ (Λ)) и в образовании других адронов (р Jψ K(892)- Ξ0 Ξ- ) в рр и рА-соударениях
Частота осцилляции ωA описывается правилами кваркового счета и растет по абсолютной величине при увеличении энергии radics и атомного веса сталкивающихся ядер
1455
Заключение
Наблюдается микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Суперпозиция полей создаваемых кварками из нескольких нуклонов в соударениях тяжелых ионов приводит к большим частотам осцилляции поляризации гиперонов и характерной зависимости от кинематических переменных
The end
1456
Polarization effects in the string field
AN asymp C(radics)V(Ecm)F(PTA)[G(yAωA) ndash σ(θcm)G(yBωB) ] (11)
V(Ecm) asymp plusmn Θ(Ecm ndashEcmTh) where Ecm ndashhadron energy in cm (17)
F(PTA) = 1 ndash exp[-(PTd0)3 ](1 ndash η lnA) ndash PT and A-dependencePhenomenological parameters (N=12) ωA ωB a0 E0 C0 ER χ ε η fA fB d0 In case of AB we have ωA=ωB fA=fB χ =0 ε = 1
Eq (11) predicts oscillation of AN or PN as a function of scaling variable yA ( yB ) with frequency ωA (ωB) which depends on quantum numbers of hadrons A B C and reaction energy radics In the case of heavy ion collisions it depends also on a projectile A atomic number
Physical meaning of E0 and preliminary estimate of (g-2)Q
Model phenomenological parameters depends on gQ and MQ
E0 is related with threshold energy in cm (where AN or PN =0)
E0 asymp 2MQ[1 +2(2 ndash g)] where MU asymp MD asymp 035 GeV (22)
Data fit E0 = 202 plusmn 021 GeV (πndash) and E0 = 1640 plusmn 0040 GeV (π+)
Au+Au rarr Λ 2000 ndash677 plusmn 62 ndash648 plusmn 131 s η =08 Au+Au rarr Λ 620 ndash306 plusmn 33 ndash359 plusmn 70 s η =089 Au+Au rarr Λ 2000 ndash584 plusmn 53 ndash675 plusmn 130 s PT =25 GeVAu+Au rarr Λ 620 ndash303 plusmn 34 ndash294 plusmn 58 s PT =3 GeV
При фите данных (42 точки) ошибка экспериментальных данных включает дополнительную систематическую ошибку равную 019 от значения A добавленную квадратично Полученная величина χ2DOF = 29327 = 1085
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Несколько групп данных со значительно отличающимися A
Au+Au rarrΛ radics=62-200 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics=200 ГэВ
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Au+Au rarrΛ radics=486 ГэВ
p+p(A) rarrplusmn0 K+ radics lt 20 ГэВ
p+A rarrΛΞ-0Σ+ radics lt 40 ГэВ
M+A rarr ΛΛ radics lt 20 ГэВ + (Jψ)
p+p rarrplusmn Kplusmn radics = 200 ГэВ
p+A rarrKolineΛΞ+ radics lt 40 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics = 62 ГэВ
1454
Заключение
Предсказывается осцилляция PN и AN как результат прецессии спина составляющего кварка в хромомагнитном поле КХД струн
Осцилляции PN и AN наблюдаются в соударениях тяжелых ионов (Au+Au rarr Λ (Λ)) и в образовании других адронов (р Jψ K(892)- Ξ0 Ξ- ) в рр и рА-соударениях
Частота осцилляции ωA описывается правилами кваркового счета и растет по абсолютной величине при увеличении энергии radics и атомного веса сталкивающихся ядер
1455
Заключение
Наблюдается микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Суперпозиция полей создаваемых кварками из нескольких нуклонов в соударениях тяжелых ионов приводит к большим частотам осцилляции поляризации гиперонов и характерной зависимости от кинематических переменных
The end
1456
Polarization effects in the string field
AN asymp C(radics)V(Ecm)F(PTA)[G(yAωA) ndash σ(θcm)G(yBωB) ] (11)
V(Ecm) asymp plusmn Θ(Ecm ndashEcmTh) where Ecm ndashhadron energy in cm (17)
