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FACULTAD DE INGENIERIA DE INGENIERIA EN ENERGIA
MECANICA DE FLUIDOS 2015 I Ing CESAR A. FALCONI C.. 1
UNIVERSIDAD NACIONAL DEL SANTA FACULTAD DE INGENIERIA
DEPARTAMENTO ACADEMICO DE ENERGIA Y FISICA
GUIA DE PRACTICA DE LABORATORIO
PRDIDA DE CARGA EN TRAMOS RECTOS
Ing. CESAR A. FALCONI COSSIO
NUEVO CHIMBOTE - PERU
2015
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PRACTICA N 4
PRDIDA DE CARGA EN TRAMOS RECTOS
I. INTRODUCCIN
Las prdidas de carga en las tuberas son de dos clases: primarias
y
secundarias. Las prdidas primarias (prdidas de carga
distribuidas) se definen como
las prdidas de superficie en el contacto del fluido con la
tubera, rozamiento de unas
capas del fluido con otras (rgimen laminar) o de las partculas
del fluido entre s
(rgimen turbulento). Tienen lugar en flujo uniforme, por lo que
principalmente
suceden en los tramos de tubera de seccin constante.
Las prdidas secundarias o locales (prdidas de carga
concentradas) se definen
como las prdidas de forma, que tienen lugar en las transiciones
(estrechamiento o
expansiones de la corriente), codos, vlvulas y en toda clase de
accesorios de tubera
1.1. PRDIDAS DE CARGA DISTRIBUIDAS
Para el flujo en una tubera de tramo recto la ecuacin de
Bernoulli queda
expresada de la siguiente manera:
constante2
2
g
vpz
(3.1)
Donde:
p : Presin en la seccin que se est examinando;
v : Velocidad del fluido en la seccin que se est examinado;
z : Altura de la seccin respecto al plano de referencia;
: Peso del lquido en circulacin;
g : Aceleracin de gravedad
Los diferentes trminos de esta ecuacin se pueden describir del
siguiente modo:
La energa total del lquido (referida a la unidad de peso), viene
dada por la suma
de diferentes aportaciones energticas:
por la energa de presin
p,
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por la energa cintica
g
v
2
2
y
por la energa potencial debida a la posicin ( z )
Es constante en cualquier punto de la tubera. Los tres trminos
de la ecuacin
(3.1) dimensionalmente son de la longitud y se denominan
respectivamente:
Altura geodsica;
Altura cintica.
Altura piezomtrica;
Sin embargo, en la prctica el rozamiento de fluido a lo largo de
las paredes del
tubo; el rozamiento interno del lquido mismo , los posibles
fenmenos de
remolino alteran profundamente la ecuacin (3.1), por lo que
entre dos secciones 1
y 2 la energa no es constante, sino:
2seccin laen Energa perdida Energa- 1seccin laen Energa
La determinacin de la energa perdida representa la dificultad
mayor en la
solucin de los problemas relativos al movimiento de los fluidos
en las turbinas; se
puede establecer en teora, pero con resultados solo
aproximativos si no est
integrada por un oportuno estudio experimental que permita la
determinacin de
toda una serie de coeficientes de correccin.
A continuacin se indicar esta prdida con h , cuando se expresa
en trminos de
altura y est medida en metros, y con p cuando se expresa en
trminos de
presin y est medida en mbar o mm de Hg o en Pa en el S.I.; es
decir:
hp (3.2)
El caso ms simple para analizar es del movimiento de un lquido
en una tubera de
seccin constante y rectilnea.
Si se supone, para mayor simplicidad, que la tubera sea
horizontal. Segn la
relacin (3.1), siendo constante los trminos g
v
2
2
y z , debera mantenerse tambin
constante la presin en los diferentes puntos de tubera. Si se
introducen una serie
de piezmetros en diferentes puntos de la tubera se observar que
la cota
piezomtrica
pz en lugar de permanecer constante disminuir siempre en el
sentido del movimiento (vase Fig.3.1).
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Este descenso, referido a un recorrido unitario, recibe el
nombre de caedizo o
inclinacin piezometrica y se indica con J. Entonces en relacin a
la fig. 3.1 se
tiene:
itgl
hJ
(3.3)
l
z
1 2
h
Piezometrica
ideali
Lnea de referencia
/p
Figura 3.1: Energa perdida entre dos secciones
La inclinacin piezomtrica mide la energa mecnica perdida por la
unidad de
peso del lquido mientras cumple, a lo largo del tubo, un
recorrido equivalente a la
unidad de longitud.
Dicha energa se emplea para vencer los razonamientos internos y
se resta a la
energa mecnica del lquido en movimiento.