F(PTA) = 1 ndash exp[-(PTd0)3 ](1 ndash η lnA) ndash PT and A-dependencePhenomenological parameters (N=12) ωA ωB a0 E0 C0 ER χ ε η fA fB d0 In case of AB we have ωA=ωB fA=fB χ =0 ε = 1
Eq (11) predicts oscillation of AN or PN as a function of scaling variable yA ( yB ) with frequency ωA (ωB) which depends on quantum numbers of hadrons A B C and reaction energy radics In the case of heavy ion collisions it depends also on a projectile A atomic number
Physical meaning of E0 and preliminary estimate of (g-2)Q
Model phenomenological parameters depends on gQ and MQ
E0 is related with threshold energy in cm (where AN or PN =0)
E0 asymp 2MQ[1 +2(2 ndash g)] where MU asymp MD asymp 035 GeV (22)
Data fit E0 = 202 plusmn 021 GeV (πndash) and E0 = 1640 plusmn 0040 GeV (π+)
Au+Au rarr Λ 2000 ndash677 plusmn 62 ndash648 plusmn 131 s η =08 Au+Au rarr Λ 620 ndash306 plusmn 33 ndash359 plusmn 70 s η =089 Au+Au rarr Λ 2000 ndash584 plusmn 53 ndash675 plusmn 130 s PT =25 GeVAu+Au rarr Λ 620 ndash303 plusmn 34 ndash294 plusmn 58 s PT =3 GeV
При фите данных (42 точки) ошибка экспериментальных данных включает дополнительную систематическую ошибку равную 019 от значения A добавленную квадратично Полученная величина χ2DOF = 29327 = 1085
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Несколько групп данных со значительно отличающимися A
Au+Au rarrΛ radics=62-200 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics=200 ГэВ
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Au+Au rarrΛ radics=486 ГэВ
p+p(A) rarrplusmn0 K+ radics lt 20 ГэВ
p+A rarrΛΞ-0Σ+ radics lt 40 ГэВ
M+A rarr ΛΛ radics lt 20 ГэВ + (Jψ)
p+p rarrplusmn Kplusmn radics = 200 ГэВ
p+A rarrKolineΛΞ+ radics lt 40 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics = 62 ГэВ
1454
Заключение
Предсказывается осцилляция PN и AN как результат прецессии спина составляющего кварка в хромомагнитном поле КХД струн
Осцилляции PN и AN наблюдаются в соударениях тяжелых ионов (Au+Au rarr Λ (Λ)) и в образовании других адронов (р Jψ K(892)- Ξ0 Ξ- ) в рр и рА-соударениях
Частота осцилляции ωA описывается правилами кваркового счета и растет по абсолютной величине при увеличении энергии radics и атомного веса сталкивающихся ядер
1455
Заключение
Наблюдается микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Суперпозиция полей создаваемых кварками из нескольких нуклонов в соударениях тяжелых ионов приводит к большим частотам осцилляции поляризации гиперонов и характерной зависимости от кинематических переменных
The end
1456
Polarization effects in the string field
AN asymp C(radics)V(Ecm)F(PTA)[G(yAωA) ndash σ(θcm)G(yBωB) ] (11)
V(Ecm) asymp plusmn Θ(Ecm ndashEcmTh) where Ecm ndashhadron energy in cm (17)
F(PTA) = 1 ndash exp[-(PTd0)3 ](1 ndash η lnA) ndash PT and A-dependencePhenomenological parameters (N=12) ωA ωB a0 E0 C0 ER χ ε η fA fB d0 In case of AB we have ωA=ωB fA=fB χ =0 ε = 1
Eq (11) predicts oscillation of AN or PN as a function of scaling variable yA ( yB ) with frequency ωA (ωB) which depends on quantum numbers of hadrons A B C and reaction energy radics In the case of heavy ion collisions it depends also on a projectile A atomic number
Physical meaning of E0 and preliminary estimate of (g-2)Q
Model phenomenological parameters depends on gQ and MQ
E0 is related with threshold energy in cm (where AN or PN =0)
E0 asymp 2MQ[1 +2(2 ndash g)] where MU asymp MD asymp 035 GeV (22)
Data fit E0 = 202 plusmn 021 GeV (πndash) and E0 = 1640 plusmn 0040 GeV (π+)
Au+Au rarr Λ 2000 ndash677 plusmn 62 ndash648 plusmn 131 s η =08 Au+Au rarr Λ 620 ndash306 plusmn 33 ndash359 plusmn 70 s η =089 Au+Au rarr Λ 2000 ndash584 plusmn 53 ndash675 plusmn 130 s PT =25 GeVAu+Au rarr Λ 620 ndash303 plusmn 34 ndash294 plusmn 58 s PT =3 GeV
При фите данных (42 точки) ошибка экспериментальных данных включает дополнительную систематическую ошибку равную 019 от значения A добавленную квадратично Полученная величина χ2DOF = 29327 = 1085
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Несколько групп данных со значительно отличающимися A
Au+Au rarrΛ radics=62-200 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics=200 ГэВ
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Au+Au rarrΛ radics=486 ГэВ
p+p(A) rarrplusmn0 K+ radics lt 20 ГэВ
p+A rarrΛΞ-0Σ+ radics lt 40 ГэВ
M+A rarr ΛΛ radics lt 20 ГэВ + (Jψ)
p+p rarrplusmn Kplusmn radics = 200 ГэВ
p+A rarrKolineΛΞ+ radics lt 40 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics = 62 ГэВ
1454
Заключение
Предсказывается осцилляция PN и AN как результат прецессии спина составляющего кварка в хромомагнитном поле КХД струн
Осцилляции PN и AN наблюдаются в соударениях тяжелых ионов (Au+Au rarr Λ (Λ)) и в образовании других адронов (р Jψ K(892)- Ξ0 Ξ- ) в рр и рА-соударениях
Частота осцилляции ωA описывается правилами кваркового счета и растет по абсолютной величине при увеличении энергии radics и атомного веса сталкивающихся ядер
1455
Заключение
Наблюдается микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Суперпозиция полей создаваемых кварками из нескольких нуклонов в соударениях тяжелых ионов приводит к большим частотам осцилляции поляризации гиперонов и характерной зависимости от кинематических переменных
The end
1456
Polarization effects in the string field
AN asymp C(radics)V(Ecm)F(PTA)[G(yAωA) ndash σ(θcm)G(yBωB) ] (11)
V(Ecm) asymp plusmn Θ(Ecm ndashEcmTh) where Ecm ndashhadron energy in cm (17)
F(PTA) = 1 ndash exp[-(PTd0)3 ](1 ndash η lnA) ndash PT and A-dependencePhenomenological parameters (N=12) ωA ωB a0 E0 C0 ER χ ε η fA fB d0 In case of AB we have ωA=ωB fA=fB χ =0 ε = 1
Eq (11) predicts oscillation of AN or PN as a function of scaling variable yA ( yB ) with frequency ωA (ωB) which depends on quantum numbers of hadrons A B C and reaction energy radics In the case of heavy ion collisions it depends also on a projectile A atomic number
Physical meaning of E0 and preliminary estimate of (g-2)Q
Model phenomenological parameters depends on gQ and MQ
E0 is related with threshold energy in cm (where AN or PN =0)
E0 asymp 2MQ[1 +2(2 ndash g)] where MU asymp MD asymp 035 GeV (22)
Data fit E0 = 202 plusmn 021 GeV (πndash) and E0 = 1640 plusmn 0040 GeV (π+)
Au+Au rarr Λ 2000 ndash677 plusmn 62 ndash648 plusmn 131 s η =08 Au+Au rarr Λ 620 ndash306 plusmn 33 ndash359 plusmn 70 s η =089 Au+Au rarr Λ 2000 ndash584 plusmn 53 ndash675 plusmn 130 s PT =25 GeVAu+Au rarr Λ 620 ndash303 plusmn 34 ndash294 plusmn 58 s PT =3 GeV
При фите данных (42 точки) ошибка экспериментальных данных включает дополнительную систематическую ошибку равную 019 от значения A добавленную квадратично Полученная величина χ2DOF = 29327 = 1085
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Несколько групп данных со значительно отличающимися A
Au+Au rarrΛ radics=62-200 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics=200 ГэВ
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Au+Au rarrΛ radics=486 ГэВ
p+p(A) rarrplusmn0 K+ radics lt 20 ГэВ
p+A rarrΛΞ-0Σ+ radics lt 40 ГэВ
M+A rarr ΛΛ radics lt 20 ГэВ + (Jψ)
p+p rarrplusmn Kplusmn radics = 200 ГэВ