Se puede demostrar que la inclinacin piezometrica se puede
relacionar con la
velocidad del fluido en la tubera y con el dimetro del mismo,
segn la frmula:
gD
vfJ
2
2
(3.4)
En donde:
f : ndice de resistencia, en general se determina
experimentalmente;
D : Dimetro de la tubera medida en [m];
v : viene dada por:
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2
4
D
Q
S
Qv
(3.5)
En donde:
Q : Caudal volumtrico medido en
s
m3
;
S : Seccin transversal medida en ;
Reemplazando la ecuacin (3.5) en la ecuacin (3.4) se
obtiene:
5
2
D
QKJ (3.6)
En donde el factor K se puede determinar de varios modos
recurriendo a las
frmulas empricas de diferentes autores.
Una de las ms conocidas es la de Darcy segn la cual:
DK
000042.000164.0 (3.7)
Vlida para tubos de hierro o de arrabio nuevos.
Tambin se dispone de la frmula de Blasius, vlida para todos los
lquidos, y
tubos lisos con tal de que el movimiento tenga lugar en rgimen
turbulento, con
valores del mdulo de Reynolds comprendidos entre 3000 y 10000
segn la cual:
4
026.0
eRK (3.8)
En donde eR es el mdulo de Reynolds, dado por:
DvRe (3.9)
Son muy usadas, sobre todo en la literatura anglosajona las
frmulas
experimentales en donde adems del mdulo de Reynolds se introduce
la relacin
entre rugosidad del tubo y el dimetro del mismo (rugosidad
relativa).
La ms conocida es la frmula de Coolebrook, que se puede expresar
como:
fDf Re
51.2
7.3log2
1 (3.10)
En donde:
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f : Coeficiente de la formula (3.4) llamado ndice de resistencia
o factor de
friccin de Darcy Weisbach
: Nivel de rugosidad del tubo (vase tabla 3.1)
La frmula de Colebrook se utiliza para eR >2000 y es vlida
para cualquier
material, porque depende de la rugosidad . Sin embargo, no es
fcil usar esta
relacin, por eso es muy til el Diagrama de Moody.
Mediante el diagrama de Moody, segn la rugosidad de tubo se
puede obtener
el factor de friccin f y por lo tanto J.
Tabla 3.1 : Valores de de rugosidad para diferentes tipos de
tuberas
Tipo de tubera Rugosidad (mm)
Tubos de hierro estirado 0.00046
Tubos de chapa galvanizada 0.015
Tubos de hierro laminados 0.046
Tubos de acero nuevos 0.046
Tubos de arrabio 0.26
Tubos de cemento liso 0.28
Tubos con enyesado grueso de cemento 0.92
Tubos de cemento muy rugosos 2.5
Tubos De hierro con muchos clavos 3.05
Tubos de PVC 0.007
1.2. PRDIDAS DE CARGA CONCENTRADAS
Las prdidas de carga concentradas son ms perjudiciales que las
prdidas de
carga localizadas. Estas nacen en los puntos en los que el
movimiento del lquido
sufre una perturbacin imprevista.
Dichas prdidas se pueden subdividir del siguiente modo:
Prdidas debidas a una brusca variacin de seccin;
Prdidas debidas a una variacin de direccin del movimiento del
lquido;
Prdidas debidas a la presencia de juntas y rganos de
interceptacin.
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Haciendo una vez ms referencia a un tramo de tubera horizontal
de seccin
circular; se supone que en una seccin normal hay un
estrechamiento que impide
el movimiento regular de la corriente (Ver figura 3.2).
Para poder superar el obstculo, la corriente se alejar de la
pared por un breve
tramo antes y por un tramo mucho ms largo despus. Se formarn dos
bolsas de
lquido, indicadas con 0 y 0, que no participan en el movimiento
sino que forman
remolinos, sobre todo en la zona situada despus del
obstculo.
Asimismo, permanecer una importante turbulencia en toda la
corriente por un
tramo muy marcado situado tambin despus del obstculo.
La turbulencia se mantiene quitando evidentemente energa mecnica
al lquido y
va disminuyendo a causa de la viscosidad del lquido mismo.
La velocidad del lquido alcanza su valor mximo en la parte de
seccin estrecha
(y por consiguiente disminuir, segn el teorema de Bernoulli, la
presin) y
volver a su valor original en la seccin 2Z , en donde el
movimiento del lquido
vuelve a ser uniforme.
En la misma seccin, si se coloca un piezmetro, se podr notar que
la presin
de la vena fluida resulta ser menor que la de la seccin 1Z
situada antes de la
seccin estrecha.
La energa necesaria para mantener el movimiento de remolino del
fluido se ha
perdido completamente.