p+A rarrKolineΛΞ+ radics lt 40 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics = 62 ГэВ
1454
Заключение
Предсказывается осцилляция PN и AN как результат прецессии спина составляющего кварка в хромомагнитном поле КХД струн
Осцилляции PN и AN наблюдаются в соударениях тяжелых ионов (Au+Au rarr Λ (Λ)) и в образовании других адронов (р Jψ K(892)- Ξ0 Ξ- ) в рр и рА-соударениях
Частота осцилляции ωA описывается правилами кваркового счета и растет по абсолютной величине при увеличении энергии radics и атомного веса сталкивающихся ядер
1455
Заключение
Наблюдается микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Суперпозиция полей создаваемых кварками из нескольких нуклонов в соударениях тяжелых ионов приводит к большим частотам осцилляции поляризации гиперонов и характерной зависимости от кинематических переменных
The end
1456
Polarization effects in the string field
AN asymp C(radics)V(Ecm)F(PTA)[G(yAωA) ndash σ(θcm)G(yBωB) ] (11)
V(Ecm) asymp plusmn Θ(Ecm ndashEcmTh) where Ecm ndashhadron energy in cm (17)
F(PTA) = 1 ndash exp[-(PTd0)3 ](1 ndash η lnA) ndash PT and A-dependencePhenomenological parameters (N=12) ωA ωB a0 E0 C0 ER χ ε η fA fB d0 In case of AB we have ωA=ωB fA=fB χ =0 ε = 1
Eq (11) predicts oscillation of AN or PN as a function of scaling variable yA ( yB ) with frequency ωA (ωB) which depends on quantum numbers of hadrons A B C and reaction energy radics In the case of heavy ion collisions it depends also on a projectile A atomic number
Physical meaning of E0 and preliminary estimate of (g-2)Q
Model phenomenological parameters depends on gQ and MQ
E0 is related with threshold energy in cm (where AN or PN =0)
E0 asymp 2MQ[1 +2(2 ndash g)] where MU asymp MD asymp 035 GeV (22)
Data fit E0 = 202 plusmn 021 GeV (πndash) and E0 = 1640 plusmn 0040 GeV (π+)
Au+Au rarr Λ 2000 ndash677 plusmn 62 ndash648 plusmn 131 s η =08 Au+Au rarr Λ 620 ndash306 plusmn 33 ndash359 plusmn 70 s η =089 Au+Au rarr Λ 2000 ndash584 plusmn 53 ndash675 plusmn 130 s PT =25 GeVAu+Au rarr Λ 620 ndash303 plusmn 34 ndash294 plusmn 58 s PT =3 GeV
При фите данных (42 точки) ошибка экспериментальных данных включает дополнительную систематическую ошибку равную 019 от значения A добавленную квадратично Полученная величина χ2DOF = 29327 = 1085
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Несколько групп данных со значительно отличающимися A
Au+Au rarrΛ radics=62-200 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics=200 ГэВ
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Au+Au rarrΛ radics=486 ГэВ
p+p(A) rarrplusmn0 K+ radics lt 20 ГэВ
p+A rarrΛΞ-0Σ+ radics lt 40 ГэВ
M+A rarr ΛΛ radics lt 20 ГэВ + (Jψ)
p+p rarrplusmn Kplusmn radics = 200 ГэВ
p+A rarrKolineΛΞ+ radics lt 40 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics = 62 ГэВ
1454
Заключение
Предсказывается осцилляция PN и AN как результат прецессии спина составляющего кварка в хромомагнитном поле КХД струн
Осцилляции PN и AN наблюдаются в соударениях тяжелых ионов (Au+Au rarr Λ (Λ)) и в образовании других адронов (р Jψ K(892)- Ξ0 Ξ- ) в рр и рА-соударениях
Частота осцилляции ωA описывается правилами кваркового счета и растет по абсолютной величине при увеличении энергии radics и атомного веса сталкивающихся ядер
1455
Заключение
Наблюдается микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Суперпозиция полей создаваемых кварками из нескольких нуклонов в соударениях тяжелых ионов приводит к большим частотам осцилляции поляризации гиперонов и характерной зависимости от кинематических переменных
The end
1456
Polarization effects in the string field
AN asymp C(radics)V(Ecm)F(PTA)[G(yAωA) ndash σ(θcm)G(yBωB) ] (11)
V(Ecm) asymp plusmn Θ(Ecm ndashEcmTh) where Ecm ndashhadron energy in cm (17)
F(PTA) = 1 ndash exp[-(PTd0)3 ](1 ndash η lnA) ndash PT and A-dependencePhenomenological parameters (N=12) ωA ωB a0 E0 C0 ER χ ε η fA fB d0 In case of AB we have ωA=ωB fA=fB χ =0 ε = 1
Eq (11) predicts oscillation of AN or PN as a function of scaling variable yA ( yB ) with frequency ωA (ωB) which depends on quantum numbers of hadrons A B C and reaction energy radics In the case of heavy ion collisions it depends also on a projectile A atomic number
Physical meaning of E0 and preliminary estimate of (g-2)Q
Model phenomenological parameters depends on gQ and MQ
E0 is related with threshold energy in cm (where AN or PN =0)
E0 asymp 2MQ[1 +2(2 ndash g)] where MU asymp MD asymp 035 GeV (22)
Data fit E0 = 202 plusmn 021 GeV (πndash) and E0 = 1640 plusmn 0040 GeV (π+)
These model dependent estimations of μa=(g-2)2 are in the range of the existing instanton model predictions
μa = -02 (NKochelev) and μa = -074 (DDiakonov)
Slide 3
Slide 4
Slide 5
Slide 6
Slide 7
Slide 8
Slide 9
Slide 10
Slide 11
Slide 12
Slide 13
Slide 14
Slide 15
Slide 16
Slide 17
Slide 18
Slide 19
Slide 20
Slide 21
Slide 22
Slide 23
Slide 24
Slide 25
Slide 26
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Несколько групп данных со значительно отличающимися A
Au+Au rarrΛ radics=62-200 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics=200 ГэВ
1454
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Au+Au rarrΛ radics=486 ГэВ
p+p(A) rarrplusmn0 K+ radics lt 20 ГэВ
p+A rarrΛΞ-0Σ+ radics lt 40 ГэВ
M+A rarr ΛΛ radics lt 20 ГэВ + (Jψ)
p+p rarrplusmn Kplusmn radics = 200 ГэВ
p+A rarrKolineΛΞ+ radics lt 40 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics = 62 ГэВ
1454
Заключение
Предсказывается осцилляция PN и AN как результат прецессии спина составляющего кварка в хромомагнитном поле КХД струн
Осцилляции PN и AN наблюдаются в соударениях тяжелых ионов (Au+Au rarr Λ (Λ)) и в образовании других адронов (р Jψ K(892)- Ξ0 Ξ- ) в рр и рА-соударениях
Частота осцилляции ωA описывается правилами кваркового счета и растет по абсолютной величине при увеличении энергии radics и атомного веса сталкивающихся ядер
1455
Заключение
Наблюдается микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Суперпозиция полей создаваемых кварками из нескольких нуклонов в соударениях тяжелых ионов приводит к большим частотам осцилляции поляризации гиперонов и характерной зависимости от кинематических переменных
The end
1456
Polarization effects in the string field
AN asymp C(radics)V(Ecm)F(PTA)[G(yAωA) ndash σ(θcm)G(yBωB) ] (11)
V(Ecm) asymp plusmn Θ(Ecm ndashEcmTh) where Ecm ndashhadron energy in cm (17)
F(PTA) = 1 ndash exp[-(PTd0)3 ](1 ndash η lnA) ndash PT and A-dependencePhenomenological parameters (N=12) ωA ωB a0 E0 C0 ER χ ε η fA fB d0 In case of AB we have ωA=ωB fA=fB χ =0 ε = 1
Eq (11) predicts oscillation of AN or PN as a function of scaling variable yA ( yB ) with frequency ωA (ωB) which depends on quantum numbers of hadrons A B C and reaction energy radics In the case of heavy ion collisions it depends also on a projectile A atomic number
Physical meaning of E0 and preliminary estimate of (g-2)Q
Model phenomenological parameters depends on gQ and MQ
E0 is related with threshold energy in cm (where AN or PN =0)
E0 asymp 2MQ[1 +2(2 ndash g)] where MU asymp MD asymp 035 GeV (22)