En otros trminos, en la seccin estrecha la energa de presin del
lquido se ha
convertido, parte en energa cintica y parte en energa necesaria
para mantener la
agitacin del lquido en las zonas indicadas. Mientras que la
primera parte se
reconvertir en energa de presin y por lo tanto se recuperara, la
segunda parte se
puede considerar completamente disipada.
A anlogas consideraciones da lugar un brusco cambio de direccin
como el
que se representa en la figura 3.3; efectivamente se formaran
unas zonas de
agitacin 0 y 0; y la perturbacin se propagar an por cierto tramo
despus del
codo.
La teora general no permite una evaluacin de las prdidas de
carga debidas a las
diferentes circunstancias indicadas.
Para la solucin de los problemas prcticos hay que recurrir al
estudio
experimental deduciendo de las medidas directas las prdidas
localizadas
h debidas a los diferentes tipos de irregularidades que se
encuentran en la
prctica.
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Normalmente, el valor de h resulta proporcional al cuadrado de
la velocidad del
lquido en la tubera, es decir a la altura cintica de la
misma.
z1l
1 2
h
z1
l.J
Piezometrica
z2
O O
Figura 3.2: Energa perdida entre dos secciones
La Tabla 3.2 recoge las frmulas que, en una primera aproximacin,
se pueden
utilizar para evaluar el efecto de las prdidas localizadas.
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Tabla 3.2: Valor de prdidas para diferentes tipos de
irregularidades
Tipo de irregularidad Valor de h Esquemas
Paso de un deposito a la
tubera
0.5g
v
2
22
v2
Paso de una tubera a un
deposito
g
v
2
2
1
v1
Brusco ensanchamiento de
seccin
2212g
vv
v1 v2
Progresivo ensanchamiento
de seccin
2212g
vvk
v1 v2
d2
d1
a
Brusco ensanchamiento de
seccin g
vkg
2
2
2 v2
Codo
g
vkg
2
2
v
Curva progresiva
kg
v
2.
90
20
v
D
rgano de interceptacin ki
g
v
2
2
v
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K a , k c , k g , k , k i , son coeficientes numricos (vanse en
Tablas 3.3, 3.4,
3.5, 3.6, 3.7);
: ngulo entre el eje de los dos tubos empleados;
1v : Velocidad del lquido antes de la irregularidad;
2v : Velocidad del lquido despus de la irregularidad;
r : Radio de la curva;
D : Dimetro del tubo
Tabla 3.3: Variables de K a para diferentes relaciones de
ensanchamiento
y ngulos del codo
40
100
150
200
300
500
600
d1/d2
1.2 0.02 0.04 0.09 0.16 0.25 0.35 0.37
1.4 03 06 12 23 36 50 53
1.6 03 07 14 26 42 57 61
1.8 04 07 15 28 44 61 65
2 04 07 16 29 46 63 68
2.5 04 08 16 30 48 65 70
3 04 08 16 31 48 66 71
4 04 08 16 31 49 67 72
5 04 08 16 31 50 67 72
Tabla 3.4: Valores de K c para diferentes relaciones de
concentracin
d1/d2 1.2 1.4 1.6 1.8 2.0 2.5 3.0 4.0 5.0
Kc 0.08 17 26 34 37 41 43 45 46
Tabla 3.5: Valor de K g para diferentes ngulos de codo
200 400 600 800 900 1000 1200 1400
Kg 0.05 0.14 0.36 0.74 0.98 1.26 1.86 2.43
Tabla 3.6: Valor de K a para diferentes valores de la relacin
entre el
radio de curva y el dimetro
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r/D 200 40
0 60
0 80
0 90
0 100
0 120
0 140
0
K 0.05 0.14 0.36 0.74 0.98 1.26 1.86 2.43
Tabla 3.7: Valores de K i para diferentes tipos de rganos
de interceptacin
rgano de interceptacin Ki
Vlvula de bola l/2 3.27
Vlvula de bola 3/8 3.73
Vlvula lenticular (V3) 17.83
Vlvula de membrana (V4) 12.90
Vlvula de compuerta (V5) 0.01
Vlvula de aguja (V6) 6.99
En el caso delos rganos de interceptacin no se ha podido
suministrar ningn
elemento para una determinacin numrica de las prdidas de
descarga, ya que
esta determinacin est estrechamente relacionada con la geometra
de la vlvula
misma y por consiguiente, en los casos ms importantes la definir
el fabricante.
II. OBJETIVOS
1. Determinar experimentalmente las prdidas de carga
distribuidas y concentradas en
un tubo al variar el caudal.
2. Calcular el mdulo de Reynolds (Re)
3. Determinar y graficar la variacin del factor de friccin de
Darcy con el mdulo
de Reynolds (Re) para diferentes caudales.