Data fit E0 = 202 plusmn 021 GeV (πndash) and E0 = 1640 plusmn 0040 GeV (π+)
These model dependent estimations of μa=(g-2)2 are in the range of the existing instanton model predictions
μa = -02 (NKochelev) and μa = -074 (DDiakonov)
Slide 3
Slide 4
Slide 5
Slide 6
Slide 7
Slide 8
Slide 9
Slide 10
Slide 11
Slide 12
Slide 13
Slide 14
Slide 15
Slide 16
Slide 17
Slide 18
Slide 19
Slide 20
Slide 21
Slide 22
Slide 23
Slide 24
Slide 25
Slide 26
Сравнение измеренных значений A
и предсказаний модели
Au+Au rarrΛ radics=486 ГэВ
p+p(A) rarrplusmn0 K+ radics lt 20 ГэВ
p+A rarrΛΞ-0Σ+ radics lt 40 ГэВ
M+A rarr ΛΛ radics lt 20 ГэВ + (Jψ)
p+p rarrplusmn Kplusmn radics = 200 ГэВ
p+A rarrKolineΛΞ+ radics lt 40 ГэВ
Au+Au rarrΛ radics = 62 ГэВ
1454
Заключение
Предсказывается осцилляция PN и AN как результат прецессии спина составляющего кварка в хромомагнитном поле КХД струн
Осцилляции PN и AN наблюдаются в соударениях тяжелых ионов (Au+Au rarr Λ (Λ)) и в образовании других адронов (р Jψ K(892)- Ξ0 Ξ- ) в рр и рА-соударениях
Частота осцилляции ωA описывается правилами кваркового счета и растет по абсолютной величине при увеличении энергии radics и атомного веса сталкивающихся ядер
1455
Заключение
Наблюдается микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Суперпозиция полей создаваемых кварками из нескольких нуклонов в соударениях тяжелых ионов приводит к большим частотам осцилляции поляризации гиперонов и характерной зависимости от кинематических переменных
The end
1456
Polarization effects in the string field
AN asymp C(radics)V(Ecm)F(PTA)[G(yAωA) ndash σ(θcm)G(yBωB) ] (11)
V(Ecm) asymp plusmn Θ(Ecm ndashEcmTh) where Ecm ndashhadron energy in cm (17)
F(PTA) = 1 ndash exp[-(PTd0)3 ](1 ndash η lnA) ndash PT and A-dependencePhenomenological parameters (N=12) ωA ωB a0 E0 C0 ER χ ε η fA fB d0 In case of AB we have ωA=ωB fA=fB χ =0 ε = 1
Eq (11) predicts oscillation of AN or PN as a function of scaling variable yA ( yB ) with frequency ωA (ωB) which depends on quantum numbers of hadrons A B C and reaction energy radics In the case of heavy ion collisions it depends also on a projectile A atomic number
Physical meaning of E0 and preliminary estimate of (g-2)Q
Model phenomenological parameters depends on gQ and MQ
E0 is related with threshold energy in cm (where AN or PN =0)
E0 asymp 2MQ[1 +2(2 ndash g)] where MU asymp MD asymp 035 GeV (22)
Data fit E0 = 202 plusmn 021 GeV (πndash) and E0 = 1640 plusmn 0040 GeV (π+)
These model dependent estimations of μa=(g-2)2 are in the range of the existing instanton model predictions
μa = -02 (NKochelev) and μa = -074 (DDiakonov)
Slide 3
Slide 4
Slide 5
Slide 6
Slide 7
Slide 8
Slide 9
Slide 10
Slide 11
Slide 12
Slide 13
Slide 14
Slide 15
Slide 16
Slide 17
Slide 18
Slide 19
Slide 20
Slide 21
Slide 22
Slide 23
Slide 24
Slide 25
Slide 26
Заключение
Предсказывается осцилляция PN и AN как результат прецессии спина составляющего кварка в хромомагнитном поле КХД струн
Осцилляции PN и AN наблюдаются в соударениях тяжелых ионов (Au+Au rarr Λ (Λ)) и в образовании других адронов (р Jψ K(892)- Ξ0 Ξ- ) в рр и рА-соударениях
Частота осцилляции ωA описывается правилами кваркового счета и растет по абсолютной величине при увеличении энергии radics и атомного веса сталкивающихся ядер
1455
Заключение
Наблюдается микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Суперпозиция полей создаваемых кварками из нескольких нуклонов в соударениях тяжелых ионов приводит к большим частотам осцилляции поляризации гиперонов и характерной зависимости от кинематических переменных
The end
1456
Polarization effects in the string field
AN asymp C(radics)V(Ecm)F(PTA)[G(yAωA) ndash σ(θcm)G(yBωB) ] (11)
V(Ecm) asymp plusmn Θ(Ecm ndashEcmTh) where Ecm ndashhadron energy in cm (17)
F(PTA) = 1 ndash exp[-(PTd0)3 ](1 ndash η lnA) ndash PT and A-dependencePhenomenological parameters (N=12) ωA ωB a0 E0 C0 ER χ ε η fA fB d0 In case of AB we have ωA=ωB fA=fB χ =0 ε = 1
Eq (11) predicts oscillation of AN or PN as a function of scaling variable yA ( yB ) with frequency ωA (ωB) which depends on quantum numbers of hadrons A B C and reaction energy radics In the case of heavy ion collisions it depends also on a projectile A atomic number
Physical meaning of E0 and preliminary estimate of (g-2)Q
Model phenomenological parameters depends on gQ and MQ
E0 is related with threshold energy in cm (where AN or PN =0)
E0 asymp 2MQ[1 +2(2 ndash g)] where MU asymp MD asymp 035 GeV (22)
Data fit E0 = 202 plusmn 021 GeV (πndash) and E0 = 1640 plusmn 0040 GeV (π+)
These model dependent estimations of μa=(g-2)2 are in the range of the existing instanton model predictions
μa = -02 (NKochelev) and μa = -074 (DDiakonov)
Slide 3
Slide 4
Slide 5
Slide 6
Slide 7
Slide 8
Slide 9
Slide 10
Slide 11
Slide 12
Slide 13
Slide 14
Slide 15
Slide 16
Slide 17
Slide 18
Slide 19
Slide 20
Slide 21
Slide 22
Slide 23
Slide 24
Slide 25
Slide 26
Заключение
Наблюдается микроскопический эффект Штерна-Герлаха в поле КХД струн
Суперпозиция полей создаваемых кварками из нескольких нуклонов в соударениях тяжелых ионов приводит к большим частотам осцилляции поляризации гиперонов и характерной зависимости от кинематических переменных
The end
1456
Polarization effects in the string field
AN asymp C(radics)V(Ecm)F(PTA)[G(yAωA) ndash σ(θcm)G(yBωB) ] (11)
V(Ecm) asymp plusmn Θ(Ecm ndashEcmTh) where Ecm ndashhadron energy in cm (17)
F(PTA) = 1 ndash exp[-(PTd0)3 ](1 ndash η lnA) ndash PT and A-dependencePhenomenological parameters (N=12) ωA ωB a0 E0 C0 ER χ ε η fA fB d0 In case of AB we have ωA=ωB fA=fB χ =0 ε = 1
Eq (11) predicts oscillation of AN or PN as a function of scaling variable yA ( yB ) with frequency ωA (ωB) which depends on quantum numbers of hadrons A B C and reaction energy radics In the case of heavy ion collisions it depends also on a projectile A atomic number
Physical meaning of E0 and preliminary estimate of (g-2)Q
Model phenomenological parameters depends on gQ and MQ
E0 is related with threshold energy in cm (where AN or PN =0)
E0 asymp 2MQ[1 +2(2 ndash g)] where MU asymp MD asymp 035 GeV (22)
Data fit E0 = 202 plusmn 021 GeV (πndash) and E0 = 1640 plusmn 0040 GeV (π+)
V(Ecm) asymp plusmn Θ(Ecm ndashEcmTh) where Ecm ndashhadron energy in cm (17)
F(PTA) = 1 ndash exp[-(PTd0)3 ](1 ndash η lnA) ndash PT and A-dependencePhenomenological parameters (N=12) ωA ωB a0 E0 C0 ER χ ε η fA fB d0 In case of AB we have ωA=ωB fA=fB χ =0 ε = 1
Eq (11) predicts oscillation of AN or PN as a function of scaling variable yA ( yB ) with frequency ωA (ωB) which depends on quantum numbers of hadrons A B C and reaction energy radics In the case of heavy ion collisions it depends also on a projectile A atomic number
Physical meaning of E0 and preliminary estimate of (g-2)Q
Model phenomenological parameters depends on gQ and MQ
E0 is related with threshold energy in cm (where AN or PN =0)
E0 asymp 2MQ[1 +2(2 ndash g)] where MU asymp MD asymp 035 GeV (22)
Data fit E0 = 202 plusmn 021 GeV (πndash) and E0 = 1640 plusmn 0040 GeV (π+)