4. Graficar las prdidas de carga totales (distribuidas y
concentradas), h en funcin
del nmero de Reynolds (Re) para cada caudal y la prdida de carga
( h ) en
funcin de la velocidad de fluido en la tubera (v)
III. MATERIAL Y METODOS
3.1. MATERIALES:
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a. Equipo H129D: Aparato para la determinacin de la prdida de
carga en un
tubo recto. (ver esquema).
b. Cronmetro
3.2. MTODOS:
1. Instalar el equipo de acuerdo al esquema mostrado en la
Figura 3.3.
2. Tomar los datos propios del equipo y que son tiles para el
clculo a realizar,
estos son: D = 3 mm; L = 600 mm; manmetro de U de 800 mm (agua)
y
manmetro de U de 400 mm (mercurio)
3. Abrir la vlvula de entrada de agua para establecer un caudal
constante a
travs de la tubera.
4. Verificar que no haya aire en las lneas de toma de presin
5. Dejar estabilizar las condiciones de operacin.
6. Hacer la lectura de la altura del manmetro y del piezmetro.
Anotar en la
Tabla 2.8.
7. Leer el caudal en el rotmetro.
8. Abrir la vlvula de entrada de tal forma que se obtengan
diferentes caudales,
y para cada una de estos tomar la lectura del manmetro y del
piezmetro.
Procurar obtener caudales de: 10, 15, 20, 25, 30, 35, 40, 45,
50, 55, 60, 65,
70, L/h
IV. RESULTADOS Y DISCUSION
1. Calcular la velocidad media del fluido, utilizando D
Q
S
Qv
2
4
2. Determinar el nivel de rugosidad en la Tabla 3.1
3. Obtener el factor de friccin de Darcy (f) del Diagrama de
Moody, adjunta.
4. Calcular la inclinacin piezomtrica o caedizo J , utilizando
la ecuacin:
gDfJ v
2
2
5. Calcular la prdida de carga de la tubera de seccin constante
y
rectilnea, h , utilizando la ecuacin: l
hJ
6. Calcular la prdida de carga tomando las medidas en el
manmetro de
mercurio, tomando p p2 p1 y utilizando la siguiente relacin: hp
,
donde mN3
/9800
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7. Calcular el valor del mdulo de Reynolds, utilizando
.2732.1
.
4Re
D
Q
D
QvDvD
8. Construir una tabla de datos general en donde se ubiquen a Q,
J, v, h , f y Re.
9. Con los resultados anteriores, grafique:
Factor de friccin vs Reynolds.
Prdida de carga vs caudal.
Figura 3.3: Sistema para la determinacin de la perdida de carga
en tramo recto.
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11
12
10
9
8
BA
7
6
5
4
3
2
1
Leyenda:
1. Bastidor de Soporte
2. Tubo de prueba de acero inoxidable AISI 304 con n. 2 tomas de
presin (dimetro interno 3mm; longitud: 600mm.
3. Piezmetro
4. Vlvula de salida de aire
5. Manmetro en U (mercurio)
6. Vlvula de flujo simple
7. Flujometro con vlvula de regulacin
8. Soporte del tanque con altura regulable
9. Tanque de alimentacin
10. Brida de alimentacin del tanque
11. Brida de rebosadero
12. Brida de alimentacin tubo en prueba
V. CONCLUSIONES:
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VI. BIBLIOGRAFIA
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Bogot,.
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Alimentos. Ed. Mundiprensa, Madrid Espaa..
Ibarz A.; Barbosa-Cnovas G.V.; Garza S; Gimeno V. 2010. Mtodos
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Kirk - Othmer. 2008. Encyclopedia of Chemical Technology. Fourth
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Electronic version. Edit. Jhon Wiley & Sons Inc. EE.UU.
F. A. Holland, R. Braga. 2005. Fluid Flow for Chemical
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Edward Arnold, a division of Hodder Headline PLC. Great
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E.L. Upp, J. LaNasa. 2012. Fluid Flow Measurement. A Practical
Guide to Accurate Flor
Measurement. Second Edition. Edit. Butterworth.Heinemann.
EE.UU.
Shames, I. 2009. Mecnica de Fluidos. Tercera edicin. Editorial
McGraww-Hill. EE.UU.
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Tabla 2.8: Datos y Resultados obtenidos.
Q(L/h)
Manmetro Piezmetro v
cm/s Re
Factor de
friccin
f
J
Prdida de
carga terica
lJh cm
p p2 p1
cm H2O
Prdida de carga experimental
ph
cm H2O h1
cm H2O
h2
cm H2O
h1
cm H2O
h2
cm H2O
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